Снижение вредного влияния автотранспорта на окружающую среду крупного города : На примере г. Омска

• Автор: Плешакова, Ольга Владимировна
• Шифр специальности: 05.22.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 158 с.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. Сверхпроводники второго рода в малых переменных

магнитных полях обзор литературы

1.1. Проникновение магнитного поля

1.2. 1 Готери энергии в переменном магнитном иоле.

1.2.1. Физическая природа потерь

в сверхпроводниках второго рода

1.2.2. Исследование потерь в сверхпроводниках второго рода

1.3. елинейные процессы в высокотемпературных

сверхпроводниках в переменном магнитном поле

1.4. Выводы и постановка задачи па исследование.
ГЛАВА 2. Методика проведения эксперимента, оборудование
и приготовление образцов.
2.1. Экспериментальные установки и методика.
2.1.1. Установка для измерения низкочастотной комплексной магнитной проницаемости сверхпроводников. Методика измерений.
2.1.2. Установка для измерений резистивных параметров сверхпроводников на переменном и постоянном токе.
2.2. Приготовление образцов.
ГЛАВА 3. Особенности проникновения переменного магнитного поля и диссипация его энергии в высокотемпературных сверхпроводниках
3.1. Влияние переменного поля.
3.2. Влияние транспортного тока.
3.3. Влияние возмущающего поля
3.4. Влияние реальной кристаллической структуры сверхпроводника.
3.5. Обсуждение результатов.
ГЛАВА 4. Нелинейные свойства высокотемпературных
сверхпроводников .
4.1. Влияние комплексных магнитных полей
4.2. Влияние реальной кристаллической структуры сверхпроводника
4.3. Обсуждение результатов.
4.4. Теоретический анализ нелинейных свойств ВГСП
на основе их вольтамперных характеристик.
ВЫВОДЫ .
ЛИТЕРАТУРА


Отклик сверхпроводника в данном случае изучается с помощью измерительной катушки, намотанной на образец. Этот метод носит название индуктивного и по своей чувствительности и информативности аналогичен механическому [3, 4]. В условиях наложения синусоидального переменного поля Ь(1)=Ьмсо8(о1, где оз- циклическая частота, сигнал-отклик сверхпроводника может быть количественно изучен с помощью измерения и анализа комплексной магнитной проницаемости (р =р'+1р ) [5], понятие которой впервые введено и затем развито русским физиком и электротехником В. К. Аркадьевым [6-8]. Здесь В(, -средняя индукция поля в сверхпроводнике при Ьм=0. Вср собою! Главным преимуществом индуктивного метода является то, что во время измерений амплитуда переменного измерительного поля остается неизменной, чем обеспечивается постоянство его воздействия на структуру сверхпроводника. Начало изучению проникновения переменного магнитного поля в сверхпроводники с помощью измерения комплексной магнитной проницаемости было положено работами [4, ], где исследовался отклик цилиндрических образцов некоторых сверхпроводящих сплавов в аксиальном магнитном поле Н*= Но+Ьмсо)1 при амплитуде и частоте переменной составляющей в пределах 0. Э и -:-0 Гц соответственно. В результате экспериментов, проведенных авторами, было обнаружено, что переменная составляющая поля начинает проникать в образец при Но>Нк2 (Н(;2-второе критическое поле). Для интерпретации полученных результатов были предложены два различных подхода: модель эффективной поверхностной проводимости [] и модель критического состояния поверхностного слоя [, ]. Согласно модели эффективной проводимости поверхностный слой обладает проводимостью (ст), отличной от объемной (ап). Она функциональна связана с величиной приложенного постоянного ноля Н0 и достигает ап при Но>Нк2. Эта модель устанавливает наличие максимума на зависимости р (Но), и находится в качественном соответствии с результатами экспериментов по измерению р(По) при постоянном по амплитуде поле Ьм. Однако в ней р не зависит от Ьм, а это противоречит экспериментальным данным. Кроме того, модель эффективной проводимости не дает адекватного описания волновой формы, соответствующей магнитному потоку, проходящему через образец [], поэтому в большинстве случаев предпочтение отдается модели критического сотояния. На сплавах РЬ-2 % 1п исследовались отклик на низкочастотное ( ч-0 Гц) переменное поле малой амплитуды, временная зависимость проникновения переменного поля в образец, измерялись действительная и мнимая части комплексной магнитной проницаемости на различных частотах как функции постоянного поля и амплитуды переменного поля. На рис. Ь/сЙ; б)- изменения индукции Ь; в) -гистерезисных петель с! Ь/сЙ. Видно, что проникновение поля в образец характеризуется тремя временными областями: 1, для которой бЬ/сК^О; 2 и область 3, где бЬ/б1=бЬ/сН. Эти результаты хорошо описываются рамках модели поверхностного критического состояния [,]. Согласно этой модели начало области 1 совпадает с изменением знака величины сШ/сИ и возникновением поверхностного сверхпроводящего тока, который полностью экранирует внутреннюю область от проникновения приложенного переменного ПОЛЯ. Когда ток достигает критического значения (1к) и поле начинает проникать внутрь образца, что соответствует переходной области 2. Сначала индукция внутри образца меньше величины приложенного поля на величину Ьк=4тт1к/с. В переходной области ток непрерывно увеличивается и достигает максимального значения С в начале области 3 (в которой бЬ/б1= с1И/ск). В этой временной области ток не меняется и индукция внутри образца отстает от приложенного поля на величину й^яУс. Индуцируемый поверхностный ток является диамагнитным в положительном полуцикле переменного поля и парамагнитным в отрицательном полуцикле. Рис. Осциллограмма временной зависимости проникновения переменного поля; (а) —скорость изменения индукции с! Ь/ск; (б) -изменение индукции Ь; (в) -гистерезисные петли []. Рис. Модель волновых форм и гистерезисной петли [].