Физика криогенных процессов в литосфере

• Автор: Горелик, Яков Борисович
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Тюмень
• Количество страниц: 290 с. : ил

Введение. Глава 1. Общие условии равновесия фаз при действии расклинивающего давления. Равновесие сферического зародыша льда в переохлажденной жидкости. Функция расклинивающего давления льда н плавление малых частиц. Вычисления кривой незамерзшей воды реальных пород. Баланс напряжений в компонентах дисперсной породы. Г.ава2. I ромсссм рсжсляцг,,м,,м,и,им. Режсляцноннос . Эволюция жидких включений при учете деформаций льда. Замерзание пресного включения. Перемещение соленого включения в жестком льду. Замерзание плавление на рашщах и движение солного включения. Изменение формы включения. О способе получения пресной волы из больших массивов льда. Антарктического льда. Глава 3. Качественная картина и движущий механизм миграции. Текстурообразованяе в промерзающих грунтах. Экспериментальное определение параметров слоистой текстуры. Полная схема ОНейла Миллера. Сравнение результатов расчета с квазнстаиионарным аналогом. Глава 4. Предварительные замечания. Уравнения переноса тепла и массы в мерзлой зоне.


Эта стабильность обусловлена постоянным источником растягивающих напряжений и специальной очисткой воды, используемой при проведении экспериментов. Однако нельзя исключать наличия таких условий в природных системах. При анализе условий существования незамерзшей воды в мерзлой породе нельзя обой ти вопрос о е наличии внутри фазы льда. Как будет видно из дальнейшего, такая возможность является вполне реальной. Как и ранее, вначале рассмотрим образование жидкого зародыша в обьемной фазе льда. Эта задача аналогична рассмотренному в этом разделе вопросу об образовании кристаллического зародыша в переохлажднной фазе воды. Пусть массив льда вдали от включения характеризуется изотропным давлением Г, и температурой I. Для данного случая уравнение механического равновесия записывается в следующем виде
1. Отсюда следует, что ни при какой отрицательной температуре льда I, не существует зародышей жидкой фазы с положительной кривизной поверхности к 0. Однако условие 1. А 0, то есть со стороны жидкой фазы поверхность зародыша является вогнутой. На основании анализа уравнения теплового баланса 1. В этом состоит принципиальное отличие от равновесия твердого зародыша в жидкости. Рис. Сх и яьда вбяюи ОС. Ц . V. наблюдали это явление вблизи 0 С Рис. Опч которое оказалось равным 3,0 2 Джм2. Близкие по духу работы, использующие отрицательное значение кривизны межфазной поверхности вблизи кристаллов льда, выполнены . Джм Н. М. а. Рис. Наблюдаемая эффективная ширина этих каналов становится отчтливо различимой лишь вблизи 0С Рис.