Низкочастотная динамика многомодовых лазеров с инерционной активной средой

• Автор: Корюкин, Игорь Валерьевич
• Шифр специальности: 05.27.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Нижний Новгород
• Количество страниц: 152 с. : ил.

1.1 Уравнения лазеров с резонатором ФабриПеро.

1.2 Уравнения кольцевых лазеров .

1.3 Обзор литературы

Глава 2. Особенности спектров релаксационных колебаний многомодовых лазеров с

резонатором ФабриПеро.

Введение. . Л.

2.1 Равномерное распределение усиления по периметру резонатора. Исчезновение противофазных релаксационных колебаний

2.2 Динамические характеристикимногомодового лазера при неравномерном

1 т. . . . . .

распределение усиления по периметру резонатора .

Выводы.I . Л.

Глава 3. Низкочастотные процессы в двунаправленном кольцевом лазере
Введение .
3.1 Частотная динамика двунаправленного кольцевого лазера с невзаимным
резонатором.
3.2 Динамика кольцевого МУАО лазера роль тонкой структуры линии
усиления. .
3.3 Взаимодействие двух механизмов неустойчивости.
Выводы.
Глава 4. Роль диффузии активных центров и фактора неизохронности в динамике
полупроводникового лазера . .
Введение . . . . . . . . . . . . й . . . . .у . .
4.1 Динамика двухмодового лазера с диффузией активных центров . 4.2 Влияние диффузии активных центров на динамику кольцевого лазера 8 4.3 Гироскопические возможности полупроводникового кольцевого лазера
Выводы
Глава 5 Комбинационное взаимодействие мод как механизм спектральной
неустойчивости в многомодовых лазерах.
Введение
5.1 Модель многомодового лазера с комбинационным
взаимодействием мод .
5.2 Отклик многомодового лазераа селективную модуляцию потерь . 0
5.3 Неустойчивость.2
Выводы .
Заключение
Литература


Взаимодействие двух механизмов неустойчивости. Выводы. Глава 4. Роль диффузии активных центров и фактора неизохронности в динамике
полупроводникового лазера . Введение . Динамика двухмодового лазера с диффузией активных центров . Влияние диффузии активных центров на динамику кольцевого лазера 8 4. Отклик многомодового лазераа селективную модуляцию потерь . Неустойчивость. Выводы . Г лорентцев формфактор лшии усиления. Уравнения переходят в балансные уравнения 1 для интенсивностей мод
. У Ат
т
если пренебречь членами, ответственными за комбинационное взаимодействие. Уравнения интегродифференцйальиые дифференциальные по времени и интеральнье по пространству. Их дальнейшее . Фурье. Для резонатора ФабриПеро длиной Ь собственные функции имеют вид хИт г 2ыпкшЬ. В этом случае, представляя инверсию набором периодических пространственных решеток, можно преобразовать исходные уравнения к виду . О0п2,т. От и2,тС2яЛ,. Сйстема это бесконечный набор уравнений с
0 , т со. Число генерируемых лазером мод ограничено и все они имеют большие
индексы т, сосредоточенные в оптической области л5. Поэтому удобнее перейти к несколько иной схеме нумерации переменных. Введем большое число но такое, что ттг1р,р1,2,К К число мод и переопределим переменные ААр пр Алр 8р8щр Р ,2,. В этих переменных часть уравнений 6, описывающая гармоники инверсии с периодом
р2, задаваемым пространственной структурой оптических мод, будут иметь вид
А
1 ПР Р1 РтРР 0РЛ
В уравнения входят как крупномасштабные решетки 1рр так и более
мелкомасштабные решетки 1.