Развитие и применение акустико-эмиссионного и рентгенодифрактометрического методов исследования пластической деформации поликристаллов

• Автор: Корчевский, Вячеслав Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2007
• Место защиты: Хабаровск
• Количество страниц: 257 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
Основные условные обозначения
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1. МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ
1.1. Современные представления о пластической деформации поликристаллов
1.2. Общие сведения о методах исследования пластической деформации
1.3. Основные представления об акустико-эмиссионном методе контроля
1.4. Акустическая эмиссия при пластическом деформировании металлов
1.5. Методы определения свойств металлов по ширине дифракционных линий
1.6. Постановка задач
Глава 2. ИССЛЕДУЕМЫЕ МАТЕРИАЛЫ, ОБОРУДОВАНИЕ, МЕТОДИКИ
ЭКСПЕРИМЕНТОВ
2.1. Исследуемые материалы
2.2. Аппаратура для регистрации акустической эмиссии
2.3. Методика механических испытаний
2.4. Методика структурных исследований
Глава 3. АКУСТИКО-ЭМИССИОННЫЙ МЕТОД ИЗУЧЕНИЯ
ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ ПОЛИКРИСТАЛЛОВ
3.1. Статистическое описание акустической эмиссии при пластической деформации поликристаллов
3.2. Основные принципы построения аппаратуры для измерения сигналов непрерывной акустической эмиссии при пластическом деформировании металлов
3.3. Влияние условий испытаний на параметры сигналов акустической эмиссии
3.4. Акустическая эмиссия при растяжении металлов с разным типом кристаллической решетки
3.5. Связь энергетических параметров непрерывной акустической эмиссии с образованием полос скольжения
3.6. Выводы
Глава 4. РЕНТГЕНОДИФРАКТО МЕТРИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ
ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ МЕТАЛЛОВ
4.1. Применение метода моментов для исследования пластической деформации
4.2. Теоретическое описание зависимости дифрагированного излучения от угла отражения
4.3. Численно-аналитический метод определения значений параметров тонкой структуры по одной линии
4.4. Программа DLINEWID
4.5. Исследования численно-аналитического метода
4.6. Выводы
Глава 5. ПРИМЕНЕНИЕ АКУСТИКО-ЭМИССИОННОГО И РЕНТГЕНО-
ДИФР А К'1 ’О МЕТРИЧЕС К ОТ О ЧИСЛЕННО-АНАЛИТИЧЕСКОГО
МЕТОДОВ ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ ПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ В
СТАЛЯХ ЗОХГСНА И 12Х18Н10Т
5.1. Особенности многостадийного процесса пластической деформации в сталях с разной кристаллической решеткой
5.2. Влияние температуры отпуска на кристаллическую структуру закаленной стали ЗОХГСНА
5.3. Пластическая деформация отпущенной при разных температурах стали ЗОХГСНА
5.4. Выводы
Глава 6. АКУСТИКО-ЭМИССИОННЫЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ НАЧАЛА
ПЛАСТИЧЕСКОГО ТЕЧЕНИЯ МАТЕРИАЛА ИЗДЕЛИЯ
6.1. Основные понятия о размерной стабильности металлов
6.2. Связь прецизионного предела упругости с напряжением появления

непрерывной акустической эмиссией
6.3. Применение акустико-эмиссионного метода для определения начала пластического течения материала изделий
6.4. Выводы
ОБЩИЕ ВЫВОДЫ
ЛИТЕРАТУРА

анализ возможных дислокационных механизмов дан в работах [136, 137]. Теоретической основой этих механизмов служит возможность излучения движущейся дислокацией упругих волн вследствие дискретности кристаллической решетки. В работе [138], используя электромагнитную аналогию, когда дислокация при движении с произвольной скоростью излучает энергию подобно ускоренному электрическому заряду, было предложено определять вектор Пойтинга. Из полученного при этом выражения вытекает, что любой процесс, содержащий ускорение, торможение, остановку и вызывающий изменение состояния ансамбля дислокаций, приводит к излучению упругих колебаний. Задача о звуковом излучении системы замкнутых дислокационных петель сформулирована и решена Л. М. Косевичем [139]. Им получены общие соотношения, связывающие поле излучения с дислокационными потоками.
По аналогии с переходным излучением электромагнитных волн заряженной частицы, пересекающей границу двух сред с различными диэлектрическими проницаемостями, В. Д. Нациком [140] был предложен и проанализирован механизм переходного излучения звука. Это излучение сопровождает переход дислокаций через границу разрыва упругих модулей (частным случаем является выход дислокации на свободную поверхность кристалла). Переходное излучение выходящей на поверхность кристалла винтовой дислокации состоит из распространяющихся в глубь кристалла цилиндрических сдвиговых волн [140, 141]. Определяющий вклад в это излучение дает "удар" но поверхности, возникающий вследствие разрушения ее ядром дислокации. Импульс переходного излучения имеет резкий передний фронт, распространяющийся со скоростью поперечных звуковых волн. При этом длительность переднего фронта будет порядка отношения вектора Бюргерса к скорости дислокации в момент выхода на поверхность. Спектральные амплитуды излучаемых цилиндрических волн пропорциональны со'0,5.
В составе переходного излучения краевой дислокации присутствуют наряду с поперечными еще и продольные цилиндрические волны [141, 142]. Однако наиболее существенной и интересной особенностью является наличие в нем релеев-ских волн, распространяющихся вдоль поверхности кристалла от места выхода дислокации. Спектральные амплитуды релесвских волн не зависят от частоты.