Совершенствование средств измерения аэродинамических параметров вентиляционных систем

• Автор: Румянцева, Валентина Анатольевна
• Шифр специальности: 05.26.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 124 с. : ил

1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА.

1.1. Аэродинамические параметры вентиляционных систем угольных шахт.

1.2. Краткий обзор основных теоретических положений шахтной аэродинамики.

1.3. Правила безопасности о контроле проветривания угольных шахт

1.4. Анемометр, как элемент системы автоматического управления вентилляцией

1.5. Контроль расхода и методы измерения скорости движения воздуха, средней по сечению выработки в

1.6. Общая характеристика средст в измерения скоростей воздушных потоков

1.7. Акустический анемометр

2. ОБЗОР МАТЕМАТИЧЕСКИХ МОДЕЛЕЙ РАСПРОСТРАНЕНИЯ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН В ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ВОЛНОВОДА.
2.1. Распространение акустических волн в цилиндрических волноводах в неподвижной среде

2.1.1. Распространение акустических волн в бесконечном цилиндрическом волноводе

2.1.2. Распространение акустических волн в полубесконечном цилиндрическом волноводе.
2.1.3. Вычисление акустического поля в полубесконечном волноводе со стенками конечной толщины
2.1.4. Полубесконечный волновод с произвольной формой фланцев
2.1.5. Методы решения бесконечных систем уравнений.
2.2. Теория акустических волн в волноводах с движущейся средой.
2.2.1. Волновод бесконечной длины
2.2.2. Волновод со стенками конечной длины метод ВинераХопфа
2.2.3. Волновод со стенками конечной длины метод обобщенной матрицы рассеяния.
2.3. Течение в трубах. Профиль скоростей потока в сечении трубы
2.4. Способы решения задач дифракции на объектах конечной длины
3. РЕШЕНИЕ ВОЛНОВОГО УРАВНЕНИЯ В ЦИЛИНДРИЧЕСКОМ ВОЛНОВОДЕ СО СТЕНКАМИ КОНЕЧНОЙ ДЛИНЫ И ТОЛЩИНЫ ПРИ НАЛИЧИИ ПОТОКА
3.1. Постановка задачи.
3.2. Вывод волнового уравнения, граничные условия
3.3. Решение уравнения в бесконечном волноводе. Вычисление первичной
3.4. Решение в полубесконечно.м волноводе, вывод системы уравнений для определения коэффициентов отражения и трансформации
3.5. Решение в волноводе конечной длины методом обобщенной матрицы рассеяния
3.6. Область определения двустороннего преобразования Лапласа и выбор разрезов функции Кэ
3.7. Вычисление расщепленных функций.
4. ПОЛУЧЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ. МОДЕЛИРОВАНИЕ ФИЗИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В АКУСТИЧЕСКОМ АНЕМОМЕТРЕ
4.1. Преобразование системы уравнений для получения обобщенной матрицы рассеяния
4.2. Решение в предельном случае бесконечно тонкого волновода
4.3. Вычисление характеристик ансмометрического канала.
5. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ПОВЫШЕНИЯ ТОЧНОСТИ ИЗМЕРЕНИЯ СКОРОСТЕЙ И РАСХОДОВ ВОЗДУХА В УГОЛЬНЫХ ШАХТАХ
5.1. Об импульсном режиме измерения.
5.2. Устранение влияния изменения параметров среды на показания прибора.
5.3. Оценка методики точечного измерения средней по сечению выработки скорости
5.3.1. Методика измерения расхода воздуха в горных выработках анемометром АЛА1.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


Вычисление характеристик ансмометрического канала. Об импульсном режиме измерения. Устранение влияния изменения параметров среды на показания прибора. Методика измерения расхода воздуха в горных выработках анемометром АЛА1. СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Любая аэродинамическая система характеризуется следующими параметрами, как функциями времени и координат ргуг давление, уг, скорость, ргл плотность. Эти параметры полностью описывают состояние аэродинамической системы 6, 7. Для некоторых моделей в приближении идеального газа, когда силами межмолекулярного взаимодействия, напряжениями вязкого трения, а также силами объемной вязкости можно пренебречь выражения для аэродинамических параметров могут быть получены теоретически, как решение системы дифференциальных уравнений, называемой основной системой гидродинамики. Т
где Г температура, которое определяется приближенным характером процесса адиабатическим, изотермическим и т. Уравнение Бернулли было применено к описанию движения воздуха по шахтным выработкам одним из основоположников рудничной аэрологии Скочинским 1. В случае, когда невозможно пренебречь силами вязкого трения и вязкостью вместо уравнения Эйлера 1. Я коэффициенты вязкости. Еще используется такой коэффициент, как кинематическая вязкость у т1 р. Для удобства проведения и анализа экспериментальных исследований используется принцип метод подобия, который заключается в том, что результаты выражаются через характерные безразмерные параметры. Струхаля, характеризующее временной масштаб процесса.