Информационное обеспечение управления рисками хозяйственных операций в социально-экономических системах

• Автор: Бучинский, Виталий Анатольевич
• Шифр специальности: 05.13.06, 008.00.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 147 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
I. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ И ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ДИНАМИЧЕСКОГО СТРУКТУРНОГО ФАКТОРА ЖИДКОГО ГЕЛИЯ В ОБЛАСТИ МАЛЫХ 2

1.1. ДИНАМИЧЕСКИЙ СТРУКТУРНЫЙ ФАКТОР ЖИДКОГО ГЕЛИЯ.

1.1.1 Сверхтекучая фаза гелия

1.1.2. Температурная зависимость 56, со

1.2. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ 50, о ЖИДКОГО 4НЕ

1.2.1 Модель спектра элементарных возбуждений Ланда

1.2.2. Спектр возбуждений слабо неидеального бозегаза.

1.2.3. Теория Фейнмана и ФейнманаКоэна

1.2.4. Природа спектра возбуждений сверхтекучеого гелия

с точки зрения квантовополевой теории.
1.3. ВЫВОДЫ. ЦЕЛЬ НАСТОЯЩИХ ИССЛЕДОВАНИЙ.
II. МЕТОДИКА И ТЕХНИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
.1. СПЕКТРОМЕТР ДИН2ПИ
.2. КРИОСТАТ ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ЖИДКОГО 4Не В ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 0.44.2К .З ОПТИМИЗАЦИЯ ЭКСПЕРИМЕНТА И ФУНКЦИЯ РАЗРЕШЕНИЯ СПЕКТРОМЕТРА
2.3.1. Оптимизация условий эксперимента. Выбор начальной энергии нейтронов.
2.3.2. Функция разрешения спектрометра ДИН2ПИ.
2.3.3. Расчет функции разрешения.
2.3.4. Экспериментальная проверка расчета функции разреиения
.4. МЕТОДИКА ПРОВЕДЕНИЯ ИЗМЕРЕНИЙ И ПРЕДВАРИТЕЛЬНАЯ ОБРАБОТКА ДАННЫХ
2.4.1. Кинематика нейтронного рассеяния
2.4.2 Методика времяпролетного эксперимента
2.4.3. Калибровка эксперимента. Точное определение начальной энергии, и длин вторых пролетных баз
2.4.4. Получение спектров о
ВЫВОДЫ.
III. АНАЛИЗ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ.
III. 1. ПОЛУЧЕНИЕ ОДНОФОНОННЫХ ПАРАМЕТРОВ
3.1.1 Модель простого вычитания многофононной части
3.1.2.Аналитическая форма описания однофононной части со
Модель затухающего гармонического осциллятора
.2 ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ.
ФОНОННЫЙ УЧАСТОК СПЕКТРА ВОЗБУЖДЕНИЙ
3.2.1 Дисперсионная зависимость со0 в области малых .
Аномальная дисперсия.
3.2.2Параметры однофононной части 80, й
Ш.З. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ.
МАКСОННЫЙ УЧАСТОК СПЕКТРА ВОЗБУЖДЕНИЙ
1.4. ИЗМЕНЕНИЕ С ТЕМПЕРАТУРОЙ ФОРМЫ Б,Си
В ФОНОН МАКСОННОЙ ОБЛАСТИ СПЕКТРА ВОЗБУЖДЕНИЙ.
1.5. КОЛИЧЕСТВЕННОЕ СРАВНЕНИЕ ПОЛУЧЕННЫХ РЕЗУЛЬТАТОВ
С МОДЕЛЬЮ ГЛАЙДАГРИФФИНА
3.5.1 Модель ГлайдаГриффина.
3.5.2. Выполнение параметризации
3.5.3 Результаты параметризации.
IV. ЗАКЛЮЧЕНИЕ. ИМИИИИМИНММИМНМИИННМНММИИИМПММ1
ЛИТЕРАТУРА


Цель работы состояла в получении прецизионных систематических данных по динамике жидкого гелия методом неупругого рассеяния медленных нейтронов. Предполагалось, что анализ данных позволит дать ответ на вопрос о предпочтительности квантово-полевого подхода в понимании природы спектра возбуждений 4Не. В особенности это касается проверки основного предположения этой теории, которое заключается в том, что дисперсионная кривая спектра возбуждений в гелии состоит из моды коллективных возбуждений и моды одночастичных возбуждений, связанной с существованием в 4Не макроскопической фракции бозе-конденсата. Такой анализ является попыткой экспериментальной проверки существования корреляции между уникальным видом спектра возбуждений 4Не и существованием в сверхтекучей фазе 4Не макроскопической фракции бозе-конденсата, с учетом его температурной зависимости и изменений спектра при переходе через Х-точку. Измерить дважды-дифференциальные сечения (ДЦС) рассеяния медленных нейтронов жидким гелием в необходимой области передач энергии и углов рассеяния и широком диапазоне изменения температуры как внешнего параметра системы. Преобразовать экспериментальные ДЦС в фундаментальную характеристику вещества - динамический структурный фактор 5(2,со) - и провести анализ его температурной зависимости. Выделить из полного 5(2,со) его однофононную часть - 5/(2,со). Проанализировать температурную зависимость 5/(2,со) с использованием подгоночной модели функции затухающего гармонического осциллятора [] и модели Глайда-Гриффина [-]. Состояние проблемы исследования спектра возбуждений жидкого 4Не в период планирования и выполнения настоящей работы определялось состоянием развития теории жидкого 4Не и рядом экспериментов, начатых в шестидесятых годах и продолжающихся до настоящего времени (их обзор сделан в первой главе). Динамика 4Не в области малых волновых векторов не была исследована до настоящего времени достаточно полно. Поэтому представленные в настоящей диссертации данные по динамике жидкого 4Не во многом получены впервые [А-А]. Научная новизна работы. Впервые экспериментально получены ? А'1 с подробной температурной зависимостью в диапазоне 0. К (7Ч). К). Однофононные возбуждения в области волновых векторов 0. При волновых векторах больше 0. А"1 однофононный пик существенно зависит от температуры, причем основные изменения ? Т близких к Гя- При Г-Гя хорошо определенный, однофононный пик исчезает из ? Я((2,<о) только при наличии в нем макроскопической фракции бозс-конденсата. Однофононный пик в области 0. А'1 имеет температурную зависимость, отличающуюся от зависимости в области максона. Область волновых векторов 0. А'1 является переходной от одного типа возбуждений (моды коллективных возбуждений) к другому типу возбуждений (моды одночастичных возбуждений). Исследована температурная зависимость изменения формы однофононной составляющей ? При этом в области волновых векторов 0. А"1 впервые была обнаружена особенность, которая заключается в появлении дополнительной интенсивности в 3(0,(X)) при энергии чуть большей энергии однофононного пика в области волновых векторов 0. А'1. Обнаруженная особенность является первым экспериментальным подтверждением теоретического предсказания Гриффина-Свснссона о появлении интенсивности ? На основании температурной зависимости этой особенности мы можем сделать вывод, что область 0. А'1, по-видимому, является областью одновременного существования моды одночастичных возбуждений и моды нулевого звука. Проведен анализ температурной зависимости Я((),(о) согласно параметризованной модели Глайда-Гриффина [-]. Анализ показал, что эта модель достаточно хорошо воспроизводит главную, наблюдаемую в эксперименте и характерную только для жидкого 4Не особенность: существование в 5(? А'1 в сверхтекучей фазе и его исчезновение (превращение в плохо определенный континуум) в нормальной фазе жидкости. Это позволило еще раз подтвердить то, что уникальный вид спектра возбуждений в сверхтекучем 4Не связан с существованием в нем макроскопической фракции бозе-конденсата.