Физические основы направленного разрушения горных пород и технологии щадящего взрывания при отбойке блочного камня

• Автор: Дамбаев, Жаргал Гомбоевич
• Шифр специальности: 05.15.11
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 254 с. : ил.

ДЕЙСТВИЕ ВЗРЫВА В ГОРНОЙ ПОРОДЕ И СПОСОБЫ УПРАВЛЕНИЯ ЭНЕРГИЕЙ. Управление энергией взрыва с использованием изменения условий взрывания в зарядной камере. Тенденция использования конструкций зарядов с воздушными радиальными зазорами. Анализ методов расчета параметров БВР при отбойке блочного камня. Цель и задачи исследования. Физическая схема. Математическая модель. Выводы по главе 2 0
3. КАМЕРЕ. Постановка задачи. Модель мгновенного осевого инициирования. Случай точечного инициирования. Начальнокраевая задача для взрыва. Уравнение состояния и сжимаемость продуктов взрыва. Схема приближенного расчета. Расчетное моделирование. До настоящего времени нет единого мнения о роли волновых процессов и поршневого действия продуктов взрыва в процессе разрушения. С целью получения количественной оценки энергии взрыва по ее затратам на различные формы работы и выявления доли основных носителей, воспользуемся решением модельной задачи Шарпа . В безграничном однородном и изотропном пространстве, являющемся идеальной линейноупругой средой, имеется сферическая полость, внутри которой в момент времени 0 мгновенно возникает давление Рю, не превышающее динамических пределов упругости среды.


Анализ методов расчета параметров БВР при отбойке блочного камня. Цель и задачи исследования. Физическая схема. Математическая модель. Выводы по главе 2 0
3. КАМЕРЕ. Постановка задачи. Модель мгновенного осевого инициирования. Случай точечного инициирования. Начальнокраевая задача для взрыва. Уравнение состояния и сжимаемость продуктов взрыва. Схема приближенного расчета. Расчетное моделирование. До настоящего времени нет единого мнения о роли волновых процессов и поршневого действия продуктов взрыва в процессе разрушения. С целью получения количественной оценки энергии взрыва по ее затратам на различные формы работы и выявления доли основных носителей, воспользуемся решением модельной задачи Шарпа . В безграничном однородном и изотропном пространстве, являющемся идеальной линейноупругой средой, имеется сферическая полость, внутри которой в момент времени 0 мгновенно возникает давление Рю, не превышающее динамических пределов упругости среды. Пусть начальный радиус полости равен некоторому конечному числу . Будем предполагать, что в дальнейшем при 0 давление в полости Роо, не меняется. Если горная порода является упругой, то деформации имеют относительно очень малую величину. Следовательно, изменение 0, является незначительным, т. Вводя волновой потенциал Ф, и учитывая, что
сф
1. СР
где Г 1. Упругих постоянных среды к , р параметры Ламе к объемный модуль упругости Е модуль Юнга у коэффициент Пуассона, определяющих волновое движение и независимыми являются только две, так как имеют место следующие выражения, связывающие эти постоянные ,,.