Моделирование и расчет нелинейных внутренних волн в океане

• Автор: Полухин, Николай Владимирович
• Шифр специальности: 25.00.28
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 200 с. : ил.

1.1. Введение.
1.2. Длинноволновые модели движений стратифицированной
среды
1.3. Расчет вертикальной структуры внутренних волн и вычисление
коэффициентов уравнения Гарднера.
1.3.1 Обработка трехмерных распределений полей температуры и
солености
1.3.2 Решение линейной краевой задачи и вычисление коэффициентов.
1.4. Атласы кинематических характеристик поля внутренних волн в
Мировом океане .
1.4.1. Широтные изменения внутренних волн.
1.4.2. Расчеты на основе гидрологического атласа МОАА УОА.
1.4.3. Сезонные вариации параметров внутренних волн.
1.5. Параметры поля внутренних воли в Северном Ледовитом океане сравнение расчетов на базе различных гидрологических
источников .
1.6. Расчеты характеристик внутренних волн по данным
экспедиционных наблюдений в море Лаптевых
1.7. Влияние сдвиговых течений на параметры внутренних волн в
Карском море.
1.7.1. Экспериментальные данные.
1.7.2. Результаты расчетов кинематических характеристик внутренних
воли
1.8. Заключение.
ГЛАВА 2 Моделирование двумерных нелинейных внутренних волн в океане с горизонтальными вариациями поля плотности и течений
2.1. Введение
2.2. Обобщенное уравнение Гарднера.
2.3. Трансформация уединенных внутренних волн в море Лаптевых
2.3.1. Формы солитонов внутренних волн на выбранных разрезах
2.3.2. Распространение солитонов вдоль Ленского разреза.
2.3.3. Эволюция уединенных волн на Оленекском разрезе.
2.3.4. Трансформация солитонов на Янском разрезе
2.4. Эволюция солибора в Печерском море
2.4.1. Наблюдения внутреннего бора в Печерском море.
2.4.2. Кинематические характеристики внутреннего бора.
2.4.3. Начальная волна.
2.4.4. Результаты моделирования.
2.4.5. Влияние диссипации.
2.5. Влияние сдвиговых течений на распространение нелинейных
внутренних волн.
2.5.1. Трансформация волны без учета течения.
2.5.2. Трансформация волны с учетом течения
2.6. Численное моделирование воздействия интенсивных
внутренних волн на динамику пленок на поверхности океана
2.7. Заключение
ГЛАВА 3 Рефракционные модели внутренних волн в трехмерно
неоднородном океане
3.1. Введение
3.2. Лучевые методы в теории распространения длинных внутренних
волн.
3.3. Интерпретация космического снимка внутренних волн в
Баренцевом море
3.3.1. Используемые данные.
3.3.2. Результаты моделирования
3.4. Два подхода к описанию рефракции нелинейных внутренних волн

3.5. Моделирование рефракции уединенной волны солитона в плавно
неоднородной среде.
3.6. Заключение
Заключение

Приложение а.
Приложение Б.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


Расчеты на основе гидрологического атласа МОАА УОА. Сезонные вариации параметров внутренних волн. Карском море. Экспериментальные данные. Заключение. Обобщенное уравнение Гарднера. Распространение солитонов вдоль Ленского разреза. Эволюция уединенных волн на Оленекском разрезе. Наблюдения внутреннего бора в Печерском море. Кинематические характеристики внутреннего бора. Начальная волна. Результаты моделирования. Влияние диссипации. Трансформация волны без учета течения. Используемые данные. Приложение а. Приложение Б. А,В АхВг А2ВХ якобиан. Также использовано так называемое приближение Буссинсска, когда вариации плотности жидкости предполагаются малыми это приближение очень хорошо выполняется для естественных водоемов. Я 0. Лагранжева координата позволяет отслеживать положение изопикны, которое чаще всего и находится из экспериментальных данных. В этой координатной системе вертикальное распределение плотности не изменяется х, 2, I у, и добавочным к уравнению 1. Переход к лагранжевой переменной усложняет уравнение 1. Если использовать безразмерные значения для координат гН, хЬ, ШЬ, частоты Вяйсяля НМЦ и функции
тока 1х,у, 0 циН, где и и Ь характерные значения скорости потока и длины волны, то уравнение 1. Ч
охду
ду2
Л Л
1. Здесь и характеризует отношение глубины океана к длине волны и для длинных воли, которые рассматриваются в диссертации, этот параметр является малым. Уравнения 1. Следует отметить, что они являются точными. В приближении длинных волн малой амплитуды 1, 1 решение уравнений 1.