Теплопередача в двухмерных электрических машинах для нетрадиционной энергетики

• Автор: Ариди Фуад Мансур
• Шифр специальности: 05.09.03
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Краснодар
• Количество страниц: 150 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА И ЗАДАЧИ ИССЛЕДОВАНИЯ
1.1. Общие сведения
1.2. Диалектические, технико - экономические и экологические аспекты развития нетрадиционной энергетики
1.3. К вопросу об электромагнитной совместимости (ЭМС) в нетрадици -онной энергетике
1.4. Развитие нетрадиционной электромеханики, как фактор повышения ЭМС в нетрадиционной энергетике
1.5. Выводы и постановка задачи
2. ОБОСНОВАНИЕ КОНСТРУКЦИИ, ОСНОВ ТЕОРИИ И ЭЛЕКТРО -МАГНИТНО - МЕХАНИЧЕСКОЙ СОВМЕСТИМОСТИ ДЭМ В СИСТЕМЕ НЕТРАДИЦИОННОЙ ЭНЕРГЕТИКИ
2.1. Общие сведения
2.2. Особенности требований к ДЭМ в системе нетрадиционной энергетики
2.3. Основы теории, конструкция и основные энергетичеие соотношения
в ДЭМ
2.4. Формирование понятия электромагнитно - мех&ййчббкой совместимости в нетрадиционной энергетике
2.5. Физико - математическая сущность электромагнитно - механической совместимости ДЭМ
2.6. Электромагнитно — механическая помехоустойчивость ДЭМ
2.7. Выводы
3. МЕТОДОЛОГИЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ТЕПЛОВЫХ
ПРОЦЕССОВ В ДЭМ
3.1. Общие сведения
3.2. Особенность действия переходных токов в ДЭМ, их предельные значения
3.3. Тепловое и механическое действие переходных токов. Перенапря -жения в ДЭМ
3.4. Особенности теплообмена, неустановившийся режим нагревания ДЭМ
3.5. Анализ метода теплового исследования. Выбор метода
3.6. Методика исследования температурного поля ДЭМ
3.7. Выводы

4. МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ СТРУКТУРАМИ ТРЁХМЕРНОГО ТЕМПЕРАТУРНОГО ПОЛЯ ДЭМ
4.1. Общие сведения
4.2. Особенности математического моделирования параллельными структурами температурного поля ДЭМ
4.3. Метод параллельных структур в математическом моделировании температурного поля ДЭМ
4.4. Обобщение параллельных структур при математическом моделировании температурного поля
4.5. Об унификации математической модели параллельных
структур ДЭМ
4.6. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Актуальность темы. В настоящее время основным (82 %) источником получения электрической энергии в мире является ископаемое топливо и отчасти (на 16 %) - растительное топливо.Вместе с тем энергия, поступающая от Солнца на Землю, превышает современное энергопроизводство в 2-104 раз. К этому следует добавить, что около 2 % поступающей на Землю солнечной радиации превращается в энергию ветра, как результат тепловых процессов, происходящих в атмосфере.
В общем случае энергию ископаемого топлива, и даже гидроэнергию, используемую человеком для получения электрической энергии, можно рассматривать как преобразованную солнечную энергию по схеме : солнечная радиация - органический синтез (образование каменного угля, нефти, газа и т.п.) - сжигание топлива (получение тепловой энергии) - преобразование тепловой энергии сначала в механическую (в турбине), а затем - в электрическую в (генераторе); или по схеме : солнечная радиация - испарение влаги - конденсация - осадки - водоемы преобразование механической энергии водного потока в электрическую энергию. Однако коэффициент преобразования солнечной энергии, как подавляющей энергии на Земле, по приведенным (природным) схемам не превышает сотых долей процента и вместе с тем огромный её поток, поступающий на Землю, используется в незначительных количествах.
Тем не менее можно сказать, что едва начавшейся эре энергии ископаемого топлива, уже сейчас грозит закат в силу четырех следующих обстоятельств : обостряющейся экологической ситуации, возрастающего энергетического кризиса, близкого к истощению состояния ископаемого топлива, а также смещения перспективных взглядов на ядерную энергетику.

тока, необходимого для сохранения момента на валу при уменьшенном напряжении. При малых значениях нагрузки картина противоположная. Так снижение напряжения на 5% приводит при Кз=1,00 к потере активной мощности на 0,8%, а при Кз=0,75 только на 0,05%.
Зависимость АРп( А {У) может быть аппроксимирована кубическим полиномом вида
АРп = |Лк(Д[/)3 + Вк(Аи)2 + СкДС/]Ри , (2.2)
где Ак, Вк, Ск - коэффициенты, зависящие от типа двигателя и коэффициента загрузки;
Рп - номинальная мощность двигателя.
Кривые Д<2л(Л10 независимо от коэффициента загрузки близки между собой по характеру, отличаясь количественно тем, что с увеличением нагрузки их крутизна уменьшается. Восходящий характер кривых с увеличением напряжения объясняется увеличением затрат реактивной энергии на намагничевание стали машины. Кривая А()п{Аи) может быть аппроксимирована зависимостью
А<2п = (,4к'(Аи)2 + Вк'АЦ )2и, (2.3)
где Ак' и Вк' - постоянные коэффициенты, зависящие от типа двигателя и коэффициента загрузки;
рп - номинальное потребление реактивной мощности.
При этом погрешность аппроксимации АРп(А11п) и Д£>и(дг/и) не превышает ±10%.
Естественно, что изменение потерь в двигателе при отключениях питающего напряжения приводит к изменению теплового режима двигателя и к соответствующему сокращению срока службы изоляции. Так, при положительных