Сухие строительные смеси на цементной основе с улучшенными теплозащитными свойствами

• Автор: Бородуля, Алексей Валерьевич
• Шифр специальности: 05.23.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 181 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение

Глава I Природа теплопроводности твердых тел.

Постановка цели и задачи работы.

Методы и объекты исследования.

1.1. Природа теплопроводности твердых неметаллических тел.

1.2. Постановка, цели и задач работы

1.3. Методы и объекты исследования.

1.4. Достоверность результатов исследования, математическое обоснование работы.

Глава II Параметры веществ, снижающих теплопроводность

композиции на основе цемента.

2.1. Анализ параметров твердых тел влияющих на теплопроводность цементного камня.
2.2. Исследование теплопроводности цементного камня в зависимости от вида цемента,
а также природы вводимых добавок.
2.3. Выводы по главе.
Глава Ш Исследование гидратации цементов в
присутствии теплозащитных добавок
3.1. Исследование влияния А4зН на гидратацию щуров ского белого цемеота.
3.2. Исследование влияния А1ОНз на гидратацию щуровского белого цемента.
3.3. Исследование влияния А4зН и А1ОН3 на гидратацию цементов других видов.
3.4. Выводы по главе.

Глава IV Разработка теплозащитных сухих строительных смесей
4.1. Исследование заполнителей для теплозащитных
сухих строительных смесей
4.2. Выбор теплозащитных добавок для теплозащитных
сухих строительных смесей
4.3. Оценки качественных показателей разработанных строительных растворов.
4.4. Исследование корозионнозащитных свойств
цементной основы с теплозащитными добавками.
4.5. Выводы по главе.
Глава V Опыт использования теплозащитных
строительных смесей на строительных объектах
5.1. Опыт использование теплозащитных строительных смесей на строительных объектах
5.2. Расчет сопротивления теплопередаче
5.3. Выводы по главе
Общие выводы но работе
Список литературы


Точечный дефект, который позволяет провести такую идеализацию рассеяния из-за различия масс, можно создать, если один из атомов решетки заменить атомом его изотопа. Если отвлечься от разницы в скоростях волн различных поляризаций, то относительное изменение сжимаемости будет равно удвоенному относительному изменению скорости фононов 2Ду/у. Клеменса постоянная пропорциональности равна 2/л. Изменения межатомных сил связи можно выразить через изменения фононных скоростей, а затем сложить вклады различных поляризаций, но такое описание будет недостаточно точным; поэтому не следует удивляться, что простая модификация выражения Рэлея не дает точно такого же количественного результата, как теория возмущений, применяемая к дискретной решетке. Введение чужого атома в решетку, вообще говоря, вызывает небольшие смешения окружающих атомов. В абсолютно гармонической решетке возникающие напряжения не приводят к рассеянию фононов, но в реальном ангармоническом кристалле частоты фонопов меняются при изменениях межатомного расстояния, я это приводит к рассеянию. Знак амплитуды рассеянной волны зависит от знака радиального смешения, а так как величина 1/тДу(со) также обусловлена изменениями в атомных связях, то амплитуды необходимо складывать до определения интенсивности рассеяния. S =Sj“ + (S + S),a величины Sb S2> S3 соответствуют рассеянию вследствие различия в массе, скорости (соответственно сжимаемости в формулировке Рэлея) и радиальном смещении; он протабулировал значения параметров рассеяния для атомов замещения и вакансий в щелочных галоидах. Юсуф и Маханти рассмотрели рассеяние в трехмерной решетке за счет изменения массы и константы связи. Полное рассеяние длинноволновых фононов оказалось зависящим от выбора направления (даже для кубической решетки) и от поляризации. Они обсудили взаимодействие двух вкладов в рассеяние, однако числовые расчеты Баумана и Пола показали, что в действительности такое взаимодействие недостаточно сильное, чтобы объяснить их экспериментальные результаты. Если размер дефекта больше нескольких межатомных расстояний, то рассеяние не для всех фононов пропорционально со4. Фононы низкой частоты по-прежнему рассеиваются по закону Рэлея: сечение рассеяния зависит от объема разупорядоченной области, но не от ее формы. В противоположном случае длин волн, малых по сравнению со всеми линейными размерами дефекта, сечение рассеяния зависит от площади, перпендикулярной направлению фонона, и не должно зависеть от частоты. Рэлея для случая промежуточных длин волн, которая зависит от отношения длины волны к радиусу диска. В случае когда длины волн фононов сравнимы со всеми размерами дефекта, сечение рассеяния нельзя считать пропорциональным некоторой степени частоты. Судя по вычислениям Андерсона для звуковых воли, зависимость рассеяния от длины волны очень чувствительна к соотношению между константой связи и изменениями массы. Для звуковых волн в жидкости, рассеиваемых сферой из другой жидкости, сечение рассеяния может испытать плавный переход от рзлеевского к геометрическому рассеянию при этом сечение либо проходит через широкий максимум, либо осциллирует. Однако поскольку теплопроводность определяется широкой областью частот, то не следует ожидать, что осцилляции в зависимости сечения от частоты с необходимостью будут говорить о колебаниях теплопроводности. Шварц и Уолкер аппроксимировали результаты Андерсона для случая осциллирующего сечения с помощью подходящих аналитических выражений и подставили соответствующие времена релаксации в интеграл для теплопроводности. Вычисленная теплопроводность менялась с температурой, причем характер зависимости соответствовал предположению о плавном переходе между рэлеевским и геометрическим рассеянием. Главные особенности вычисленных кривых теплопроводности хорошо воспроизводятся даже при еще более грубом предположении, что рэлеевскос рассеяние происходит при длинах волн, больших 2дО где О — диаметр дефекта, и что при коротких длинах волн сечение не зависит от длины волны и равно постоянной, соответствующей рэлеевскому рассеянию для длины волны 2пО. Рассеяние фононов дислокациями изучалось теоретически и экспериментально.