Разработка и исследование измерительно-вычислительной системы баллистического лазерного гравиметра

• Автор: Калиш, Евгений Николаевич
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 151 с.

Глава 1. УСКОРЕНИЯ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ БАЛЛИСТИЧЕСКИМ МЕТОДОМ. Интерферометр лазерного гравиметра. Выводы к главе 1. Глава 2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ АБСОЛЮТНОГО ЗНАЧЕНИЯ УСКОРЕНИЯ МЕТОДОМ МНОГИХ ОТСЧЕТОВ. Основные понятия. Выводы к главе 2. Глава 3. Функциональная схема измерительновычислительной системы гравиметра ГАБЛ. Метод многих отсчетов. ГАБЛМ и ГАБЛЭ. Выводы к главе 3. Глава 4. КОРОТКИХ ИНТЕРВАЛОВ ВРЕМЕНИ. Основные методы измерения коротки промежутков времени. Выбор способа измерений. Анализ работы времяамплитудного преобразователя. Глава 5. ЗНАЧЕНИЯ УСКОРЕНИЯ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ. Методика измерений лазерным баллистическим гравиметром. Статистическая обработка повторных измерений. СССР. Потсдаме7
Глава 1. Теоретической основой баллистического метода определения абсолютного значения ускорения силы тяжести является закон ускоренного движения пробного тела в поле силы тяжести. Решение уравнения 1. Н0скг1 ХяЛу1 1. В реальных устройствах 0,5 с, а нормальное значение градиента у 0,5 1с2, при этом у КГ3. Уравнение 1.


Глава 5. ЗНАЧЕНИЯ УСКОРЕНИЯ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ. Методика измерений лазерным баллистическим гравиметром. Статистическая обработка повторных измерений. СССР. Потсдаме7
Глава 1. Теоретической основой баллистического метода определения абсолютного значения ускорения силы тяжести является закон ускоренного движения пробного тела в поле силы тяжести. Решение уравнения 1. Н0скг1 ХяЛу1 1. В реальных устройствах 0,5 с, а нормальное значение градиента у 0,5 1с2, при этом у КГ3. Уравнение 1. Это соотношение является исходным для всех баллистических гравиметров. Как отмечалось ранее, известны два основных способа определения баллистическим методом несимметричный или просто метод свободного падения, при котором измерения производятся во время свободного падения пробной массы вниз, и симметричный, когда пробное тело подбрасывается вверх, и измерения пути и времени производятся на участках его движения вверх и вниз, симметричных относительно вершины траектории 1,. Схемы этих двух способов измерений представлены на рис. В схеме на рис. СПТ в исходном стартовом положении находится в точке О. После отпускания пробного тела измерения начинаются с задержкой т 0,с, необходимой для затухания переходных процессов в нем типа растяжениесжатие при переходе в условия невесомости и в системе, удерживавшей СПТ в стартовой позиции например, затухание электромагнитных полей. В момент прохождения СПТ точки О начинается отсчет пути 7, и времени . На рис. Здесь г высота начала отсчета, Ик высота окончания измерений.