Эффекты новой физики в моделях с расширенной цветовой симметрией

• Автор: Мартынов, Михаил Викторович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Ярославль
• Количество страниц: 108 с. : ил.

Содержание
Введение
Глава 1. Рождение дублетов цветных скалярных частиц минимальной модели с четырехцветовой симметрией кварков и лептонов на ЬНС
1.1. Введение
1.2. Скалярный сектор минимальной модели с четырехцветовой симметрией кварков и лептонов
1.3. Рождение цветных скалярных частиц в партонных подпроцессах слияния глюонов и аннигиляции дд-пар
1.4. Рождение скалярных лептокварков и скалярных глюонов
в рр-столкновениях при энергии ЬНС
1.5. Заключение
Глава 2. Вклады '-бозона и дублетов скалярных глюонов МКЛС-модели в сечение и асимметрию вперед-назад процесса рождения ££-пар на Тэватроне
2.1. Введение
2.2. Взаимодействия '-бозона МКЛС-модели с фермионами
и скалярными полями
2.3. Вклады '-бозона МКЛС-модели в сечение и асимметрию вперед-назад процесса рождения ££-пар на Тэватроне
в древесном приближении

2.4. Вклады дублетов скалярных глюонов MKJIC-модели в сечение и асимметрию вперед-назад процесса рождения tt-nap на Тэватроне в древесном приближении
2.5. Заключение
Глава 3. Киральная цветовая симметрия кварков и ее возможные эффекты в адронных столкновениях на Тэватроне и LHC
3.1. Введение
3.2. Модель с киральной цветовой симметрией кварков
3.3. Сечение и асимметрия вперед-назад процесса парного рождения QQ-кварков в партонных подпроцессах ад-аннигиляции
и ад-слияния с учетом вкладов G'-бозона
3.4. Сечение ста и асимметрия вперед-назад АрВ процесса парного рождения й-кварков на Тэватроне с учетом G'-бозона и ограничения на массу G'-бозона из данных CDF
по ati и АЬрВ
3.5. Возможные проявления G'-бозона на LHC
3.6. Заключение
Заключение
Литература

Введение
Стандартная модель (СМ) электрослабого и сильного взаимодействий, основанная на калибровочной группе
Gsm = SUC(3) х SUL(2) х (7(1), (0.1)
до настоящего времени показывает хорошее согласие с экспериментом и имеет высокую предсказательную способность. Вместе с тем имеется ряд соображений, указывающих на то, что Стандартная модель, по-видимому, не является окончательной фундаментальной теорией, а лишь низкоэнергетическим пределом некоторой более фундаментальной теории, и поиски возможных расширений СМ составляют одно из направлений исследований современной физики элементарных частиц.
Поиски возможных расширений Стандартной модели, дополняющих ее, основаны с одной стороны на экспериментальных поисках возможных отклонений от предсказаний СМ, а с другой стороны на разработке и исследовании теоретических моделей, расширяющих СМ и являющихся по тем или иным причинам привлекательными в качестве дальнейшего развития Стандартной модели. Среди возможных расширений СМ рассматривались модели Великого объединения (GUT) [1-6], су-персимметричные модели [7-13], лево-право-симметричные SUl(2) х SUr(2) х (7(1) -модели [14-16], модели с двумя хиггсовскими дублетами [17-19], модели Техницвета (Technicolor) [20-24], модели физики нечастиц (Unparticle models) [25-27], Little-Higgs-модели [28-33] и др. Среди таких моделей наибольший интерес представляют модели, предсказывающие эффекты новой физики, доступные их непосредственной экспериментальной проверке при энергиях действующих ускорителей и
сти сигнала S мы используем выражение [117, 118]
S = 2 [ (щ + пь) 1п(1 Л-щ/щ) - ns] , (1-72)

Пя = пш-пь, (1-73)
«tot = La tot (pp —> ttbb), (1-74)
nb = LasuiPP ttbb), (1-75)
L - интегральная светимость, a atot(pp —> - сечение рождения
кварковых состояний ttbb с учетом вкладов частиц СМ и скалярных глюонов Очевидно, что вклад скалярных глюонов в сечение
аш,(рр —> ttbb) будет наибольшим от распадов рождаемых пар промежуточных реальных скалярных глюонов FF*. В этом случае, учитывая, что IVj <С гпр1 и Br(Fi —> tb) « 1, имеем
<7Ш(рр-> ttbb) = asu{pp -* ttbb) +а(рр —► FiF*), (1-76)
и, следовательно,
ns = La(pp-> F?). (1.77)
Выражения (1.77) и (1.75) (при адм{рр ttbb) ~ 8 пбн) использовались нами для оценки значимости (3.44) превышения сигнала над фоном. Мы вычислили и проанализировали интегральную светимость, необходимую для наблюдения FF{-пар на LHC через регистрацию ttbb событий при различных уровнях значимости S.
На рис. 1.5 показана интегральная светимость, необходимая для наблюдения сигнальных событий ttbb от распадов F F*-nap для уровней