Спектры изгибных колебаний доменных границ в решетках полосовых и плотноупакованных цилиндрических доменов

• Автор: Денисов, Станислав Иванович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Донецк
• Количество страниц: 143 c. : ил

Глава I. СПЕКТР СОБСТВЕННЫХ КОЛЕБАНИЙ И УСТОЙЧИВОСТЬ

ПЛОСКОПАРАЛЛЕПЬНОЙ ДОМЕННОЙ СТРУКТУРЫ

1.1. Функция Лагранжа ЦДС

1.2. Спектр собственных колебаний НДС

1.3. Анализ дисперсионных зависимостей

1.4. Критерий устойчивости НДС

1.5. Вынужденные колебания НДС

1.6. Устойчивость ПДС в реальных магнетиках

Глава 2. СТАТИЧЕСКИЕ И ДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА РЕШЕТОК

ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ МАГНИТНЫХ ДОМЕНОВ

2.1. Потенциальная и кинетическая энергии решетки ЦМД. Равновесная форма ЦМД в решетке
2.2. Приближение круговой формы равновесных ЦМД в решетке
2.3. Дисперсионное уравнение собственных колебаний решетки ЦМД
2.4. Решение дисперсионного уравнения
2.5. Устойчивость решетки ЩД
Глава 3. ШСОКОЧАСТОТШЕ СВОЙСТВА РЕШЕТОК АНИЗОТРОПНЫХ

3.1. Кинетическая энергия решетки анизотропных ЦМД
3.2. Спектр собственных колебаний решетки анизотропных

3.3. Вынужденные колебания решетки анизотропных ЦМД
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ!. Расчет магнитостатической энергии

неоднородяо намагниченной ферромагнитной пластинки.... не ПРИЛ0ЖЕНИЕ2. Вычиоление интегралов теории
решеток ЩЦ
ЛИТЕРАТУРА

Интенсивное изучение доменных структур в тонких пластинках магяитоупорядоченшх вещеотв стимулируется рядом причин.
С точки зрения фундаментальных исследований интерес к доменным структурам тонких магнитных пленок вызван рядом особенностей, отсутствующих или слабо выраженных в массивных магнетиках .Так, междоменные границы являются сквозными/ доменная структура многообразнее, а анизотропия отличаетоя от анизотропии массивных магнетиков. Кроме того, без учета доменной структуры невозможно объяснить многие свойотва магнитных пленок. Изучение доменной структуры дает также важную информацию о внутренних параметрах вещества.
Другой не менее важной причиной повышенного интереса к тонким магнитным пленкам являются их весьма перспективные практические применения, например, в запоминающих устройствах (ЗУ) электронных вычислительных машин, магнитооптических модуляторах, управляемых транспарантах и в других микроэдектрояных устройствах. Выдвинутое Э.Бобеком предложение использовать для создания ЗУ магнитные пленки с цилиндрическими магнитными доменами (ЩД) [I] оказало наибольшее отимулирующее влияние на работы в этой области физики магнитных явлений. Благодаря большим успехам в технологии получения высококачественных эпитаксиальных пленок ферритов-гранатов к настоящему времени уже созданы и функционируют ЗУ на ЦМД, которые отличнет дешевизна, емкость, отсутствие подвижных механических частей, малые потери энергии (подробнее см. [2-10] ).
Поскольку для достижения плотности записи информации порядка 10® - 10® бит/см^ требуются устройства на субмикронных ЦМД, то одной из наиболее актуальных задач в физике и технике

ПДС лишь относительно таких возмущений формы ДГ, которые описываются выражениями (1.16.). Обычная процедура исследования устойчивости некоторой системы методом элементарных волновых решений [96] приводит к условию устойчивости Jm cO(ü)< О спектр собственных колебаний системы, Т -волновой вектор), которое в рассматриваемом нами случае ПДС сводится к следующему

и)г(х,к)^0. (1.74.)
Таким образом, еоли параметры пленки и ПДС (l/h, у и ju ) таковы, что для всех допустимых значений Л и К выполняется условие (1.74.), то плоская форма ДГ в ПДС, реализующейся в данной пленке, устойчива относительно возмущений (I.I6.). Обычно параметры l/h и ?? являются заданными, и требуется рассмотреть вопрос об устойчивости ПДС в зависимости от параметра ju , который, как следует из (1.30.), определяется приведенным внешним магнитным полем Н = ИАЖЛ! . При этом охема вычислений должна быть следующей. Вначале находятся
значения А0 и Ко, зависящие, разумеется, от параметров l/h , V
~ 2
slju, , которые минимизируют функцию COz (Кк) . Рассматривая далее Сд^ (Х0) К0) как функцию аргумента jw , мы должны найти такие его значения, которые удовлетворяют условию Côz (h0) Ко)>0. При этом интервал изменения приведенного магнитного поля Н , в котором ПДС устойчива, находится ив (1.30.); по заданным значениям l/h и 77 и вычисленному интервалу изме-нения. Вследствие сложной функциональной зависимости Cuz от А и К , а также от параметров у и ja , чисто аналитическим путем выполнить эту программу не удается. В связи с этим был