Влияние электрической анизотропии горных пород на электромагнитное поле в скважине

• Автор: Каринский, Александр Дмитриевич
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 225 с. : ил.

ГЛАВА 1. Уравнения переменного электромагнитного поля в анизотропной среде. Электродинамические потенциалы. Уравнения ноля. Электродинамические потенциалы электрического типа. Электродинамические потенциалы магнитного типа. ГЛАВА 2. Поле переменного электрического диполя. Поле переменного магнитного диполя. Магнитное поле переменного магнитного диполя. Электрическое поле переменного магнитного диполя. Результаты расчетов характеристик поля переменного магнит ного диполя и кажущихся значений электрических параметров в анизотропной среде. Поле элементарной тороидальной антенны. ГЛАВА 3. Поле при учете влияния цилиндрических границ скважины, зоны проникновения, буровой колонны. Поле элементарной тороидальной антенны в присутствии скважины
3. Электрический диполь, токовая линия АВ и кабель на оси 3х слойной модели среды. ГЛАВА 4. Решение прямой задачи. ГЛАВА 5. Разностная задача. ГЛАВА 6. Поле линии АВ переменного тока, БДК и кабеля с точечным токовым электродом А 0
xiщ0xx9 щеЕууЕу, Л у.


Поле элементарной тороидальной антенны в присутствии скважины
3. Электрический диполь, токовая линия АВ и кабель на оси 3х слойной модели среды. ГЛАВА 4. Решение прямой задачи. ГЛАВА 5. Разностная задача. ГЛАВА 6. Поле линии АВ переменного тока, БДК и кабеля с точечным токовым электродом А 0
xiщ0xx9 щеЕууЕу, Л у. В общем случае X величина комплексная. Согласно 1. X та,а рр, при у, ще,и ле,б. X действительная величина. Объемную 5 и поверхностную 2 плотности зарядов определяют выражения д е0 сйу Е, Е с0 где п нормаль к особой поверхности . Еп в лежащих на разных сторонах поверхности 5 соседних точках 1 и 2. Как показано в Лльпии и др. Е гаа, Е 2с0а,2р, 1. Е в точках 1 и 2. Из этих выражений для б и Е следует, что в тех областях изотропной проводящей среды, где 0, электрические заряды могут существовать лишь в местах нарушения однородности среды. Можно
показать, что в случае гармонически меняющегося поля выражения 1. О и о2 на о, о и о2 соответственно. В анизотропной среде в отличие от однородной изотропной среды объемные заряды могут существовать и в том случае, когда среда однородна. Действительно, согласно 1. Е0, а при 0 имеем сйуЕ0. Ег дЕ аБ. Согласно 1. Е по оси анизотропии п меняется по направлению этой оси. Для квазистационарного электромагнитного поля выражение 1. Обычно при решении прямых задач электродинамики целесообразно пользоваться электродинамическими потенциалами. Для разных источников сторонних возбудителей электромагнитного поля удобнее пользоваться потенциалами электрического, либо магнитного типа.