Повышение эффективности сушки дисперсных материалов за счет применения виброакустических воздействий

• Автор: Измайлов, Максим Тимурович
• Шифр специальности: 05.17.08
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 172 с. : ил.

1.1. Дифференциальные уравнения движения частиц без отрыва от вибрирующей поверхности.

1.2. Дифференциальные уравнения движения частиц в режиме с подбрасыванием

1.3. Влияние скорости воздуха на скорость транспортирования материала в виброкипящем слое
1.4. Уточнение гидродинамической модели выбранной конструкции сушилки с виброкипящим слоем.
ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ПРОВЕРКА ТЕОРЕТИЧЕСКИХ МОДЕЛЕЙ В ЛАБОРАТОРНЫХ И ПРОИЗВОДСТВЕННЫХ УСЛОВИЯХ

2.1. Экспериментальная установка для исследования сушки в виброкипящем слое.

2.2 Исследование кинетики сушки винифлекса

2.4.Исследование процесса сушки поливинилацетата ПВАБ

2.5. Экспериментальные исследования параметров процесса сушки на опытнопромышленном образце вибросушилки.
ГЛАВА 3. МЕТОДЫ И СРЕДСТВА СНИЖЕНИЯ ВРЕДНЫХ ПОСЛЕДСТВИЙ ВИБРОАКУСТИЧЕСКОЙ АКТИВНОСТИ АППАРАТОВ С ВИБРОКИПЯЩИМ СЛОЕМ
3.1. Методика расчета уровней звукового давления на рабочих местах экспериментальной и опытнопромышленной установок вибросушилок
3.2. Методика расчета уровней шума, создаваемого встроенной
в аппараты с виброкипящим слоем вентиляционной системой
3.3. Методика расчета эффективности средств снижения шума при работе аппаратов с виброкипящим слоем
3.4. Исследование динамических характеристик систем виброизоляции аппаратов для сушки в виброкипящем слое.
ГЛАВА 4. ФИНАНСОВЫЕ ЗАТРАТЫ СВЯЗАННЫЕ С УСЛОВИЯМИ ТРУДА И ЭКОНОМИЧЕСКИЕ ПОСЛЕДСТВИЯ НЕБЛАГОПРИЯТНЫХ УСЛОВИЙ ТРУДА
4.1 Финансирование системы охраны труда.
4.2 Предупредительные мероприятия по охране труда, финансируемые за счет средств на обязательное социальное страхование от несчастных случаев на производстве и профзаболеваний.
4.3 Скидки и надбавки к страховому тарифу.
4.4 Расчет и установление надбавок к страховому тарифу
4.5 Расчет и установление скидок к страховому тарифу
4.6 Разработка предложений по повышению экономической заинтересованности страхователей в снижении производственного травматизма при установлении скидокнадбавок к страховому тарифу
4.7 Предупредительные меры по сокращению производственного травматизма и профессиональных заболеваний
4.8. Анализ эффективности финансирования предупредительных мер и предложения по его совершенствованию
Основные результаты и выводы
Литература


Анализируя полученное неравенство, нетрудно заметить, что в числителе его правой части стоит сумма сил, определяющих равномерное движение частицы в потоке газа. При равномерном движении и остановке частицы правый член уравнения 1. Ил е 1. Степень взвешивания можно легко определить из уравнения 1. ЧтгЧ
Для частиц, взвешенных в газовой среде, можно пренебречь вторым членом уравнения 1. Г 1. Уравнение 1. МЛ
где критерий сопротивления. С использованием полученных зависимостей 1. Как следует из выражения 1. Частица будет находиться в относительном покое на плоскости, если сила трения превышает по абсолютной величине горизонтальную сосгааляющую силы инерции 1Х, т. У тА со2 ix сот 1. Дифференциальное уравнение движения одиночной частицы по плоскости получим из уравнения 1. ТТ х 1. Верхние знаки в уравнении 1. Степень взвешивания является обобщенной переменной, т. Для интегрирования уравнения 1. Допустим, что в начальный момент времени г0, частица имеет скорость Ухт0 Ух0 а начало координат совпадает с положением частицы на плоскости в момент времени г. Тогда при интегрировании уравнения 1. К 0 сот сот0 1 т0 Ух0 1. Для нахождения координаты частицы уравнение 1. СОТ, у
, 1. Полученные уравнения 1. Момент остановки г находится из уравнения 1. К,г 0 тогда уравнение 1. Ух 1. Озшр . В этом уравнении влияние гидродинамических сил учитывается в обобщенных переменных 1. Для решения этого трансцендентного уравнения, представляющего по виду классическое уравнение Кеплера, применяется графический метод, для которого составлены Г. Д. Терсковым 9 удобные диаграммы для определения фазовых углов перехода. К бш й 1 1. Асо2г 1. Из последнего уравнения следует, что с увеличением гидродинамических сил критическое ускорение снижается пропорционально , следовательно при постоянных ускорениях плоскости коэффициент режима Кр определяется только значением коэффициента степени взвешивания. При переходе от рассмотрения условий равновесия и движения одиночной частицы к системе частиц, которую представляет слой перемещаемого дисперсного материала, возникают большие трудности, связанные с учетом взаимодействия частиц, их внутреннего трения, высоты слоя, формы частиц и ряда других факторов. Однако суммарная гидродинамическая сила сопротивления частиц в слое равна сопротивлению слоя АР и может быть легко измерена. Из рассмотрения уравнений 1. Уг рабочая скорость газа, отнесенная к площади решетки Увит скорость витания частиц, рассчитанная по эквивалентному диаметру частиц. Для определения У8ИТ могут быть использованы известные зависимости ,1,7. Режим движения частиц с постоянным контактом с рабочим органом является частным случаем процессов сушки, когда по технологическим требованиям необходимо исключить движение частиц относительно друг друга. Чаще всего встречаются случаи, в которых требуется интенсивное перемешивание частиц, которое реализуется при режимах движения частиц с подбрасыванием. Дифференциальные уравнения движения частицы в режиме с подбрас
Отличительной особенностью этих режимов является наличие свободного полета частицы над вибрирующей плоскостью. Рассмотрим уравнения движения частицы над плоскостью, когда на нее кроме вибрационных воздействий действует гидродинамическая сила потока. Р, действует еще знакопеременная относительно оси у сила, пропорциональная скорости движения частицы, однако, эта сила, абсолютные значения которой малы вследствие незначительных относительных скоростей между частицами и газом, не учитывается. На рис. Во время полета частицы над плоскостью нормальная реакция и сила трения в уравнениях 1. Частица отрывается от плоскости в момент времени, когда нормальная реакция обращается в нуль. Это время отрыва можно определить из уравнения 1. Уравнения 1. Интегрируя уравнение 1. Хт 0 ДГГ0 0 V 1. Находим скорости и координаты частицы в полете
i сот 1 ет г0 Р 0 1. А сот г0 i от0
А со сот 0 Ко 1. Асот 0сот0 i 0 Vx0 т0 1. Следует заметить, что при нахождении корней этих уравнений получаются трансцендентные уравнения более сложного вида, чем уравнение Кеплера. В связи с этим система уравнений 1. М Асо i1. У i 1.