Интеграция традиционного контроля и компьютерного тестирования как средство повышения эффективности обучения в вузе

• Автор: Щербинина, Инна Александровна
• Шифр специальности: 13.00.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Владивосток
• Количество страниц: 165 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ.

I. АКТУАЛЬНОСТЬ ЗАДАЧИ ИССЛЕДОВАНИЯ ДЕФЕКТНОЙ

СТРУКТУРЫ КРИСТАЛЛА.

1.1. Экспериментальные и теоретические сведения о дефектах в ГПУ

металлах и сплавах со сверхструктурой ГЮ.

1.2. Обзор способов описания межатомных взаимодействий в кристалле

1.3. Кристаллогеометрия сверхструктуры на основе I У решетки.

1.4. Постановка задачи.

II. ПОСТРОЕНИЕ МОДЕЛИ УСТОЙЧИВОЙ КРИСТАЛЛИЧЕС

КОЙ РЕШЕТКИ В ГПУ МАТЕРИАЛАХ

2.1. Описание модели
2.2. Описание плоских дефектов в I I ГУ металлах в рамках модели сферически симметричных межатомных потенциалов
2.3. Анизотропные межатомные потенциалы и стабильность решеток ГГ 1У металлов
2.4. Стабильность кристаллических решеток сплавов со сверхструктурой ,9
2.5. Устойчивость кристаллических решеток ГПУ металлов и сплавов относительно фазовых превращений
III. АНАЛИЗ СОСТОЯНИЯ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ РЕШЕТКИ ВБЛИЗИ ДЕФЕКТОВ УПАКОВКИ В ГПУ МЕТАЛЛАХ.
3.1. Дефекты упаковки в базисных плоскостях
3.2. Дефекты упаковки в призматических плоскостях.
3.3. Двойники
IV. АНАЛИЗ СОСТОЯНИЯ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ РЕШЕТКИ ВБЛИЗИ ПЛОСКИХ ДЕФЕКТОВ В СПЛАВАХ МС1 и ТА1 СО СВЕРХСТРУКТУРОЙ 19
4.1. Дефекты упаковки и антифазные границы в базисных плоскостях
4.2. Дефекты упаковки и антифазные границы в призматических плоскостях
4.3. Двойники
4.4. Классификация плоских дефектов по типам релаксационных атомных смещений вблизи них в ГПУ металлах и сплавах со сверхструктурой Э0,9
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА


Авторами показано, что подобные ДУ могут быть однослойными двойниками. Й2/т1йг0 (1. Ь - вектор Бюргерса частичных дислокаций. Расчеты энергий образования ДУ выполнены Носковой Н. И. Найденные подобным образом значения энергий образования ДУ [] в ГПУ металлах приведены в таблице 1. Таблица 1. А. Этот метод заключается в сильном (до 2") отклонении отражающей плоскости от брэгговского угла, чтобы в темном поле светились лить узкие полоски около оси дислокации. Сравнение теоретически построенного и наблюдаемого контраста позволяет определить тип дефекта и величину атомных смещений []. Наиболее существенные особенности поведения планарных дефектов получены при помощи методов просвечивающей электронной микроскопии (ПЭМ). Удовлетворительное объяснение механизма контраста в антифазных границах упорядоченных сплавов дают электронные микроснимки []. Кроме того, с помощью компьютерного моделирования в рамках потенциалов Игариши и Ашклаида им удалось получить картины атомных конфигураций вблизи двойника ( ), подобные экспериментальной. Методом ПЭМ в цинке исследованы двойники в плоскости (Т2) []. В цинке и кадмии наблюдались расщепленные дислокации в базисной плоскости с образованием хорошо различимых дефектов упаковки. Отличительной чертой деформированных кристаллов этих металлов является образование сидячих дислокационных петель, что прослеживалось в электронном микроскопе []. Расщепленные дислокации в плоскости () наблюдались в кобальте, что указывает на низкую энергию ДУ в этом металла []. При использовании рентгенографической топографии были обнаружены существенные различия в дислокационной мобильности в ГПУ цинке и ОЦК ионных или ковалентных кристаллах, деформированных сжатием []. Петерсон [] для определения плотности ДУ применил теорию дифракции рентгеновских лучей на гексагональных плотноупакованных структурах со слоистыми дефектами и метод Уоррена и Авербаха для оценки уширения рентгеновских линий в сильно деформированных металлах. По результатам рентгенографического анализа в [] значения энергий образования ДУ для некоторых ГПУ металлов находятся в широком интервале значений -ь м Дж/м2. Наиболее известным сплавом сверхструктуры ПО^ является MgзCd, впервые изученный в г. Эдвардом, Уоллесом и Крейгом рентгеновским методом []. Методом ПЭМ [] исследовались АФГ, доменная и дислокационная структура упорядоченного сплава М§3Сс1. Установлено, что в призматической плоскости {} скольжение может осуществляться как парными, так и одиночными дислокациями. По оценке расстояния между дислокациями в паре и подсчету изменения связей в ближайших соседях при образовании ЛФГ на единицу площади удалось рассчитать энергию АФГ различных ориентаций. ЮТ 1) и () плоскостях соответственно. В согласии с теоретическими расчетами в сплаве М§3Сс1 не наблюдали преобладание антифазных границ какой-либо определенной ориентации |]. Авторами [] в сплаве Мё3Сс1 предсказано образование сегрегаций атомов того или иного компонента и рассмотрены напряжения блокировки сверхдислокаций, обусловленные состоянием АФГ. Предпринята попытка объяснить концентрационную зависимость напряжений блокировки сверхдислокаций. В [-] на примере сплава 1^3Сс1 со сверхструктурой О9 более подробно описан процесс сегрегации атомов отдельных компонентов на плоскостях прилегающих к АФГ'. Показано, что энергетически выгодно является формирование сегрегаций на АФГ сверхдислокаций. На основе теории Горского-Брэгга-Вильямса рассчитаны равновесные значения концентраций и степени порядка на АФГ. Уменьшение вклада энтропийного члена в свободную конфигурационную энергию сопровождается понижением температуры. В результате минимум конфигурационной энергии соответствует равновесному состоянию сплава, что свидетельствует о полном упорядочении сплава. Китаевой Л. П., Бушневым Л. С., Макагоном МБ. ПЭМ исследована зависимость упрочнения от степени деформации и распределения дислокаций как в упорядоченном, так и разупорядоченном сплаве Мц3Сс1. С уменьшением степени деформации происходит повышение упрочнения сплава, находящегося в разупорядоченном состоянии.