Параметры и режимы работы комбинированной установки для ухода за кронами плодовых деревьев в горном садоводстве

• Автор: Сасиков, Анатолий Сергеевич
• Шифр специальности: 05.20.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Нальчик
• Количество страниц: 164 с. : ил.

Содержание
Введение

Глава 1. Двумерное взаимодействие волн сжатия Римана .

1.1. Постановка задачи

1.2. Согласованное двумерное взаимодействие неавтомодельных волн сжатия Римана

1.3. Асимптотика роста газодинамических величин

1.4. Оценка величины оптической толщины для фиксированных направлений

1.5. Несогласованное взаимодействие автомодельных

волн Римана.

Глава 2. Оценки величины оптической толщины для некото

рых трехмерных автомодельных процессов неограниченното сжатия газа.

2.1. Автомодельное сжатие тетраэдра.
2.2. Процесс конического сжатия.
2.3. Сравнение энергетических затрат при получении
больших величин оптической толщины
Глава 3. Исследование одного класса трехмерных нсавтомо
дельных режимов сжатия.
3.1. Постановка задачи
3.2. Конфигурация течения.
3.3. Оценки газодинамических величин
3.4. Оценка величины оптической толщины.
Приложения.
1. Диагональный вид матрицы.
2. Вычисление определителя
3. Леммы о взаимной однозначности отображения поверхностей
4. Утверждение о взаимной однозначности отображения для области тройной волны
5. Ускорение частиц.
Литература


Построение оптимального закона движения сводится к численному решению нескольких задач одномерной газовой динамики методом характеристик [4]. В ряде работ (например, [, , ]) рассматривались режимы сжатия, дня которых время движения сжимающего поршня равнялось времени прохождения слоя газа звуковым возмущением, вызванным движением поршня в изначально покоящемся газе. В [] существенно используется тот факт, что поршень может продолжать сжимать газ после прохождения звуковой характеристикой всего объема газа (о целесообразности такого подхода говорилось также в []). Был сделан вывод о том, что такие процессы сжатия требуют меньших затрат энергии для перевода поршня в заданное конечное положение. Для качественного анализа и сравнения разных конфигураций течения использовались методы решения вариационных задач газовой динамики []. Как уже отмечалось, в случае симметричного сжатия газового слоя, цилиндра или сферы газодинамические величины фактически зависят от одной пространственной переменной. Первые действительно многомерные процессы безударного неограниченного сжатия были предложены А. Ф. Сидоровым. За счет неравномерности сжатия по различным направлениям. Исследование отношения плотности газа к величине затраченной энергии показало, что новые многомерные режимы сжатия могут быть более экономичными по сравнению с традиционным одномерным сжатием (с точки зрения затрат энергии при получении больших плотностей вещества). В связи с упомянутыми выше сложностями, связанными с численным моделированием процессов сильного сжатия, большое значение имеет полученное в работе [] точное решение задачи о неограниченном безударном сжатии идеального газа и строгое обоснование факта образования кумулятивных струй, обладающих в некотором смысле хорошими свойствами. А.Ф. Сидоров высказывал предположение о повышенной устойчивости данных режимов сжатия, что, по его мнению, связано со сменой знаков кривизн поверхности сжимаемого поршня (в отличие от цилиндрического или сферического поршня выпуклость поршня в данном случае направлена внутрь сжимаемого объема). О неустойчивости сферического сжатия говорится, в частности, в [2]. Специфика решений, предложенных в [], заключается в том, что начальная геометрия сжимаемого объема не является произвольной, она однозначно определяется величиной показателя адиабаты газа. С этой точки зрения представляет интерес изучение осесимметричных конфигураций сжимаемого объема. Введение автомодельных переменных и рассмотрение осесимметричных течений [, , , ] позволило свести задачу о получении классов решений уравнений трехмерной нестационарной газовой динамики к интегрированию одного уравнения второго порядка с двумя независимыми переменными (уравнение для автомодельного потенциала скорости). Было бы естественно попробовать использовать такого вида решения для построения так называемой "замкнутой” геометрии сжимаемою объема []. Замкнутость в данном случае означает, что сжатие осуществляется ”со всех сторон”, хотя и неравномерно но различным направлениям, но без неподвижных стенок и так. Однако уравнение для автомодельного потенциала скорости обладает рядом особенностей: обращение в бесконечность на оси симметрии коэффициента при первой производной; наличие линии параболического вырождения уравнения; неаналитичность решения в окрестности угловой точки поршня. Исследование особенностей решений уравнения для автомодельного потенциала проводилось в []. В окрестности особых точек рассматривались линеаризованные уравнения, для которых получено точное решение краевых задгхч. Предполагается, что эти решения можно использовать при численном решении исходного уравнения для того, чтобы отойти от особенностей. Численные методики построения процессов сжатия замкнутых осе-сихшетричных конфигураций сжимаемого объема описываются, в частности, в [5]. На основе предварительного качественного анализа известных точных решений был предложен закон управления сжимающим поршнем, обеспечивающий достаточно сильное сжатие газа и несущественный рост энтропии.