Реологические свойства почв кедровников Прикетья

• Автор: Свечников, Дмитрий Александрович
• Шифр специальности: 03.00.27
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2003
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 160 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

Глава 1. РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ПОЧВ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ О ПОЧВЕ КАК О ТЕКУЧЕМ ТЕЛЕ

1.1. Современные представления о текучести полидисперсных гетерогенных систем.

1.2. Реологические исследования в почвоведении

Глава 2. ОБЪЕКТЫ И МЕТОДЫ

Глава 3. УСЛОВИЯ ФОРМИЮВАНИЯ ПОЧВ И ПОЧВЕННОГО ПОКРОВА ТАЕЖНОЙ ЗОНЫ ЗАПАДНОЙ СИБИРИ.

3.1. Рельеф и история его формирования

3.2. Почвообразующие породы.

3.3. Климатические условия

3.4. Гидрологические условия

3.5. Растительность.
3.6. Почвенный покров.
Глава 4 ОСОБЕННОСТИ СТРОЕНИЯ И СВОЙСТВ ПОЧВ ТАЕЖНОЙ ЗОНЫ ЗАПАДНОЙ СИБИРИ.
4.1. Морфологическое строение.
4.2. Гранулометрический и микроагрегатный состав
4.3. Физикохимические свойства.
Глава 5. РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ПОЧВ.
5.1.Выделение особенностей поведения реологических кривых.
5.2. Проявление тиксотропности в почвах таежной зоны
5.3. Физикомеханические свойства как отражение физикохимических и химических свойств почв.
5.4. Реологические свойства как критерий устойчивости почв и критерий экологического и технологического нормирования
ЛИТЕРАТУРА


Если напряжение достигает предела текучести, то деформация идеально пластического тела может происходить с любой скоростью и может быть сколь угодно велика. Идеально вязкое тело Ньютона изображают в виде цилиндра, заполненного идеальной жидкост ью, в котором свободно движется не плотно пригнанный поршень рис. Эта модель используется для описания течения вязких неструктурированных жидкостей. Как правило, градиент скорости сису выражают через скорость деформации сдвига вувт у. Следует отметить, что модель идеально вязкой жидкости Ньютона и модель идеально пластического тела СенВенана Кулона относятся к диссипагивным системам, то есть процессы в этих системах идут с рассеянием энергии, в то время как идеально упругое тело Гука является консервативной системой. С помощью рассмотренных идеальных моделей можно с большой степенью правдоподобия моделировагь свойства реальных тел. Сложные модели получают составлением простых моделей, соединяя их последовательно или параллельно. Для объяснения релаксации или рассеяния напряжений во времени используют модель Максвелла, построенную на у тверждении, что жидкости и твердые тела почти не имеют разницы в природе сцепления, кроме как расстояния между частицами. Максвелл выдвинул представление о механических свойствах тел как о непрерывном ряде переходов между идеальной жидкостью и твердым телом. Модель представляет собой последовательно соединенные элементы Гука и Ньютона рис. Р0 величина мгновенной нагрузки, е основание натурального логарифма, Х тЕ время релаксации напряжения. Жидкость, описываемая моделью Максвелла, может течь независимо от величины нагрузки. Изменения в этой системе происходят необратимо и зависят от времени релаксации напряжения. Если время релаксации значительно больше времени действия напряжения, то тело принято считать твердообразным, если релаксация происходит быстрее, чем заканчивается действие напряжения, то тело принято считать жидкообразным. Таким образом, повеление тела зависит от отношения времени воздействия к периоду релаксации. Для описания тела, проявляющего вязкие или упругие свойства в зависимости от напряжения, принято использовать вязкопластичное тело Бингама. Модель Бингама состоит из соединенных последовательно элементов Ньютона и СенВенана Кулона, к которым последовательно присоединен элемент Гука рис. Где пластическая вязкост ь. При небольших напряжениях в модели Бингама развиваются только упругие обратимые колебания, но при превышении предела пластичности Рх наступает вязкое течение. Пласгическая вязкость отличается от общей ньютоновской тем, что она не учитывает прочности структуры Р. Как видно из формулы, пласгическая вязкость является частью общей ньютоновской. Кельвина Фойгта рис. Она состоит из параллельно соединенных идеально упругого тела Гука и идеально вязкой жидкости Ньютона. На рис. Все разнообразие типов поведения реологических тел зависит от многих факторов, в числе каюрых структурное состояние вещества приобретает важную роль в случае гетерогенной дисперсной системы, особенно коллоидной системы. Коллоидные системы отличаются тем, что отдельные частицы вещества одной фазы являются не молекулами, а арегатами, состоящими из множества молекул Фролов, . Другой важной чертой коллоидных систем является их нестабильность во времени. В процессе коагуляции происходит непрерывное слипание агрегатов под действием молекулярных сил. Если частицы дисперсной фазы не связаны между собой, то такая система называется бесструктурной или свободнодисперсной. Если определить структуру как пространственный каркас, образованный атомами, ионами, молекулами, мицеллами и частицами коллоидных размеров, то в зависимости от вида сил, которыми образованы связи, структура будет называться кристаллизационной, конденсационной или коагуляционной Ребиндер, Амелина, Щукин, . Структура может характеризоваться не только силами и порядком расположения структурных элементов, но и подвижностью хаотической или упорядоченной. Степень структурированности системы определяется концентрацией, дисперсностью и активностью поверхности частиц дисперсной фазы.