Разработка математических моделей и методов решения комплекса задач по горению природного газа

• Автор: Пацков, Евгений Алексеевич
• Шифр специальности: 05.14.04
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 512 с. : ил.

Введение. Глава 1. Комбинированный метод расчета параметров равновесия многокомпонентных термодинамических систем. Алгоритм расчета. Глава 2. Послойный метод расчета открытых факелов. Математическая модель послойного метода расчета факелов . Выгорание топлива по длине для открытых турбулентных диффузионнокинетических факелов . Распределение коэффициента избытка воздуха по длине факела . Описание программ. Инструкция по работе с программой. Результаты расчетов. Расчет средневзвешенных выбросов. Примеры расчетов выгорания жидких углеводородов. Глава 3. Результаты расчетов для горелки общего назначения. Разработка программы и проведение расчетов по оптимизации газогорелочного устройства вихревого типа. Линеаризация этих уравнений производится за счет подстановки следующих выражений, вытекающих из 3 ехрХ, ЦТКоТ2ехрХ. Х псДо. Х 4. Хе
1 5ТКо 2. ТН0. Т X0,. Величину можно выбирать па каждом шаге итерационного процесса равной, например, максимальному значению X среди всех ионизированных компонентов, но взятому с противоположным знаком.


Послойный метод расчета открытых факелов. Математическая модель послойного метода расчета факелов . Выгорание топлива по длине для открытых турбулентных диффузионнокинетических факелов . Распределение коэффициента избытка воздуха по длине факела . Описание программ. Инструкция по работе с программой. Результаты расчетов. Расчет средневзвешенных выбросов. Примеры расчетов выгорания жидких углеводородов. Глава 3. Результаты расчетов для горелки общего назначения. Разработка программы и проведение расчетов по оптимизации газогорелочного устройства вихревого типа. Линеаризация этих уравнений производится за счет подстановки следующих выражений, вытекающих из 3 ехрХ, ЦТКоТ2ехрХ. Х псДо. Х 4. Хе
1 5ТКо 2. ТН0. Т X0,. Величину можно выбирать па каждом шаге итерационного процесса равной, например, максимальному значению X среди всех ионизированных компонентов, но взятому с противоположным знаком. Г0Д0. ИХ. Х, СрГГ0. Х,0. Г

ЕД ехрЛ,0. ЕС,7Г. Л,0. Е Г г1. Е . ЕР,,ГМД . Г, 1. СГ,Гс. Г

Г Л, ехр2. Р.0 Т у и,. У г,

о 1 ехр г . И

. ЯФ. Ii. Iiv. I ,. Н я,Г. ЛГ С,Г. Л.Г я,Т. СГ. Г X. IС, Г1 ехр x Г X НлГ ехр . Т Н. Г ,v, 1 СГТехРМ

I Н,л Г0. Сн Г ехр ГГ ехр

,. Под Н и НТ здесь понимается либо энтальпия, либо внутренняя энергия термодинамической системы и индивидуального вещества. Соответствующие замены обозначений позволяют получить искомые два уравнения. В уравнении для внутренней энергии вместо удельной теплоемкости при постоянном давлении следовало бы, строго говоря, использовать v,Т.