Разработка технологии получения спеченных и горячедеформированных магнитов с заданными свойствами из сплавов на основе Nd-Fe-B

• Автор: Агальцов, Александр Николаевич
• Шифр специальности: 05.16.06
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Новочеркасск
• Количество страниц: 189 с. : ил.

Введение.

1. Порошковые магнитотвердые материалы.

1.1. Гистерезисные характеристики магнитотвердых материалов

1.2. Классификация магнитотвердых материалов.

1.3. Фазовый состав и высококоэрцитивное состояние сплавов системы 1 Ре В

1.4. Технологические особенности производства высокоэнергетических магнитов из сплавов на основе Кс1 Ре В.

1.4.1. Производство магнитов горячей обработкой давлением слитков.

1.4.2. Производство спеченных магнитов.

1.4.3. Обработка сплавов Ыс1РеВ и РгРеВ в водороде.

1.4.4. Производство аморфных и аморфнокристаллических порошков сплавов на основе 1 Ре В и Рг Ре В
1.4.5. Технологические особенности производства магнитов из аморфнокристаллических и нанокристаплическпх порошков.
1.5. Выводы, цель и задачи исследований.
2. Материалы, оборудование и методика, применяемые при
исследованиях
2.1. Материалы для исследований
2.2. Методики исследования свойств порошков и образцов из них
2.3. Технология получения спеченных и горячедеформированных образцов
2.4. Методика исследования структуры и свойств.
2.5. Обработка экспериментальных данных
3. Структурообразованис свойства спеченных сплавов на основе
системы МРе В
3.1. Зависимость магнитных свойств сплавов на основе Кс1 Ре В
от режима спекания
3.2. Влияние содержания легирующих добавок на структуру и свойства сплавов на основе 6 Ре В.
3.3. Влияние содержания титана на кристаллическую структуру фазы С и микроструктуру сплава ШОуРеСоТВ.
4. Структурообразование и свойства горячедеформированных порошковых сплавов на основе РЗМПМВИЗ
4.1. Зависимость магнитных свойств горячедеформированных сплавов на основе 6 Ре В от технологических параметров ДГП
4.2. Влияние режима отжига слитков, спекания прессовок и горячей деформации заготовок на магнитные свойства Рг Ре ТВ сплавов
4.3. Влияние пористости и инородных включении на структурообразование и свойства высокоэнергетических магнитотвердых материалов
5. Технология производства, обработки и зашиты от коррозии магнитов из сплавов на основе РЗМПМВ, полученных спеканием и горячей деформацией пористых заготовок
5.1. Технология производства порошковых магнитов
5.2. Технология абразивной обработки спеченных и горячедеформированных постоянных магнитов из сплавов на основе 6 Ре В
5.3. Технология получения керамического покрытия на магнитах
Литература
Приложения
ВВЕДЕНИЕ


Ыа и Ыв коэффициенты размагничивания вдоль главной а и малой в осей ф угол между вектором намагниченности оси легкого намагничивания и главной осью эллипсоида. Формула 1. КфЛмМаМь. Таким образом, если процесс персмагничивания МТМ осуществляется путем вращения вектора спонтанной намагниченности Мб против сил магнитокристаллической анизотропии, магнитоупругой анизотропии и сил, связанных с действием размагничивающего фактора, то коэрцитивную силу качественно можно оценить с учетом выражений 1. Нс аЬЬ1 сМаЫьМ, 1. В некоторых магнитотвердых ферромагнетиках созданию условий для реализации необратимого вращения вектора намагниченности в кристаллах препятствует образование и рост зародышей персмагничивания. Зародыш появляется лишь при достижении предельной величины напряженности поля, называемой полем старта Нет. Для возникновения зародыша необходимо затратить определенную энергию, требуемую на создание граничного слоя между зародышем и окружающим его материалом, в котором намагниченность изменяет свое направление на обратное. Приращение поверхностной энергии ДЕб в таком случае должно компенсироваться уменьшением магнитной объемной энергии ДЕо относительно внешнего поля. При выполнении условия ДЕо Еб зародыш возрастает путем смещения доменной границы. Поэтому Не в некоторых МТМ существенно зависит от энергии доменных границ. Как известно , И и др, МТМ разбивается на домены, в каждом из которых вектор спонтанной намагниченности ориентирован по направлению легкого намагничивания кристалла, т. Соседние домены отделены друг от друга тонким слоем границей, в котором направление намагниченности непрерывно уменьшается от одной ориентации к другой. В зависимости от угла разориеитацин вектора намагниченности насыщения М8 соседних доменов эти границы бывают 0 и градусными. Суммарная энергия доменной границы, приходящейся на единицу площади плотность энергии, представляет сумма обменной Л и магнитокристаллической К энергий. Толщина стенок доменных границ с или их ширина зависит от Мб,
у,р и размеров ферромагнетика. В образцах с размером ниже критического размера Ькр существование доменов и доменных границ становится энергетически невыгодным, а такие частицы ферромагнетика становятся однодоменными. Л константа обмена, Ка коэффициент размагничивания вдоль главной оси а. П объемная доля неферромагнитных включений ДВ изменение магнитной индукции, обусловленное наличием замыкающих доменов и доменов обратной намагниченности у включений. Очевидно, что в идеальном ферромагнетике, т. ВгВз. Вг ВзсоБф ДВ,
1. Нсм0,МЫЬКа МГ0,5М. Следовательно, чтобы получить МТМ с максимальными свойствами, необходимо исключить возможность зародышеобразования при персмагннчивании. Тогда наиболее перспективной для получения МТМ является технология, обеспечивающая создание магнитной текстуры в конгломерате однодоменных и бездефектных частиц с осыо легкого намагничивания вдоль одного направления оси текстуры. Неизменность свойств постоянных магнитов в процессе эксплуатации, т. Среди главных факторов, определяющих нестабильность магнитов следует выделить влияние времени, температуры, механических воздействий, внешних магнитных полей, химической активной окружающей среды. При отсутствии внешних воздействий магнитная индукция изменяется пропорционально логарифму времени . Зная прямые нестабильности, построенные для конкретных рабочих точек на кривых размагничивания по однойдвум точкам, можно прогнозировать изменение Вг в течение ряда лет. Влияние температуры проявляется в снижении остаточного магнитного потока и коэрцитивной силы. При увеличении температуры Вг уменьшается интенсивно с е ростом и обращается в нуль при Т Тк. При воздействии внешних магнитных полей магнитная индукция постоянных магнитов изменяется по кривым возврата, т. ВЛ до значения В , и при последующем наложении магнитного поля последние значения индукции не изменятся. Такая магнитная система стабилизирована для меньших магнитных полей. Вибрационные нагрузки, удары также влияют на индукцию магнитов и магнитных систем.