Развитие программного комплекса CASCADE и его применение для моделирования транспорта частиц в многокомпонентных системах

• Автор: Кумават Харфул
• Шифр специальности: 05.13.18
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 111 с. : ил.

Введение

1.1 Транспорт пучка адронов в средах и программы МонтеКарловскою моделировании

1.2 Цель работы

Глава 2

Модель распада возбужденных иослекаскадных ядер

2.1 Усовершенствование модели испарении

2.2 Дальнейшие развитие модели делении

Глава 3

Взаимодействие протонных пучков с различными мишенями

3.1 Взаимодействие пучка протонов с У, РЬ, ВЦ ТЬ ап1 имишеними

3.2 Мишень с парафиновым и графитовым замедлителями эксперимент САММА2

3.3 иРЪ электроядериая установка эксперимент
Энергии Трансмутация
Глава 4
Восстановлении спектра нейтронов с помощью пороговых детекторов
4.1 Измерения и анализ спектров гаммалучей в
установке САММА2
4.2 Скорость реакции и коррекции
Поток нейтронов и сечения взаимодействия
4.4 Восстановление нейтронного спектра
4.5 Спектры нейтронов в эксперименте Энергия Трансмутация
Заключение Список литературы
ф Посвящение
Диссертация посвящается моим родителям
ЗТПШ грнсГН ЗТ фр ШсТ фнш
Каждая написанная мной страница свидетельствует о времени, проведенном вдали от них. Без их понимания и помощи я бы никогда не смог завершить
мою поездку.
Ф
Глава
Введение


В области низкой энергии использован подход Линдхарда , а для тяжелых ионов применяется полуфеноменологическая процедура . Моделирование взаимодействия частиц с ядром проводится вдоль его пути. В случае неупругого взаимодействия код предполагает три стадии реакций для выполнения вычислений а Внутриядерная каскадная стадия, разработанная в Дубне. В этой части вычислений начальные частицы могут быть псрерассеяны и могут рождать вторичные частицы несколько раз до поглощения или вылета из мишени. Моделирование внутриядерных каскадов , , в общем, является близким к методам, используемым другими транспортными кодами. Сечения столкновений адронядро вычисляются на основе собранных экспериментальных данных , . Для вычисления ядроядерных сечений мы используем аналитические аппроксимации с параметрами, определенными в . Критерием перехода от внутриядерного каскада к предравновесной стадии является энергия отсечки энергия связи выше энергии Ферми, ниже которой частицы предположительно поглощаются ядром. Частицы обнаруживаются до этой энергии отсечки, и затем наступает предравновесная стадия Ь Предравновесная стадия На этой стадии реакции релаксация ядерного возбуждения рассматривается в соответствии с моделью экситона предравновесного распада. Релаксация вычисляется с помощью метода, основанного на модели Блаппа , . Протон, нейтрон, дейтрон, тритий, Не и Не рассматриваются как испущенные частицы в предравновесной и последующей равновесной стадиях. Переход от предравновесного к равновесному состоянию реакции происходит, когда вероятность ядерных переходов, меняющих число экентонов п с Ал2, становится равной вероятности переходов в противоположном направлении с Дн2 с Стадия равновесия Эта стадия предполагает испарениеделение частиц термически уравновешенного ядра. Моделирование испарения и деления методом МонтеКарло описано в Главе 2. Эта стадия прослеживает транспорт нейтронов. Код использует и групповые константы сечений транспорта нейтронов ниже . МэВ. Нейтроны могут замедляться многочисленными неупругими столкновениями, могут осуществлять деление в случае расщепляющегося материала и, в конце концов, захвачены в п, уреакции. Было принято, что каскадная частица останавливается, если ее энергия ниже, чем нофаничная энергия Еь. МэВ для лг, МэВ для протона и дейтрона, МэВ для трития и МэВ нуклон для всех более тяжелых ядер. Необходимо иметь правильное представление об этих низкоэнергстических часгицах, т. Низкоэнсргстичсскис лмезоны, захваченные в ядре, создают новые внутриядерные каскады. Нейтроны отслеживаются до термализации. Алгоритм является цикличным по природе и уменьшается до нескольких повторений всех этих возможных операций. Более подробно это описано в , . Усовершенствование ирсмраммного комплекса путем использования более точной модели распада возбужденных послекаскадных ядер конкурирующих процессов испарения и деления и усовершенствования алгоритма расчта ядроядерных сечений. Одним из результатов должно быть существенно лучшее согласие с экспериментом сечений рождения изотопов1. Создание Монтекарловских моделей и математические эксперименты с используемыми в ОИЯИ экспериментальными устройствами 2 и ЭнергияТрансмутацня с целью выяснения их характеристик и качества их радиационной зашиты и анализа получаемой с их помощью экспериментальной информации. Разработать новую методологию получения экспериментального нейтронного спектра из реакций расщепления в установках 2 и ЭнергияТрансмутация с использованием пороговых детекторов и спектроскопии гаммалучей и расчтов на основе усовершенствованного программного комплекса . Раньше код давал до раз большее селение массового выхода при ОДНОМ горбе деления для мишени близкой к зарядному числу свинца и при двойном горбе в случае актинидных мишеней. С другой стороны, наша цель понять механизм деления при использовании какимнибудь другим известным кодом, таким как и X параметризованной модели сейчас доступна довольно сложная версия этой модели деления , которую I1 еше не рассматривал. Подробно это рассматривается в Г лаве 2.