Термомеханический метод в исследовании процессов в вихревой трубе

• Автор: Бурдыга, Юрий Юрьевич
• Шифр специальности: 05.17.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 169 с. : ил

1.1 Постановка задачи термомеханического исследования1

1.2 Индивидуальные термомеханические энергии в объеме

финитной макросистемы.1

1.3 Балансовое энергетическое уравнение.2

1.4 Имеющиеся сопоставления термомеханических величин

с опытными данными3

Выводы по первой главе.

ГЛАВА 2. Новые термомеханические результаты и их сопоставление с опытными данными

2.1 Термомеханический анализ линии идеального газа.4

. г

2.2 Индивидуальные термомеханические энергии

на линии идеального газа5
2.3 Выбор метода сплайнинтерполяции5
2.4 Термомеханический анализ линии Бойля6
2.5 Термомеханический анализ линии инверсии.7
Выводы по второй главе.
ГЛАВА 3. Спиновая энергия атомных веществ
3.1 Энергия собственного вращения атомов8
3.2 Кориолисова составляющая спиновой энергии
3.3 Спиновая энергия5
3.4 Оценка погрешности термомеханических энергий0
Выводы по третьей главе.4
ГЛАВА 4. Выбор н контроль параметров работы вихревой трубы в низкотемпературном цикле
Предисловие5
4.1 Имеющиеся данные по вихревому эффекту.7
4.2 Термомеханическая интерпретация вихревого эффекта.3
4.3 Целесообразность использования вихревой трубы для
максимально возможного температурного разделения потока рабочего вещества в низкотемперату рных установках.9
4.4 Рекомендуемые параметры включения вихревой трубы
в низкотемпературный цикл для максимально возможного температурного разделения потоков неона, аргона,
криптона и ксенона.3
Выводы по четвертой главе
ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ И РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ.1
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


В феноменологической термомеханике найдено, что учет спинового движения пссвдоатомов модельного вещества дополнительно к 1. Г О, Т температура Бойля. Соотношение 1. Тк 0. Рис. Линия идеального газа термомеханического вещества
Точка К на нем относится к критическому состоянию термомеханического вещества расчет параметров рк р0 и ТКТБ приведен далее. Линия идеального газа справа заканчивается в точке Бойля, для которой ТТБ 1. В формулу 1. Ее физический смысл и процедура определения применительно к атомным веществам подробно рассмотрены в работе , с. Там показано, что слева предельной физической границей существования линии идеального газа является точка ее пересечения с кривой затвердевания. Ей соответствует начало фазового перехода жидкостькристалл, который сопровождается не учитываемым в формуле 1. Дрлид . В линия идеального газа глид 1, построенная в рл ид ,Гкоординатах по опытным данным в области жидкости и газа, была продлена по прямой вплоть до Т 0, т. По этой причине отсекаемое на оси ординат значение р0, в принципе, может отличаться от плотности реального кристалла атомного вещества при Т 0. В связи с отмеченным р0 и названа условной плотностью. Сочетание уравнений 1. Из него следует, что в рЛИд. Т координатах рис. Кривые фазовых переходов модельного вещества изображены условно с целью показать примерное относительное расположение линии идеального газа в этих координатах. Существование линии идеального газа у термомеханического вещества находится в полном согласии с наличием аналогичных линий у реальных атомных веществ . В 1 принято, что тепловая энергия итЕП 1. Р л.