Математическое моделирование квазистационарных электромагнитных полей в диспергирующих и магнитных средах

• Автор: Антонов, Евгений Юрьевич
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 354 с. : ил.

Глава 1. ДИСПЕРГИРУЮЩИХ СЛОИСТООДНОРОДНЫХ СРЕДАХ. Глава 2. Л границах. Снесение условий сопряжения для . Интегральное уравнение задачи для . Нулевое и первое приближения. Физический смысл приближений. Глава 3. Численный эксперимент. Анализ результатов и способы их представления. Инверсия индукционных переходных характеристик двухслойных сред с учетом быстро устанавливающейся вызванной поляризации. Выбор моделей и их общая характеристика. Описание численного эксперимент. Особенности моделирования сигналов в поляризующихся средах. Фурье. Исследования разных авторов Куликов, Шемякин, . Кормильцев, , , Светов, Филатов и др. Основные требования к аппроксимирующей функции заключаются в том, чтобы она была положительной и аналитической, а также удовлетворяла экспериментально обоснованным асимптотическим представлениям. Наиболее известным и часто применяемым представлением частотной характеристики вызванной поляризации вещества, удовлетворяющей большинству экспериментальных дисперсионных зависимостей, является формула КоулКоул Со1еК, Со1сЯ.


Наиболее известным и часто применяемым представлением частотной характеристики вызванной поляризации вещества, удовлетворяющей большинству экспериментальных дисперсионных зависимостей, является формула КоулКоул Со1еК, Со1сЯ. Н., . Для комплексного удельного сопротивления РеИоп е1 а. Табличное
1. Параметр т характеризует интенсивность поляризации и определяет убывающий характер амплитудночастотной характеристики функции рсо ростом частоты. Наиболее простая физическая модель для описания поляризующейся среды i, 1 учитывала как раз только это обстоятельство путм введения в среду распределенных по объму дипольных вторичных токовых источников. Зависимость функции рю 1. Увеличение т приводит к смещению максимума фазовочастотной характеристики ФЧХ в область низких частот. Возрастание параметра с делает спад ФЧХ более резким при стремлении со к предельным значениям. Параметр г имеет размерность времени и соответствует периоду затухания процесса поляризации. При переходе в частотную область но параметру г определяется значение частоты со, ниже которого проявляется дисперсия удельного электрического сопротивления. Характерные времена релаксации г вызванной поляризации горных пород, изменяясь в очень широких пределах, тем не менее существенно отличаются от соответствующих временных характеристик прочих видов поляризации дипольнорелаксационной полярных молекул жидкости воды, электронного смещения и пр. Исключением могут быть поляризующиеся плохо проводящие объекты, для которых характерные времена релаксации вызванной поляризации ВИ близки к характерным временам для структурной поляризации неоднородного диэлектрика.