Температурные поля и напряжения в движущихся телах конечных размеров

• Автор: Лотарев, Валерий Яковлевич
• Шифр специальности: 05.13.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Тула
• Количество страниц: 134 с. : ил.

1. О ЗАДАЧАХ КВАЗИСТАТИЧЕСКОЙ ТЕРМОУПРУГОСТИ ДЛЯ ТЕЛ КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ

II. Обзор литературы по задачам квазистатической термоупругости

для тел конечных размеров.

1.2. Основные уравнения квазистатической термоупругости

2. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ПОЛЯ И НАПРЯЖЕНИЯ В КОНЕЧНОМ

СПЛОШНОМ ДВИЖУЩЕМСЯ ЦИЛИНДРЕ

2 I Исследование температурного поля конечного

сплошного движущегося цилиндра.

2.1.1. Первая краевая задача теплопроводности для конечного сплошного движущегося цилиндра
2.1.2. Вторая краевая задача теплопроводности для конечного сплошного движущегося цилиндра
2.1.3. Третья краевая задача теплопроводности для конечного сплошною движущегося цилиндра.
2 1.4. Смешанная краевая задача теплопроводности для конечного
сплошного движущегося цилиндра.
2.1.5. Исследование температурного поля конечного сплошного
движущегося цилиндра от законов его движения.
2.2. Определение температурных напряжений в конечном
сплошном движущемся цилиндре.
3 ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ПОЛЯ И НАПРЯЖЕНИЯ В КОНЕЧНОМ
ПОЛОМ ДВИЖУЩЕМСЯ ЦИЛИНДРЕ
3.1 Исследование температурного поля конечного
полого движущегося цилиндра.
3.1.1. Первая краевая задача теплопроводности для конечного
полого движущегося цилиндра.
3.1.2. Вторая краевая задача теплопроводности для конечного
полого движущегося цилиндра.
3.1 3. Третья краевая задача теплопроводности для конечного
полого движущегося цилиндра.
3.1.4. Смешанная краевая задача теплопроводности для конечного полого движущегося цилиндра
3.1.5. Исследование температурного поля конечного полого движущегося цилиндра от законов его движения
3.2. Определение температурных напряжений в конечном
полом движущемся цилиндре.
4. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ПОЛЯ И НАПРЯЖЕНИЯ В КОНЕЧНОМ СПЛОШНОМ ВРАЩАЮЩЕМСЯ ЦИЛИНДРЕ
4.1 Исследование температурного ноля сплошном вращающемся движущегося цилиндра.
4.1.1. Первая краевая задача теплопроводности для конечного сплошном вращающегося цилиндра.
4 1.2 Вторая краевая задача теплопроводности для конечного
сплошного вращающегося цилиндра
4.1.3. Третья краевая задача теплопроводности для конечного
сплошного вращающегося цилиндра
4.1.4 Смешанная краевая задача теплопроводности для конечного
сплошного вращающегося цилиндра
4.1.5. Исследование температурного поля конечного сплошного
вращающегося цилиндра от законов его движения
4.2. Определение температурных напряжений в конечном
сплошном вращающемся цилиндре
5. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ПОЛЯ И НАПРЯЖЕНИЯ В ДВИЖУЩЕМСЯ ПАРАЛЛЕЛЕПИПЕДЕ
5.1 .Исследование температурного поля движущегося параллелепипеда
5.1.1. Первая краевая задача теплопроводности для
движущегося параллелепипеда
5.1.2. Вторая краевая задача теплопроводности для
движущегося параллелепипеда
5.1.3. Третья краевая задача теплопроводности для
движущегося параллелепипеда
5.1.4. Смешанная краевая задача теплопроводности для
движущегося параллелепипеда
5.1.5. Исследование температурного поля движущегося параллелепипеда от законов его движения
5.2.Определение температурных напряжений в
движущемся параллелепипеде.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.
ЛИТЕРАТУРА


ВВЕДЕНИЕ. II. Третья краевая задача теплопроводности для конечного сплошною движущегося цилиндра. Исследование температурного ноля сплошном вращающемся движущегося цилиндра. Первая краевая задача теплопроводности для конечного сплошном вращающегося цилиндра. ЗАКЛЮЧЕНИЕ. ЛИТЕРАТУРА. Наибольшее распросгранение получило решение дифференциальных уравнений Ламе в цилиндрической системе координат при наличии симметрии вращения относительно, оси ОЪ. Тогда компонента перемещения в окружном направлении и напряжения аф и оф обращаются в нуль, а компоненты перемещения в радиальном и осевом направлениях и, не будут зависеть от р. Основные уравнения 1 8 1. Аи Ди
0. Для решения осесимметричной задачи квазистатической теории гермоупругости наиболее эффективным является метод решения с помощью гермоупругого потенциала перемещений Ф и функции напряжений Лява Т. В этом случае общее решение уравнений 1. Н XV XV1 ,
где и ,г обшее решение однородных уравнений, соответствующих уравнениям 1. ДД 0 1. АФ , ЛФ
а. Напряжения Т,, полученные при решении осесимметричной задачи теории упругости, выражаются через функцию напряжений Лява Ь следующим обра
а. Г цМ . Т а. Компоненты тензора деформаций е,.