Кинематические характеристики на начальном участке безнапорного потока

• Автор: Нгуен Ван Тай
• Шифр специальности: 05.23.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 155 с.

ВВЕДЕНИЕ. ГЛАВА 1. Начальные участки движения воды в гидротехнических сооружениях. Основные понятия теории пограничного слоя . ГЛАВА 2. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ. Экспериментальные установки и методика проведения исследований. Экспериментальная установка в РУДЫ. Экспериментальная установка во ВНИИГиМ. Экспериментальная установка в МГУП. Точность измерений. Погрешности при измерении местных осредненных и пульсационных скоростей. ГЛАВА 3. АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ ИССЛЕДОВАНИЙ КИНЕМАТИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК НА НАЧАЛЬНЫХ УЧАСТКАХ. Эмпирические рекомендации по назначению хинь начального участка. Результаты экспериментальных исследований осредненных кинематиче
ских характеристик и параметров потоков. Исследования кинематических параметров потока. Скорость диссипации турбулентной энергии в потоке. ГЛАВА 4. Актуальные кинематические характеристик. Результаты исследований вторичных течений. ИСПОЛЬЗОВАННАЯ ЛИТЕРАТУРА. Для расчета реальных гидротехнических сооружений требуется знать отсчитываемое от начала канала расстояние нач, на котором течение можно считать гидродинамическим установившимся.


Далее под действием сил вязкости происходит перераспределение скоростей по сечениям слои жидкости, прилежащие к стенке, тормозятся, а центральная часть потока ядро, где еще сохраняется равномерное распределение скоростей, движется ускоренно , что обусловлено прохождением через неизменную площадь заданного расхода. При этом толщина слоев заторможенной жидкости постепенно увеличивается, пока не станет равной радиусу трубы, т. После этого устанавливается характерный для ламинарного движения параболический профиль скоростей. Ниже начального участка по течению движение является стабилизированным. Теория ламинарного движения именно для этого стабилизированного ламинарного течения и нарушается в пределах начального участка. При находим максимально возможную длину начального участка. Значения производной v стенки
трубы на начальном участке больше, чем на участках стабилизированного течения. Следовательно больше и касательное напряжение, определяемое законом Ньютона. Это увеличение тем больше, чем ближе рассматриваемое сечение к началу трубы, т. Потери напора по длине участка трубы, длина которого нач, определяется по обычным формулам с поправочным коэффициентом К 1. Значения этого коэффициента могут быть найдены по графику рис. Нач становится равным 1,. Потери по длине всего начального участка трубы на 9 больше, чем сопротивление такого же участка трубы, взятого в области стабилизированного ламинарного течения. Для коротких труб значения поправочного коэффициента К весьма отличаются от единицы.