Релятивистски-инвариантные модели взаимодействий в нелинейных и нелокальных системах

• Автор: Рабинович, Александр Соломонович
• Шифр специальности: 05.13.18
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Ульяновск
• Количество страниц: 276 с.

СОДЕРЖАНИЕ

ГЛАВА 1. ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 2. НЕЛИНЕЙНАЯ ПОЛЕВАЯ МОДЕЛЬ ЯДЕРНЫХ СИЛ

2.1. Нелинейное обобщение теории Юкавы.

2.2. Описание энергии связи и размеров ядер атомов.

2.3. Ядерныс силы в массивных нейтронных звездах.

ГЛАВА 3. РЕЛЯТИВИСТСКИЕ МОДЕЛИ КВАНТОВЫХ СИСТЕМ

3.1. Моделирование нелокальных свойств нуклонов

3.2. Моделирование нелокальных свойств системы нуклонов.

ГЛАВА 4. НЕЛИНЕЙНЫЕ МОДЕЛИ В ТЕОРИИ ЯНГА МИЛЛСА

4.1. Модифицированная теория Янга Миллса и модель электрослабых взаимодействий

4.2. Точное сферически симметричное решение уравнений Янга Миллса с классическими источниками.
4.3. Нелинейная электродинамическая модель на основе теории Янга Миллса
ГЛАВА 5. НЕЛИНЕЙНЫЕ РЕЛЯТИВИСТСКИЕ МОДЕЛИ В ТЕОРИИ ГРАВИТАЦИОННЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ
5.1. Модель совершенных систем отсчета .
5.2. Моделирование упруго деформирующихся систем отсчета.
5.3. Распространение сильных гравитационных волн в упруго деформирующихся системах отсчета.
5.4. Моделирование контактного взаимодействия в упруго деформирующихся системах отсчета
5.5. Моделирование влияния физического вакуума на гравитационные взаимодействия
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ


Fm = Ksn(q/K)xl/р К = const, / = 1,2,3, (1. Данная формула представляет собой нетривиальное обобщение максвелловского выражения для напряженности поля в сферически-симметрич-ном случае. Полученное обобщение классической формулы применено для исследования нерешенных вопросов происхождения магнитного поля Земли [] и природы шаровой молнии [,]. Сопоставление формулы (1. Земли, приведенными в [], позволяет придти к следующей оценке константы К: К ~ 7х 5 кулон. Тогда, как следует из формулы (1. В данном разделе рассматриваются приложения полученного решения уравнений Янга - Миллса для моделирования электрических свойств тел с большими зарядами. К ним, в частности, можно отнести Землю, а также шаровую молнию, свойства которых интерпретируются с позиций найденной формулы (1. Глава 5 посвящена нелинейным релятивистским моделям в теории гравитационных взаимодействий. Одной из исследуемых в ней задач является проблема описания релятивистских свойств класса неинерциальных упруго деформирующихся систем отсчета. Данная проблема с разных позиций исследовалась в целом ряде работ. Одно направление исследования касалось локального расщепления 4-мерного пространства - времени на время и пространственные сечения и изучения соотношений, ковариантных по отношению к выбору пространственных координат [ - ]. Другое направление было связано с введением гармонических координат [, ] и приданием им особого физического статуса. Подробный анализ проблем общей теории относительности и детальное развитие данного направления сделаны в работах [ - ]. К указанным вопросам примыкает также проблема построения релятивистской теории упругости. Этой проблеме было посвящено немало исследований, однако предлагавшиеся в них подходы так и не получили общего признания [,]. Одной из целей данной главы является построение и исследование уравнении, описывающих неинерциальные системы отсчета с прямоугольными координатами, связанные с упруго деформирующимися телами. Причем при выводе данных уравнений мы будем опираться только на известные фундаментальные физические принципы. Эта задача была разделена на два этапа. На первом этапе строятся уравнения для класса более простых систем отсчета, названных совершенными. К этому классу отнесены системы отсчета, в которых можно пренебречь их упругими деформациями. На втором этапе строится релятивистская теория упругости, позволяющая выражать отличие метрических тензоров в произвольной упруго деформируемой системе отсчета и сопутствующей ей совершенной системе отсчета через четырехмерный тензор напряжений. В разделе 1 главы 5 строятся и исследуются уравнения, описывающие совершенные системы отсчета с выбранными в них прямоугольными координатами. Эти уравнения должны быть ковариантными относительно произвольных линейных преобразований координат, что вытекает из принципа эквивалентности. Они должны представлять собой уравнения только относительно метрического тензора, так как другим имеющимся тензором - тензором упругих деформаций можно пренебречь в совершенной системе отсчета. Эти уравнения не должны зависеть от типа приборов для измерения времени и длин, что является общим требованием к системам отсчета. К -1%« =«т1к, = . Ыа втором этапе строится релятивистская теория упругости, позволяющая выражать отличие метрических тензоров в произвольной упруг о деформируемой системе отсчета и сопутствующей ей совершенной системе отсчета через четырехмерный тензор напряжений. В разделе 1 главы 5 строятся и исследуются уравнения, описывающие совершенные системы отсчета с выбранными в них прямоугольными координатами. Эти уравнения должны быть ковариантными относительно произвольных линейных преобразований координат, что вытекает из принципа эквивалентности. Они должны представлять собой уравнения только относительно метрического тензора, так как другим имеющимся тензором - тензором упругих деформаций можно пренебречь в совершенной системе отсчета. Эти уравнения не должны зависеть от типа приборов для измерения времени и длин, что является общим требованием к системам отсчета.