Экспериментальное и теоретическое моделирование свободноконвективных течений и термохимических плюмов в мантии Земли

• Автор: Кирдяшкин, Алексей Анатольевич
• Шифр специальности: 25.00.03
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 325 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ. Глава 1. Границы режимов конвекции. Нестационарная свободная конвекция в горизонтальном слое, подогреваемом снизу и охлаждаемом сверху. Модели конвекции в мантии. Обсуждение возможности двухслойной модели мантийной конвекции в связи с вопросом о влиянии фазового перехода 0 км на расслоение мантии. Моделирование мантийной конвекции. ЧАСТЬ I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ КОНВЕКЦИИ В НИЖНЕЙ МАНТИИ И АСТЕНОСФЕРЕ. Глава 2. Экспериментальная установка. Структура течения и теплообмен при развитии турбулентного режима течения в горизонтальном слое, подогреваемом снизу . Возможность корректного экспериментального моделирования мантийной конвекции и режим конвекции в нижней . Глава 3. Выводы и результаты. Глава 4. Более того, установлен целый ряд таких трансформаций, которым могут соответствовать границы в нижней мантии, установленные на основании сейсмологических данных Пущаровский Д. Ю., Оганов, . Авторы этой статьи отмечают, что многие из. На основании данных сейсмической томографии, данных о составе мантии и сейсмических границах Ю.


Эти оценки могут быть получены в экспериментах с использованием алмазной ячейки с лазерным нагревом, в которых построены кривые плавления железа до давления 0 ГПа, иеровскита до ГПа и магнезиовюстита до ГПа , , , . В работах Добрецов и др. Р, 7 в верхней мантии Добрецов, Добрсцов, Лщспков, Жарков, Соболев, Сорохтин, Ушаков, , экспериментальной фазовой диаграммы мантийных перидотитов i, , , и оценки возможных условий плавления в нижней мантии и в ядре и перепада температуры на границе ядромантия Добрецов, , , , . Вместе с профилями температуры, с использованием результатов экспериментального моделирования в двухслойной системе жидкостей построены профили скорости течения в верхней и нижней мантии Добрецов и др. При построении моделей мантийной конвекции значительная роль принадлежит исследованию фазовых переходов в мантии. Граница 0 км является границей фазового перехода ,2i, имеющего структуру оливина а фаза, в фазу, имеющую структуру шпинели Акимото, Жарков, Рингвуд, i, i, i, , . Этот фазовый переход характеризуется скачком плотности Ар 0. I 0. Это условие означает, что граница 0 км проницаема для восходящих нижнемантийных течений и нисходящих астеносфсрных течений и размазана по глубине значительно варьирует по глубине в области восходящих и нисходящих потоков i, i, i, , , . Граница 0 км соответствует фазовому переходу у фазы, имеющей структуру шпинели, в ,i со структурой перовскита и в ,0 магнезиовюстит Акимото, Жарков, Рингвуд, i, i, i, , . Границе 0 км соответствует скачок плотности Ар я 0. В работах по моделированию мантийной конвекции с фазовыми переходами обычно использовались значения наклона кривой фазового равновесия на границе 0 км ур от 4 до 2. МПаК .