Обоснование циклично-поточной технологии разработки глубокозалегающих многолетнемерзлых россыпных месторождений Северо-Востока России

• Автор: Михайленко, Григорий Григорьевич
• Шифр специальности: 25.00.22
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Магадан
• Количество страниц: 152 с. : ил.

Содержание
Введение
1 Электрические формфакторы и зарядовые радиусы октета гиперонов .р
Введение.
1.1 Вычисление электрических формфакторов гиперонов в системе бесконечного импульса.
1.2 Результаты вычислений.
2 Формфакторы скалярных дикварков
Введение.
2.1 Вычисление электрических формфакторов скал я рн ых дикварков в системе бесконечного импульса
2.2 Результаты вычислений.
3 Исследование спектра масс низколежагцих 8волновых мультиплетов очарованных барионов .р
Введение . .
3.1 Трехчастичные кварковые амплитуды 8волновых очарованных барионов
3.2 Результаты вычислений
4 Массы возбужденных IV 2, барионных резонансов включая Реперовский резонанс
Введение
4.1 Применяемый метод.
4.2 Результаты вычислений.
Заключение
Приложения
А Системы приближенных уравнений для барионов октета .1Р и их решения
В Вершинные функции треугольной диаграммы, определяющие трехкратный и шестикратный интегралы для барионов октета
С Интегральные уравнения для трехчастичных амплитуд 8волновых очарованных барионов
Мультиплет ,1Р
Мультиплет ,р
В Системы приближенных уравнений для очарованных барионов
Мультиплет р .
Мультиплет ,1Р .
Литература


Наиболее известные непертурбативные методы позволяют добиться согласия с экспериментом в пределах точности %. К их числу относятся правила сумм КХД [2, З-б], нерелятивистская потенциальная модель [7, 8-], вычисления в инстантонном вакууме [], бозониза-ция КХД [, ], приближение больших ЛГС [, , ], решеточные расчеты [, , ], модели ’’мешков” [, ] и др. В настоящее время, по-видимому, наиболее тесно связанным с квантовой хромодиннамикой является метод правил сумм КХД, основанный на принципе дуальности, который позволяет связать хромодинамические величины с адронными характеристиками. Нелертурбатив-ные эффекты определяются нетривиальной структурой вакуума КХД и учитываются феноменологическим образом с помощью кварковых и глюонных конденсатов. В то же время теоретическая оценка погрешности таких вычислений, как правило, затруднена. Правила сумм для масс тяжелых барионов [] выводятся исходя из стандартных предположений кварковой модели, а также из дополнительного предположения, заключающегося в том, что энергия взаимодействия пар кварков в различных спиновых состояниях не зависит от от того, в состав какого бариона данная кварковая пара входит. Это несколько более слабое предположение, чем полная 5/7(3)у-симметрия волновой функции. В этой модели адрон рассматривается как замкнутая область пространства (для простоты как правило сфера с радиусом порядка 1 Фм), в которой заключено фиксированное число цветных кварков. Глюоны при этом представлены в виде классического поля, генерируемого цветными зарядами кварков. Таким образом предполагается, что вне области мешка кварковые и глюонные поля отсутствуют, т. Большую популярность имеют подходы, условно называемые бо-зонизапией КХД, и рассматриваемые как низкоэнергетический предел КХД. Данные подходы ставят целью получить феноменологические киральные лагранжианы, которые описывают низкоэнергетическую адронную физику. Производящий функционал сложной теории (КХД) заменяется функционалом другой, простой теории, но воспроизводящим низкоэнергетические свойства первой, что подразумевает совпадение разложений в ряд по степеням импульса функций Грина обеих теорий. Адронные поля появляются как фазы киральных преобразований, а константы, возникающие перед соответствующими членами нелинейного кираль-ного лагранжиана, в принципе могут быть связаны с хромодинамическими величинами (Лдегч значения вакуумных конденсатов и т. Адроны описываются локальными полями, и их внутренняя кварковая структура никак не проявляется. Еще одной весьма перспективной непертурбативной моделью является квантовая хромодинамика на решетках. Введение такой решетки позволяет проводить численные расчеты методом Монте-Карло на компьютере без применения теории возмущений. Однако при вычислениях этим методом помимо статистической погрешности, возникает также погрешность, связанная с пренебрежением виртуальными кварковыми петлями, ограниченными размерами решетки и другими приближениями, сделанными при расчетах. Наряду с этим разрабатывается еще один метод, использующий вычисления на решетках. Это так иазаваемая модель трубок [, ]. В этой модели узлам решетки ставятся в соответствие спинорные кварковые поля, а ее ребрам — калибровочные глюонные поля. Таким образом, глюонные поля образуют связывающие кварки контуры. В рамках данной модели показано, что при размерах контура, сравнимых с размерами адрона, межкварковый потенциал линейно растет с расстоянием и препятствует вылетанию кварков из адрона. Таким образом, цветное глюонное поле между кварками образует трубку или струну. Весьма популярной феноменологической моделью является кварковая потенциальная модель, введенная в -х гг. Попытки совместить результаты модели кварков с кварк-партонными представлениями привели к гипотезе о двойной структуре адронов, согласно которой адроны состоят из двух (мезоны) и трех (барионы) одетых кварков, а те в свою очередь, из партонов (токовые кварки КХД, глюоны и кварк-антикварковые пары). Такая структура адронов предполагает, что кварк-глюонная материя внутри адронов формируется в некоторые пространственно-разделенные кластеры.