Эффекты ангармонизма в спектрах комбинационного рассеяния света кристаллов

• Автор: Аникьев, Анатолий Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Душанбе
• Количество страниц: 184 c. : ил

ГЛАВА I. СВЯЗАННЫЕ И РЕЗОНАНСНЫЕ СОСТОЯНИЯ КВАЗИЧАСТИЦ
В КОНДЕНСИРОВАННЫХ СРЕДАХ
1.1. Теоретические методы для описания связанных состояний квазичастиц
1.1.1. Условия существования связанных состояний квазичастиц в пределе слабой связи
1.1.2. Связанные и гибридные состояния квазичастиц в условиях сильной связи
1.1.3. Связанные состояния и резонанс Ферми колебательных экситонов в молекулярных кристаллах
1.1.4. Псляритонный резонанс Ферми в кристаллах без центра симметрии
1.2. Проявление связанных и гибридных состояний фононов в экспериментальных спектрах комбинационного рассеяния света (КРС)
1.2.1. Существование связанных состояний фононов в кристаллах алмаза, германия и кремния
1.2.2. Связанные состояния фононов и резонанс Ферми
в спектрах КРС многоатомных кристаллов
1.2.3. Особенности поляритонного резонанса Ферми в кристаллах без центра симметрии
ШВА п. исследование условий образования связанных СОСТОЯНИЙ Ф0Н0НСВ да РАЗЛИЧНЫХ законов дисперсии
2.1. Акустические фононы в простой модели кристаллической решетки
2.1.1. Акустические фононы с параболическим законом дисперсии на границе зоны Брилшоэна
2.1.2. Акустические фононы в области малых импульсов

2.2. Условия образования связанных и резонансных состояний для различных законов дисперсии оптических фононов
2.2.1. Квазирелятивистский закон дисперсии оптических фононов
2.2.2. Оптические фононы с синусоидальным законом дисперсии
2.2.3. Условия образования связанных состояний оптических фононов при отличном от нуля суммарном импульсе пары
Глава III. РЕЗОНАНСНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ОДНОЙ ДВУХФОН 0ННЫХ ВОЗБУЖДЕНИЙ В КРИСТАЛЛАХ ФОСФИДА ГАЛЛИЯ
3.1. Структура и спектры колебательных возбуждений фосфида галлия
3.2. Частотыо-зависящее затухание ТОлинии фосфида галлия
3.3. Расчет функции плотности двухфононных состояний суммарного и>ТА (X) •+- (X) тона и
обертона фосфида галлия
3.4. Расчет формы контура спектральной интенсивности КРС на поперечном оптическом колебании
ГЛАВА ІУ. СВЯЗАННЫЕ И ГИБРИДНЫЕ СОСТОЯНИЙ Ф0Н0Н0В В КРИСТАЛЛАХ ХЛОРИСТОГО АММОНИЯ И ИТЕРИРОВАННОГО ХЛОРИСТОГО АММОНИЯ
4.1. Анализ спектров КРС хлористого аммония в области частот внутренних колебаний группы
4.2. Описание рассматриваемой теоретической модели и анализ существования связанных состояний оптических фононов
4.3. Расчет плотности двухфононных состояний в
зоне С.)^ + со^ хлористого аммония
4.4. Расчет спектрального распределения интенсивности КРС в области частоты фундаментального колебания со{(А1) и зоны + и)^

4.5. Учет резонанса. Ферми при расчете функции спектральной интенсивности /^-симметрии в
зоне
4.6. Влияние дейтерирования на условия образования связанного состояния в зоне хлористого аммония
Глава V. ЭФФЕКТЫ РЕЗОНАНСНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ КОЛЕБАТЕЛЬНЫХ СОСТОЯНИЙ В СПЕКТРАХ КРС КРИСТАЛЛОВ КВАРЦА И НИОБАТА ЛИТИЯ ВБЛИЗИ ТЕМПЕРАТУРЫ ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА
5.1. Проявление резонансного взаимодействия низкочастотного оптического колебания с двухчастичными акустическими состояниями в спектрах
КРС кварца
5.1.1. Анализ спектров КРС и спектров рассеяния медленных нейтронов в кристаллах кварца
5.1.2. Теоретическая модель резонансного взаимодействия однофононных и двухфононных возбуждений в кварце
5.1.3. Расчет спектральной интенсивности КРС в кварце при различных температурах
5.2. Особенности резонансного взаимодействия низкочастотной оптической моды с двухчастичными возбуждениями в ниобате лития
5.2.1. Общий анализ результатов исследования спектров КРС и рассеяния медленных нейтронов в ниобате лития
5.2.2. Теоретическая модель для описания резонансного взаимодействия "мягкой" моды с двухфонон-ными возбуждениями
5.2.3. Расчет спектральной интенсивности КРС в ниобате лития при различных температурах
ВЫВОДЫ И ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

согласно (1.6), (1.25), невозмущенную ФГ двух свободных фононов соотношением:
(2п) Э и)-и>(н^)-С0(к’-Щ)+1у
В случае полного суммарного импульса фононов равного нулю имеем, учитывая свойство симметрии закона дисперсии при изменении знака волнового вектора:
V Г с//бГ (2.13)
гсУ(к1) +
Учитывая определение плотности состояний, запишем функцию (2.13) в виде
Ж( )= Г лУ/Мс У /?2°(сОрс/и' (2.14)
00 і СО - 2сУ+ г/ і СО-сУ-н г#
Здесь интегрирование проводится по области частот равной ширине зоны акустического фонона. Найдем плотность однофононных состояний А (со) с законом дисперсии (2.II), полагая У= і
л'«-,зЫг» щ^
гя 2ж
1 хгЫк 2«*<^-£)ае
О О
Используем свойство 6 - функции
У (2лв)
і Ш/Ъх]^
где зсі - простые корни уравнения = О и перепишем
(2.15) в виде