Эффекты нейтральных слабых токов, Ме-неуниверсальности и единые SU(2)хU(1)хU'(1)- модели слабого и электромагнитного взаимодействий

• Автор: Мехтиев, Бахрам Исаг оглы
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Баку
• Количество страниц: 105 c. : ил

ГЛАВА I. 5и(2)*иа) - МОДЕЛИ ЭЛЕКТРОС ЛАБОГО ВЗА1М0ДЕИС ТВИЯ ЛЕПТОНОВ И ВОЗМОЖНОЕ НАРУШЕНИЕ Цв ~ УШВЕРСАЛЪ-НОСШ
§ I. 5и(2)хи^) - модели с возможным нарушением
- универсальности
§ 2. Эффекты нарушения универсальности в процессе
образования пары мюонов на.встречных электрон-позитронных пучках
§ 3. Эффекты нарушения Щв - универсальности в процессах
рассеяния мюонов на электроне
Глава II. ЭФФЕК1Ы НЕЙТРАЛЬНЫХ СЛАБЫХ ТОКОВ В ПРОЦЕССЕ
ОБРАЗОВАНИЯ ПРО ТОН-АН ЖИРО ТОННЫХ ПАР НА ВСТРЕЧНЫХ ЭЛЕКТР0Н-П03ИТР0ННЫХ ПУЧКАХ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ
§ I. Амплитуда процесса
§ 2. Сечение образования продольно поляризованных протонов ( антипротонов ) на встречных электрон-позитрон-ных пучках с произвольными поляризациями
§ 3. Случай поперечной поляризации встречных пучков
3.1. Асимметрия в угловом распределении протонов
3.2. Степень поляризации протонов
§ 4. Случай продольной поляризации встречных пучков
4.1. Асимметрия в угловом распределении протонов
4.2. Степень поляризации протона
4.3. Эффект поляризации пучка
4.4. Спиновая асимметрия
§ 5. Полное сечение
- 3 -

Глава III. ЭФФЕКТЫ НЕЙТРАЛЬНЫХ СЛАБЫХ ТОКОВ В УПРУГОМ
СТОЛКНОВЕНИИ ЛЕНТОНОВ С ПРОТОНАМИ
§ I. Амплитуда процесса
§ 2. Сечение процесса упругого рассеяния лептонов
на протоне при произвольной поляризации начальных и продольной поляризации конечных частиц
§ 3. Случай поперечной поляризации начальных
частиц
§ 4. Случай продольной поляризации начальных
частиц
Глава IV. ЕДИНЫЕ ви(2)х 0«) хС/'А) - МОДЕЛИ ЭЛЕКТРОСЛЮБОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЛЕПТОНОВ
§ I. Спонтанное нарушение симметрии
§ 2. Модели лептонов
§ 3. Анализ экспериментальных данных относительно процессов упругого рассеяния нейтрино и антинейтрино на электроне
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
- 4 -
I. Последние годы ознаменованы существенным прогрессом в физике элементарных частиц. В первую очередь это связано с важнейшими экспериментальными результатами - открытием нейтральных слабых токов (НСТ) / 1,2 /, открытием новых частиц / 3-6 / (см. также обзоры / 7-11 /), свидетельствующих о наличии четвертого и пятого кварков, тем самым, о правильности кварковой теории вообще, открытием тяжелого лептона /12/, открытием векторных бозонов / 13-15 /, переносящих слабое взаимодействия и др. С другой стороны, крупные успехи были достигнуты в теории элементарных частиц. Предложен новый класс теорий, на единой основе описывающих силы между элементарными частицами. Наиболее успешная из таких теорий является единая теория электромагнитного и слабого взаимодействий.
Первым этапом построения единых теорий является выбор группы калибровочной симметрии. К настоящему времени выяснилось,что минимальной группой, в которой мы можем объединить слабые и электромагнитные взаимодействия, не вступая в противоречие с экспериментом является группа 50(2) X , которая, в частности приводит к пионерской модели Вайнберга-Салама (ВС) / 16,17 /. Впоследствии число единых теорий электрослабого взаимодействий, основанных на различных калибровочных группах резко возросло (см., например, обзоры / 18-38 /). На сегодня наблюдаемый уровень вероятности нейтринных процессов / 33,39,40 / хорошо описывается моделью ВС, расширенной включением слабых взаимодействий адронов на основе кварковой картины (см.,например, / 41-44 / ).
В опытах с атомами висмута был наблюден эффект несохранения четности / 45,46 /, предсказываемый моделью ВС. Веским подтвер-

На рис. 3.1 представлена зависимость степени продольной поляризации протонов (3.7) от 9 в модели ВС. Кривые 1,2 и 3 относятся соответственно к энергиям )/? = НО Гэв, 130 Гэв и 200 Гэв

/ 49,50 / (здесь и в дальнейшем взято ёш £ = 0,23 ). Максимальные значения величины (3.7) приходится на 9-51 и совпадает с значениями величины (3.8). Эти значения приведены в таблице 3
( В %).
б) Степень продольной поляризации лептонов
__ Ъ-кгЪ-Ык + Ьг Ь) №0 °°5(Р
(3.10)
йо-Ьга1-Л2(с(2+11лс(3)5твоо1¥
Как видно, в этом случае вклад НСТ можно выделить в следующих случаях:
4=ол2=°;
2. к2=0, 9 = 1;
Ъ. кг = 0, *Р- $12 , 31/2,
При этом
$(/1г=о)г=о)= %(к2=0,1р=Я/2, зя/г)=-$'/а0 (з.п)

^[/,2=0,9 = 1)--т-ЫЬ
На рис. 3.2 изображена зависимость степени продольной поляризации лептонов от угла вылета лептона ( здесь и далее нумерация кривых аналогична рис. 3.1). Отметим, что максимальные значения величин (З.П) и (3.7) совпадают.
в) Эффект поляризации протонного пучка
д/ __ $з)]4 уа® ежу
2 (а0-к11о)-[(а2-^ 4 Л2 (а3-44)7