Неравновесная статистическая модель сейсмического процесса

• Автор: Хамидуллин, Явдат Накипович
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Уфа
• Количество страниц: 249 с. : ил

Оглавление
ВВЕДЕНИЕ.

Глава I. ВОЗЛОЖНОС1М ФИЗИЧЕСКОГО ОПИСАНИЯ РЕАЛЬНОЙ ГЕОФИЗИЧЕСКОЙ СРЕД

I. Границы применимости существующих физических

подходов при описании неравновесных процессов

2. Основные особенности поведения открытых термодинамических систем

3. Нарушение симметрии времени в реальных процессах .

4. Обсуждение основных представление и результатов

. сейсмологии .

5. Физические принципы моделирования неравновесной геофизической среды

Глава П. ПОСТРОЕНИЕ НЕРАВНОВЕСНОЙ СТАТИСТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ

СЕИОИЙЧЕСКОГО ПРОЦЕССА.
I. Общий подход к количественному моделирование
. геофизической среды.
2. Построение модели сейсмического процесса. . .
3. Физическое определение параметров модели . .
4.Связь рассматриваемой физической модели с реальным сейсмическим процессом
Глава Ш. ЭКСПЕРЖШГГМЬНЫЕ ИСШДОВШЯ НЖОТОРЫХ ПАРАМЕТРОВ МОДЕМ.
I. Основные сведения по методике исследований. .
2. Результаты испытаний и их обсуждение
3. Некоторые обобщения результатов лабораторных исследований в приложении к сейсмологии . . .
III

Глава 1У. УСИЛЕНИЕ И САМОРЕАЛИЗАЦИЯ СЕЙСМИЧЕСКИХ ВСЩН. .
I. Особенности распространения сейсмического
возмущения в геофизической среде . .
2. Физические подходы к моделированию силовых
источников геофизической среды
3. Возможный механизм усиления сейсмических волн 5 4. Проявление эффектов самоорганизация в реальных
сейсмических .долях . .
Глава . ВОЗМОЖНОСТИ ПРАКТИЧЕСКОГО ИСПОЛЬЗОВАНИЯ
РЕЗУЛЬТАТОВ ИССЛЕДОВАНИЙ
I. Выявление общих черт неравновесной организации 3 2. Общий анализ сейсмического процесса
3. Исследование особенностей накопления упругой
энергии в .среде.
4. Перспективы решения некоторых проблем текто
нофизики 2Ж
Заключение .
ОБЩИЕ вывода
Литература


Тоцца проблема физического объяснения иерархии наблюдаемых структур, в частности, свойства дискретности для геофизической среды 7может быть решена путем соответствукщего учета вариации подобной меры по результатам натурных наблюдений. С другой стороны общим конструктивным подходом при моделировании таких процессов монет явитьсяппринцип подчинеяияп . Попытаемся сфордулировать этот принцип для задач сейсмологии математически в самой упрощенной форме. Рм УРаРх 1. ХУгХрРм 1Д7. Рм на систему X Причем для описания самоорганизации Рм включается как часть системы X , т. Уравнение 1. Рм член р Рм где константа взаимодействия. При анализе математических свойств системы 1. Тодца при предположении, что Х, малая величина и РмсХ также малы что позволяет в первом приближении пренебречь квадратичным членом аРм получается малое изменение величины Рм. Отсюда из 1. X обусловливаются членом э. В силу того, что Рм изменяется мало, следует ожидать и медленное изменение X . X 1. ХО из условия медленности изменения Рми X Смысл адиабатического приближения сводится к тому,чтобы величина изменялась во времени достаточно медленно по сравнению с изменением, обусловленным затуханием ,т. Рм 1тах2. Рм I Выражение 1. X подчинена переменной Рм Подчинение переменной Рм большого числа переменных сильно упрощает сложную систему. Переменная Рм в таких случаях играет роль параметра пордцка. Если подставим решение 1. Решения уравнения 1. Хо и У0 совершенно различны При Х0 получаем РО, а значит иХ0 ,т. Рм на X дренебрежимо мало.