Тензорная анализирующая способность Ayy в реакциях A(d, p)x и A(d, d)x при 9 ГэВ/с и структура дейтрона на малых расстояниях

• Автор: Ладыгин, Владимир Петрович
• Шифр специальности: 01.04.16
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 120 с. : ил.

Содержание
I ВВЕДЕНИЕ
II ПОСТАНОВКА ЭКСПЕРИМЕНТА
II. 1 Общая схема измерений
11.2 Пучок поляризованных дейтронов
П.З Электроника и триггер
11.3.1 Триггер первого уровня
11.3.2 Времяпролетная система
11.3.3 Использование черенковского счетчика
ШПРОЦЕДУРА ОБРАБОТКИ ДАННЫХ
III. 1 Использование информации о времени пролета частицы
и сигнала с черенковского счетчика
111.2 Восстановление дифференциального сечения и анализирующих способностей
111.3 Эффекты толстой мишени и конечного аксептанса установки
111.3.1 Макроскопическое двойное рассеяние
111.3.2 Учет конечного аксептанса установки
IV РЕЗУЛЬТАТЫ ДЛЯ РЕАКЦИЙ 12С((1,р)Х И 12С(, <£)Х. 44 IV. 1 Сечение реакции 12С(фр)Х при больших поперечных
импульсах протонов
IV.2 Тензорная анализирующая способность Ауу реакции фрагментации дейтрона при больших поперечных импульсах
протона
IV.2.1 Сравнение с результатами расчетов в модели жестких
соударений
1У.2.2 Сравнение с данными, полученными при нулевом
поперечном импульсе
IV.2.3 Структура дейтрона на малых расстояниях
IV.2.3.1 Различные схемы релятивизации
IV.2.3.2 Ненуклонные степени свободы в дейтроне
IV.3 Векторная анализирующая способность Ау реакции фрагментации дейтрона
IV.4 Реакция неупругого рассеяния дейтрона на углероде при
9 ГэВ/с и 85 мрад
IV.4.1 Дифференциальное сечение реакции 12С(с1, й)Х
IV.4.2 Поляризационные наблюдаемые реакции 12С(ф (1)Х
V ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТЫ НА УСКОРИТЕЛЬНОМ КОМПЛЕКСЕ ЛВЭ
V.! Структура дейтрона на малых расстояниях
У.1.1 Реакции с1А —> рХ и с1А —> йХ
V.1.2 Реакция сЬр упругого рассеяния назад, с1р —> рс1
VI.3 Реакция с!р —+р(0°) + р( 180°) + п
У.2 Спиновая структура 'Не на малых расстояниях из реакции с1(1 —> 3Неп
У.З Реакции др —> 3Не7Г° и йр —> ъНег}°
VI ЗАКЛЮЧЕНИЕ
VII ЛИТЕРАТУРА.

I ВВЕДЕНИЕ.
Исследование структуры легчайших ядер на малых расстояниях является объектом пристального внимания со стороны теоретиков и экспериментаторов в последние годы. Детальное изучение данного вопроса может обеспечить получение важной информации о природе и свойствах ядерных сил, действующих между конституэнтами ядер.
Прежде всего, вопрос, который остается неясным до сих пор, состоит в том, как фундаментальные степени свободы сильного взаимодействия (кварки и глюоны) могут проявляться на расстояниях, сравнимых с размером нуклона. С точки зрения квантовой хромодинамики на этих расстояниях происходит переход от традиционной нуклон-мезонной картины ядра к ситуации, когда нуклоны теряют свою индивидуальность и возможно проявление ненуклонных (кварк-глюонных или барион-барионных) степеней свободы в ядрах. Следовательно, исследование структуры ядер на малых расстояниях необходимо для построения реалистичной теории сильных взаимодействий.
Другим важным аспектом изучения структуры ядер на малых расстояниях, является также необходимость учета релятивистских эффектов для адекватного описания связанных систем. Невозможность разделения движения центра масс малонуклонной системы и относительного движения конституэнтов, когда их импульсы релятивистские, ставит вопрос о числе независимых компонент и аргументов волновых функций ядер.
Высокоимпульсная компонента волновых функций легчайших ядер является также очень чувствительной к типу нуклон-нуклонного взаимодействия, и следовательно, информация о поведении волновой функции на малых расстояниях может позволить сделать выбор между различными моделями описания этого взаимодействия.

гут быть определены следующим образом:
А” ~ |

(10)
Исследования показали, что различие в полученных значениях Ауу и Ау при использовании точных (8) и приближенных (10) формул, где р22 и рг | брались как полусуммы модулей значений поляризации пучка на модах ” +” и ” — ”, составляет всего несколько процентов. Тем не менее, при получении окончательных данных об анализирующих способностях использовались точные формулы (8).
III.3 Эффекты толстой мишени и конечного аксеп-танса установки.
В данном разделе исследуются методические вопросы, связанные с конечной толщиной мишени и влиянием реального аксептанса установки ’’СФЕРА” на измеряемые величины.
III.3.1 Макроскопическое двойное рассеяние.
В данном эксперименте в основном использовалась углеродная мишень длиной 16 см (27.2 г/см2), что было связано с малым сечением изучаемого процесса. Недостатком использования толстой мишени является возможный вклад макроскопического двойного перерассеяния в определенных кинематических условиях. Для реакции фрагментации дейтрона под ненулевым углом это означает, что протон, образовавшийся в результате взаимодействия дейтрона с ядром мишени, испытывает вторичное взаимодействие с другим ядром мишени и затем регистрируется детекторами установки. Основной вклад в такое макроскопическое пе-рерассеяние дает процесс фрагментации дейтрона в протон под малыми