Выявление нефтегазонасыщенных низкоомных коллекторов на основе определения геохимических показателей по данным ГИС

• Автор: Мельник, Игорь Анатольевич
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 253 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ОСНОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ И СОКРАЩЕНИЯ
ВВЕДЕНИЕ
1. МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ОТНОСИТЕЛЬНЫХ КОНЦЕНТРАЦИЙ ЖЕЛЕЗА, БОРА, КАЛИЯ И МАКРОСКОПИЧЕСКОГО СЕЧЕНИЯ ПОГЛОЩЕНИЯ ТЕПЛОВЫХ НЕЙТРОНОВ ПО ДАННЫМ ГИС
1.1. Традиционные методы и способы определений содержания железа и калия в горной породе при каротаже скважин
1.2. Теоретическое обоснование возможности альтернативного способа обнаружения содержания железа и калия
1.3. Математический алгоритм определения концентрации железа, бора, калия и макроскопического сечения поглощения тепловых нейтронов на основе данных ГИС
1.4. Экспериментальное подтверждение соответствия вычисленных относительных концентраций химических элементов и макроскопического сечения поглощения тепловых нейтронов с результатами лабораторных исследований
2. МЕТОДИКА АНАЛИЗА КОРРЕЛЯЦИОННЫХ ЗАВИСИМОСТЕЙ МЕЖДУ РЕЗУЛЬТАТАМИ ДАННЫХ ГИС И СОДЕРЖАНИЕМ ЖЕЛЕЗА, КАЛИЯ И МАКРОСКОПИЧЕСКОГО СЕЧЕНИЯ ПОГЛОЩЕНИЯ ТЕПЛОВЫХ
НЕЙТРОНОВ ПРИ ПОИСКЕ НЕФТЕГАЗОНАСЫЩЕННЫХ
ИНТЕРВАЛОВ
2.1. Определение вероятности насыщения углеводородами песчаного коллектора по корреляционной зависимости УЭС и пористости
2.2. Определение степени преобразования породы во вторичных геохимических процессах по данным статистическим параметрам в обратных регрессиях УЭС с содержанием железа и калия
2.3. Обоснование соответствия различным физико-химическим
процессам корреляционных связей макроскопического сечения поглощения
тепловых нейтронов с УЭС, пористостью и
карбонатностью
2.4. Примеры поиска продуктивных интервалов, на основе статистического и фильтрационно-емкостного критерия
2.5. Выводы
3. МЕТОД ОЦЕНКИ ИНТЕНСИВНОСТИ ВТОРИЧНЫХ ГЕОХИМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ЗОНАХ МИГРАЦИИ ФЛЮИДОВ ПО ДАННЫМ ГИС
3.1. Теоретические основы метода корреляционного анализа для определения интенсивности геохимических процессов
3.2. Практическое применение метода корреляционного вычисления для оценки интенсивности геохимических процессов
3.3. О соответствии интенсивности процесса наложенного эпигенеза количеству преобразованного вещества
3.4. Выводы
4. ГЕОХИМИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ НИЗКООМНОГО КОЛЛЕКТОРА И СТАТИСТИЧЕСКИЙ МЕТОД ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРИРАЩЕННОГО УЭС НА ПРИМЕРЕ НИЗКООМНЫХ ПЕСЧАНЫХ ОТЛОЖЕНИЙ ЗАПАДНОЙ СИБИРИ
4.1. Обзор работ и проведенных исследований, связанных с низкоомными коллекторами
4.2. Теоретическое обоснование образования низкоомного коллектора
4.3. Обоснование применения геохимической модели низкоомного коллектора при вычислении приращенного УЭС
4.4. Примеры определения низкоомных песчаных отложений на территории Западной Сибири
4.5. Выводы
5. СВЯЗИ СТАТИСТИЧЕСКИХ ДАННЫХ ГИС С СЕЙСМИЧЕСКИМИ ДАННЫМИ В ЗОНАХ МИГРАЦИИ ФЛЮИДОВ
5.1. Критерии локализации перспективных нефтегазонасыщенных
участков в тектонически-напряженных областях
5.2. Связь тектонической трещинноватости с низкоомными
параметрами
5.3. Зависимости средней интенсивности процесса наложенного
эпигенеза в скважине от расстояния до тектонического
разлома
5.4. Распределение интенсивности вторичных процессов на территории
Томской области в отложениях мела и юры
5.5. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ

Полученные уравнения показывают, что Р(То) зависит от транспортной длины пробега теплового нейтрона, соответственно от водородсодержания среды. Поэтому для песчаника можно определить следующее равенство:
и используя известные расчетные значения зависимости диффузии от пористости, свести полученное уравнение длины диффузии к зависимости: Т, 1а).
Теоретические вычисления длины замедления и длины диффузии для Ро-Ве источника в зависимости от общей пористости кварцевого песчаника, (метод Монте-Карло) показаны на рис. 1.4 [47]. Заметно, что на длину диффузии оказывает сильное влияние минерализация флюида (г/л). Это связано с тем, что хлор (ЫаСГ) имеет достаточно большое микроскопическое сечение поглощения теплового нейтрона (33 барн). В свою очередь, в твердой фазе породы на длину диффузии таким же образом влияют накопление бора и редкоземельных элементов. Длина замедления и длина диффузии в определении плотности потока тепловых нейтронов играют существенную роль (1.4).
Рассмотрим принцип получения уравнения потока от перечисленных характеристик (без существенных выводов). В поглощающей среде плотность столкновений щ{иои) моноэнергетических нейтронов можно описать каноническим уравнением, впервые полученным А. Вайнбергом, Е. Вигнером,
Н. Кориголдом и В. В. Орловым [48, 45]:
щ{иаи) = Ъ{и0)Яо(и0и) - |я(м') у/0(и0иг) Я0{и'и)Ви'■
В этом случае К0(иои) - плотность столкновений нейтронов в среде без поглощения, так называемая функция Плачека, g(ur) - полная вероятность поглощения. Спектр в поглощающей среде у/0(и0и) выражается через спектр в среде без поглощения, что значительно упрощает решение уравнений переноса. В непоглощающей среде произвольного состава функция Плачека зависит только от конечной энергии замедления, т. е. Я0(иои)=1/т](и), где Г}(и) - среднее