Развитие теории и методик интерпретации в зондированиях методом переходных процессов при изучении геоэлектрики слабоконтрастных сред

• Автор: Яхина, Ирина Айратовна
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Екатеринбург
• Количество страниц: 119 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
Глава 1 ОБЗОР ВЫЯВЛЕННЫХ ТИПОВ НЕМОНОТОННЫХ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ СОВМЕЩЕННЫМИ УСТАНОВКАМИ В ПРАКТИКЕ РЕШЕНИЯ ПОИСКОВЫХ ЗАДАЧ
1.1. Особая роль совмещенной установки при обнаружении аномальных переходных процессов
1.2. Немонотонность переходных процессов как следствие сложной зависимости удельной электропроводности среды от времени-частоты наведенного электромагнитного поля

1.3. Новые регистрируемые типы немонотонных переходных процессов

совмещенными установками

Выводы

Глава 2 МЕТОДИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ИНТЕРПРЕТАЦИИ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ В ЗМПП

2.1. Динамические параметры сигнала в ЗМПП

2.2. Методика интерпретации данных ЗМПП способом «плавающей» плоскости с помощью динамических параметров сигнала
2.3. Понятие глубинности. Расчет кажущейся глубины с помощью
динамических параметров сигнала
Выводы
Глава 3 ЧИСЛЕННЫЕ СПОСОБЫ ВЫДЕЛЕНИЯ НЕМОНОТОННЫХ ПРОЦЕССОВ И МЕТОДЫ ПОВЫШЕНИЯ ИХ КОНТРАСТНОСТИ ОСОБЫМИ ПРИЕМАМИ ИХ РЕГИСТРАЦИИ
3.1. Многоразмерные зондирования ЗМПП как основа повышения
разрешающей способности электромагнитной разведки
3.1.1. Обоснование выбора оптимального количества и размеров установок в ЗМПП для достижения необходимой глубинности

3.1.1 Геологические и геоэлектрические особенности разреза Ерыклинского участка Куакбашской площади Ромашкинского месторождения и условия применения ЗМПП
3.1.2 Технология проведения многоразмерных зондирований ЗМПП на Ерыклинском участке
3.2 Численные оценки влияния вызванной поляризации на
индукционные переходные процессы в ЗМПП
3.2.1 Особенности проявления вызванной поляризации при рудопоисковых работах на примере Ничатской площади
3.2.2 Особенности проявления вызванной поляризации при нефтепоисковых работах на примере Ерыклинского участка
3.2.3 Выделение индукционной и поляризационной составляющих переходного процесса, используя усовершенствованные алгоритмы приведения
3.2.4 Выделение поляризационных интервалов по немонотонности спада первой и второй производных сигналов
Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПЕРЕЧЕНЬ УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

ВВЕДЕНИЕ
Актуальность
В настоящее время популярность электроразведочных методов растет. С новой усовершенствованной аппаратурой, теоретической базой и новыми эффективными технологиями измерений, электромагнитные исследования могут конкурировать по эффективности с сейсморазведкой, выходя, таким образом, на новый уровень в ряду высоких технологий. На сегодняшний день электроразведка способна решать задачи различного плана: картировочные, поисковые (руда, нефть, вода, битум и др.), экологические, инженерные. В ряду множества методов электроразведки можно выделить метод зондирований становлением поля (ЗС), разработанный А.Н. Тихоновым, С.М. Шейнманном и усовершенствованную технологию эффективного поиска - метод зондирований становлением поля в ближней зоне (ЗСБ), авторами которого являются В.А. Сидоров и В.В. Тикшаев (теоретическая основа разработана
A.A. Кауфманом, Г.М. Морозовой). Основная задача метода - исследование процессов становления электромагнитного поля в среде и выявление основных закономерностей их изменения, связанных с ее геоэлектрикой.
Сейчас речь все чаще идет о высокоразрешающих возможностях электроразведки. Благодаря использованию при работах ЗСБ и МГТП совмещенной установки удается повысить детальность исследований. Высокой разрешенности данных методов способствует наличие индукционно вызванной поляризации (ВПИ) или низкочастотной дисперсии (НЧД) в полифазных породах, особенно с углеводородным насыщением. Благодаря наличию ВПИ удается выделять малоконтрастные слои, ранее усредняемые при интерпретации из-за малости их вклада в суммарную продольную проводимость.
При интерпретации методом «кажущейся продольной проводимости» [18, 56] в варианте «плавающей плоскости» [49] возможно выявить «тонкие»
для однородного полупространства:
п(к) при /->0 на ранних стадиях стремится к «-1», на поздних стадиях при г -> оо к «-4»;
п(4) при / -> 0 на ранних стадиях стремится к «-1», на поздних стадиях при / -»со к «-2,5»;
п(и) при / -> О на ранних стадиях стремится к «5», на поздних стадиях при /->оо к «2»;
для проводящей плоскости:
п(Х) при /->0 на ранних стадиях стремится к «-1», на поздних стадиях при /->оо к «-4».
Однако динамические параметры имеют единственные особые точки, характерные для всей кривой - точки перегиба (рис. 2.1, 2.2). Прямые расчеты показали, что точка перегиба для ОНИ в линейном масштабе практически незаметна, однако явно выражена при логарифмическом масштабе по оси времени (рис. 2.3). В точках касания и(/) ипк(/(равны. Расчётами установлено, что это равенство сохраняется при любом времени, в том числе и в точке перегиба.

-*-п'<к) —■—п(к)
Рис. 2.1. Динамический параметр п(к) и его производная п'(к)