Развитие программного обеспечения расчетов ядерно-электромагнитных каскадов

• Автор: Ажгирей, Игорь Леонидович
• Шифр специальности: 05.13.11
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Протвино
• Количество страниц: 112 с. : ил.

Марковские цепи. Электроифотонные ливни. Взаимодействие мюонов с веществом. Флуктуации потерь энергии. Ядерноэлектромагнитные каскады. Упругое рассеяние. Взаимодействие адронов с ядрами. МК алгоритмы развития ЯЭК. Нейтроны низких энергий в ЯЭК. Рождение частиц при столкновении адронов. Жесткое рассеяние партонов. Распады частиц. Программные пакеты моделирования взаимодействия частиц с веществом . Рассмотрим основные члены уравнения переноса излучения. Для простоты ограничимся стационарным3 случаем. Пренебрежем также квантовомеханическими эффектами, которые, однако, становятся существенными, например для медленных нейтронов4. Составим баланс частиц сорта в некотором объеме фазового пространства. Й,Й Й. Изменение числа частиц в рассматриваемом объеме фазового пространства обусловлено следующими причинами. Й ,, в,й. Здесь Еу полное макроскопическое сечение взаимодействия частицы 2 с ядрами вещества в точке т. При этом сама т1астица либо сохраняется, либо поглощается средой. Если А величина того же порядка, что и расстояние между атомами вещества, то нейтроны взаимодействуют не с одним атомом, а со всей атомной решеткой.


При этом сама т1астица либо сохраняется, либо поглощается средой. Если А величина того же порядка, что и расстояние между атомами вещества, то нейтроны взаимодействуют не с одним атомом, а со всей атомной решеткой. Здесь макроскопическое сечение распада частицы , т среднее время жизни нестабильной частицы типа 3 в системе ее покоя, где V скорость частицы При этом частица сорта исчезает, порождая частицы других сортов. Непрерывными потерями энергии заряженных частиц в результате электромагнитных взаимодействий с малыми передачами энергии 5. Где рг плотность вещества в точке г, г, Е удельные потери энергии в соответствующем веществе для частицы с энергией Е. Приростом числа частиц, вызванным упругими и неупругими ядерными взаимодействиями или распадами, при которых частицы сорта г с кинематическими параметрами Е и П рождают частицы с кинематическими параметрами, соответствующими рассматриваемому фазовому объему. С, Е7 Е Е, йФгг,Е,й. Здесь Еу дифференциальное сечение инклюзивной реакции г ЫиЫеив X, определяющее вероятность того, что частица г с направлением движения П и энергией Е1 на единице длины пути испытает взаимодействие в веществе, в результате которого родится частица с направлением движения и энергией, принадлежащими соответственно интервалам П Ю и Е сЬЕ. В действительности потери энергии заряженной частицей представляют собой последовательность многих дискретных актов рассеяния на малые углы с малой передачей энергии. В приближении непрерывного замедления пренебрегаем как дискретностью процесса, так и малыми угловыми отклонениями.