Исследование тепло-и температуропроводности жидких ароматических углеводородов методом импульсно нагреваемой проволоки при температурах до 600К

• Автор: Юзмухаметов, Фарид Дамирович
• Шифр специальности: 05.14.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 146 с.

1.1.1 .Идеальная модель

1.1,2.0тклонение модели от идеальности

1.1.3.Поправка на теплоемкость нити

1.1.4.Влияние внешней стенки

1. 1.5.Влияние радиационного переноса тепла

1.1 .б.Влияние естественной конвекции

1.1.7.Оценка концевых эффектов

1.1.8.Влияние температурной зависимости

теплофизических свойств

1.2.Практическая реализация МИНП

1.2.1 .Измерение теплопроводности

1.2.2.Измерение температуропроводности Глава 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И МЕТОДИКА
ПРОВЕДЕНИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА
2.1 Экспериментальная установка
2.1.1 .Измерительные ячейки
2.1.2.Системы термостатирования и поддержания
давления
2.1.3.Измерительная схема
2.2.Методика измерения теплопроводности и температуропроводности
2.3.0ценка погрешности измерений
Глава 3. ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ
ЖИДКИХ АРОМАТИЧЕСКИХ УГЛЕВОДОРОДОВ
3.1 Состояние вопроса
3.2. Проверка работоспособности установки
3.3.Результаты экспериментального исследования
Глава 4. АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ ИССЛЕДОВАНИЯ
4.1 Расчетнотеоретическая оценка радиационной составляющей теплопроводности
4.1.1 .Краткий обзор теоретических решений задач
радиациониокондуктивного теплообмена
4.1.2. Степень черноты поверхностей, показатели преломления и коэффициент поглощения ароматических углеводородов
4.1.3.Расчет радиационной составляющей теплопроводности и сравнение с экспериментальными данными
4.1.4.Расчет Х.м по имеющимся экспериментальным данным А.эф
4.2.Обобщение экспериментальных данных
ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА


Глава 1. МЕТОДА ИМПУЛЬСНО НАГРЕВАЕМОЙ ПРОВОЛОКИ IО 1. Измерение температуропроводности Глава 2. Глава 3. Глава 4. Расчет Х. ПРИЛОЖЕНИЕ 4
1. Идеальная модель данного метода представляет собой бесконечный линейный источник радиального теплового потока постоянной мощности, возбуждаемого в момент времени т 0 и расположенный в неограниченной среде с начальной температурой То В нашем случае,, тонкая платиновая нить диаметром 5мкм помещается в исследуемую среду, являясь одновременно термометром сопротивления И ИСТОЧНИКОМ радиального теплового потока. В момент времени т 0 по нити проходит постоянный электрический ток, который вызывает выделение теплоты постоянной мощности с единицы длины С1. Измерительная ячейка соответствует идеальной модели бесконечного линейного источника тепла постоянной мощности. Температурное поле жидкости изменится в соответствии с уравнением теплопроводности Фурье 1. Температурное поле бесконечно длинной нити будет двумерным, а в силу симметрии этого поля достаточно рассмотреть изменение температуры вдоль одной координаты. Тогда уравнение 1. ДТ Е 4 . С0,7. Осимюл порядка значения величины, Г2 харакгерный размер системы, Ро число Фурье. В числе Фурье характерный размер системы определяется как отношение объема тела к площади его поверхности 9.