Полупроводниковые приборы на основе явлений токовой неустойчивости в p-n-переходах и омических контактах малого размера

• Автор: Лысенко, Александр Павлович
• Шифр специальности: 05.27.01
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 396 с. : ил

Введение. Эффект Ганна. Концентрационная нелинейность. Тэтапинч. Лавиннопролетные диоды. ТАРАТТрежим. Токовая неустойчивость в тиристорах. БИСПИНприбора 1
пьезополупроводниками. Ко второй группе отнесем такие кристаллы, как германий и кремний, для которых указанное взаимодействие гораздо слабее и определяется деформационным потенциалом. Взаимодействие звуковых волн с подвижными носителями заряда удобнее всего рассматривать в двух предельных случаях кЛ 1 и кЛ 1, где к волновое число фонона, Л средняя длина свободного пробега электрона. На ультразвуковых частотах длина волны звука Л обычно велика по сравнению с Л, так что кЛ 1. В этом случае для пьезоэлектрических полупроводников применима теория, разработанная Хатсоном и Уайтом , . Ту компоненты тензора механического напряжения, 5компоненты тензора деформации, Суы обычные модули упругости при постоянном электрическом поле, Рмтг пьезоэлектрические константы, Дс, Е компоненты вектора электрической индукции и электрического поля соответственно, виг тензор диэлектрической проницаемости.


Ко второй группе отнесем такие кристаллы, как германий и кремний, для которых указанное взаимодействие гораздо слабее и определяется деформационным потенциалом. Взаимодействие звуковых волн с подвижными носителями заряда удобнее всего рассматривать в двух предельных случаях кЛ 1 и кЛ 1, где к волновое число фонона, Л средняя длина свободного пробега электрона. На ультразвуковых частотах длина волны звука Л обычно велика по сравнению с Л, так что кЛ 1. В этом случае для пьезоэлектрических полупроводников применима теория, разработанная Хатсоном и Уайтом , . Ту компоненты тензора механического напряжения, 5компоненты тензора деформации, Суы обычные модули упругости при постоянном электрическом поле, Рмтг пьезоэлектрические константы, Дс, Е компоненты вектора электрической индукции и электрического поля соответственно, виг тензор диэлектрической проницаемости. Выражения 9 и 0 свидетельствуют о том, что в уравнения распространения звуковой волны должны входить члены, содержащие электрическое поле, и наоборот, в уравнение Максвелла должны входить члены, содержащие механическое напряжение. Эта теория макроскопическая в том смысле, что звуковая волна рассматривается как классическая, создающая возмущение в пространственное распределение носителей заряда. V дрейфовая скорость электронов, узв скорость звука, плотность вещества, к волновое число звуковой волны. Механизм усиления или поглощения звука в пьезоэлектрических полупроводниках можно понять следующим образом. Звуковая волна, проходящая через среду, наводит переменное электрическое поле.