Исследование и разработка пространственных колебательных систем для балансировки неуравновешенных роторов оборудования чистых производств

• Автор: Андрианов, Андрей Михайлович
• Шифр специальности: 05.27.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 177 с. : ил.

Введение. Глава 1. Общие положения. Характеристики неуравновешенного ротора. Глава 2. Общие положения. Составление системы дифференциальных уравнений движения. Переход от реальной установки к математической модели. Расчет моментов инерции. Расчет внешних сил и моментов. Глава 3. Общие замечания. Алгоритм расчета определителя. Вычисление корней уравнения. Особенности алгоритма для расчета комплексных чисел. Преобразование внешних силовых факторов. Список входных данных программы. Вывод результатов. Основной модуль. Математический модуль. Итоги и выводы по третьей главе. Глава 4. Исследованеи колебательной системы балансировочной установки с 6ю степенями свободы. Общие положения
Таким образом, действие всех неуравновешенных центробежных сил представляется системой, состоящей из момента и силы, расположенных в двух несовпадающих плоскостях. Если окажется, что сила приложена в центре масс ротора, то ее принято называть составляющей статической неуравновешенности, а дополняющий ее момент динамической составляющей неуравновешенности.


Таким образом, их местоположение определяется конструкцией и геометрией ротора. Величины сил Р1 и Рц вычисляются по формулам рис. Р,а РЬ
а Ь а
Силы Р и Рц характеризуют статическую неуравновешенность ротора. Главный момент М, действующий в плоскости параллельной оси вращения ротора, представляется в виде пары сил 2, и Оп, расположенных в плоскостях коррекции I и II. Каждая сила пары равна рис. Складывая силы Р и Оь расположенные в плоскости коррекции I получим равнодействующую Ж. Аналогично получается равнодействующая Жц в плоскости II. Полученные силы Ж1 и Жц образуют силовой крест. Эти силы являются инерционными, т. Поэтому каждая сила Ж и Жц может быть представлена, как центробежная сила инерции, возбуждаемая некоторой неуравновешенной массой т, расположенной в соответствующей плоскости коррекции. Таким образом, жесткий ротор может быть уравновешен двумя противовесами, расположенными в выбранных плоскостях коррекции I и И при любой скорости вращения о. В работе д. Петрова Г. Н. дана классификация колеблющихся систем по их подвижности и связям с внешней средой, где за наблюдаемый элемент принята ось вращения ротора в своих подшипниках. Для оценки основных свойств колебательной системы Г. Н. Петров ограничивает колеблющиеся системы группами, получившими практическое развитие в конструкциях балансировочных станков. С неподвижной осью ротора. С фиксированной осью колебаний ротора. С фиксированной плоскостью колебаний ротора. Без жестких связей ротора с окружающей средой. Для первой схемы рис.