Математическая теория турбулентного и ламинарного горения в предварительно перемешанной газовой смеси

• Автор: Аккерман, Вячеслав Борисович
• Шифр специальности: 01.04.14, 05.13.18
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 146 с. : ил.

Содержание
ВВЕДЕНИЕ

Часть 1. Теория ламинарного горения

Глава 1.1. Ламинарное пламя и неустойчивость ДарьеЛандау

линейное приближение

Глава 1.2. Нелинейная теория неустойчивости ДарьеЛандау

Глава 1.3. Ламинарное пламя в широких трубах Обсуждение

Глава 1.4. Ламинарное горение в трубах с вязкими граничными условиями на стенках.

Ускорение и пульсации пламени. Переход дефлаграции в детонацию. Обсуждение

Часть 2. Теория слаботурбулентного горения

Глава 2.1. Бесконечно тонкое пламя в статистическистационарном турбулентном

потоке
Глава 2.2. Бесконечно тонкое пламя в ту рбулентном потоке, зависящем от времени
Глава 2.3. Пламя малой, но конечной толщины в статистическистационарном
турбулентном потоке
Глава 2.4. Пламя малой, но конечной толщины в турбулентном потоке, зависящем
от времени
Глава 2.5. Турбулентное пламя конечной толщины в трхмерном потоке
Часть 3. Теория сильно турбулентного горения
Глава 3.1. Пламя без теплового расширения в сильно турбулентном внешнем потоке
Глава 3.2. Сильно турбулентное пламя в топливе с реальным тепловым расширением
Глава 3.3. Скорость пламени в сильно турбулентном потоке, зависящем от времени
Часть 4. Апробация теории с помощью сравнения с экспериментами
Глава 4.1. Исследование слаботурбулентиого бунзеновского пламени
Глава 4.2. Исследование сильно турбулентого горения в течении ТейлораКуэггэ
Глава 4.3. Исследование турбулентного горения в работе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Приложение 1
Приложение 2
Приложение 3
Список литературы


На рис. Ь показаны характерные распределения температуры и плотности такой системы. Е основными параметрами являются скорость распространения и, толщина фронта Ь а Д4 , где Д4 коэффициет термодиффузии в топливе, и коэффнцнщгг теплового расширения а ррь где Р и рь плотности топлива и продуктов горения, соответственно. Напомню, что аналитические выражения для основных параметров плоского стационарного пламени были получены в тону Я. Б. Зельдовичем и Д. А. ФранкКаменецким в работе 8. Для типичного лабораторного или промышленного пламени и 0сис, Ь IО4 2сдг, а 0. Обычно, толщина пламени I намного меньше характерного гидродинамического масштаба горения, определяемого размерами камеры сгорания 1кт. Внутри пламени часто выделяют небольшой участок с температурой, близкой к температуре продуктов горения см. Еи энергия активации, характеризующая химические свойства реакции, а кв постоянная Больцмана, а Т и Ть температуры исходного и конечного продуктов, соответственно. Учитывая, что скорость экзотермической реаклии очень сильно зависит от температуры, можно утверждать, что реакция протекает, в основном, в зоне активной реакции. Благодаря теплопроводности, энергия, которая выделяется в реакции, переносится к более холодным слоям топлива, нагревая их и, следовательно, увеличивая в них скорость реакции. Таким образом, в системе отсчета, связанной с топливом, зона реакции движется от продуктов горения к топливу с постоянной скоростью Vп 8,9. Рис. Внутренняя структу ра плоского фронта пламени рис.