Приближение сильного взаимодействия волн в теории генерации оптических гармоник

• Автор: Ибрагимов, Эдем Амет Фатинович
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Ташкент
• Количество страниц: 167 c. : ил

Обзор литературы

Постановка задачи

Глава I. Приближение сильного взаимодействия волн

1.1. Укороченные уравнения нелинейной

оптики

1.2. Основы метода приближения сильного взаимодействия волн

Глава II. Теория генерации второй гармоники в приближении сильного взаимодействия волн

2*1. Генерация второй гармоники при неточном согласовании фазовых скоростей

2.2. Генерация второй гармоники в анизотропных средах

2.3. Генерация второй гармоники в линейно

неоднородных средах

2.А. Влияние кубичной нелинейности на.процесс генерации второй гармоники
2.5. Нестационарная генерация второй гармоники
Выводы
Глава III. Расчет эффективности генерации второй гармоники модулированными волнами и сравнение
с экспериментальными данными
3.1. Влияние пространственно-временной модуляции волн на процесс генерации второй

гармоники
3.2. Дифракционные явления при генерации
второй гармоники модулированными волнами
3.3 Предельные эффективности преобразования реальных лазерных пучков
3.4. Приближённая формула для экспрессной
оценки эффективности удвоителя частоты
3.5. Сравнение двух типов взаимодействия
волн при генерации второй гармоники
Выводы
Глава IV. Теория каскадной генерации третьей гармоники
в приближении сильного взаимодействия
4.1. Уравнения, описывающие каскадную генерацию третьей гармоники и соотношения
Мэнли - Роу
4.2. Оптимальные схемы каскадной генерации третьей гармоники
4.3. Решения уравнений, описывающих каскадную генерацию третьей гармоники, в приближении сильного взаимодействия
4.4. Генерация третьей гармоники модулированными волнами без учёта расходимости
4w5. Влияние расходимости накачки на эффективность ГТГ
4.5.1. Первая схема ГТГ
4.5.2. Вторая схема ГТГ
4.5.3. Сравнительный анализ двух схем
генерации третьей гармоники
Выводы

Глава V. Распространение гипергауссовых пучков в
ближнем поле
5.1 Постановка задачи
5.2. Уравнения квазиоптики и их решения
5.3. Решения квазиоптических уравнений для. гипергауссовых пучков
5.4. Распределение амплитуды и фазы гипергауссовых пучков в ближнем поле
Выводы
Заключение
Дитература

<2,2'12)
Частным случаем соотношения (2.2.12) является следующее:
//=0; -2у33 ~р2 = 0 (2.2.13)
которое означает, что при равенстве угла двулучепреломления, на частоте основной волны двойному углу двулучепреломления второй гармоники при взаимодействии второго типа не будет наблюдаться сбой фаз между волнами гармоник. Таким образом, преобразование будет проходить также, как и в случае плоских.волн
Как хорошо видно из (2.2.11) эффективность взаимодействия полностью определяется величиной
Возьмем значение функции О1’*) в точке £ =2. 'ГЬгда при квад-ратичном распределении фазы основной волны на входе в нелинейную среду:
Ао№М{-£-1£х'} ;2;
имеем:
(■ - О®) =2 [/>*,-£;(/>' ?А)]ке?нл(2.2.15)
где Я « радиус, сферичности фазы..основной волны на входе в кристалл; 9 » угол расходимости, измеряемый в эксперименте ^9=-2(к/{Ря ); К - волновое число первой гармоники.
На рис. 2.2. показана зависимость коэффициента преобразо-вания от длины нелинейной среды . 2 для пучков, модулированных по одной координате (2.2.14). (Зависимость амплитуды волны от координат у и Л не учитывалась). Кривые I и.2 построены для значений / =0,197 и £ =0,838 соответственно. Расчет в