Распространение сейсмических волн в микронеоднородных средах при контактных взаимодействиях элементарных объектов

• Автор: Сибиряков, Егор Борисович
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 83 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ

Глава 1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ОДНОМЕРНЫХ ЦЕПОЧКАХ,

ВЗАИМОДЕЙСТВУЮЩИХ ПО ЗАКОНУ ГЕРЦА

1Л. Анализ длинноволнового приближения для одномерной

цепочки сферических гранул

1.2. Отражение волн на границе двух «звуковых вакуумов»

1.3. Выводы

Глава 2. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ВОЛН В ПЕСЧАНО-ГЛИНИСТЫХ

ОТЛОЖНИЯХ
2.1. Слабые волны в песках
2.1.1. Основные направления предшествующих исследований
по теме
2.1.2. Теоретическая часть
2.1.3. Эксперимент
2.2. Распространение волн малой амплитуды в глинах
2.3. Волны конечной амплитуды в песках
2.4. Выводы
Глава 3. СЛАБЫЕ ВОЛНЫ В КОНСОЛИДИРОВАННЫХ СРЕДАХ
3.1. Постановка и решение задачи
3.2. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ
Объектом исследований является зависимость распространения сейсмических волн в микронеоднородных средах от структуры и контактных взаимодействий элементарных объектов, составляющих среду.
Актуальность темы определяется тем, что объекты, содержащие поры и трещины, заполненные флюидами (контрастные микронеоднород-ные среды, то есть такие, в которых перепад физико-механических свойств хотя бы по одному параметру составляет многие порядки), являются очень перспективными с точки зрения обнаружения в них залежей углеводородов. Кроме того, микронеоднородные среды необходимо изучать с точки зрения прогноза устойчивости напряжённого состояния и возникновения природных и техногенных катастроф. Теория микронеоднородных сред в большой степени несовершенна: задача об установлении связей между макро- и микропараметрами изотропной среды решалась либо в одномерном случае, что выявило качественное несоответствие реальной среды какой-либо одномерной цепочке, либо для конкретной правильной упаковки (что приводит к появлению анизотропии в изотропной среде). Дальнейшее развитие этой теории соискатель связывает с учётом влияния микроструктуры на параметры излучаемых волн, что открывает перспективы дистанционного определения геометрии микроструктуры пористых и трещиноватых тел по сейсмическим данным, а также выяснению зависимости скоро-

будет пренебрежимо мало, вследствие выполнения условия и,У/(]«1 и й»50.
Для получения среднего ноля перемещений с учётом трения, осред-ним силы на каждом контакте и найдём их сумму, используем тождество:
V Ч> V' ^ 2 л
1Л|/[ р(<р)с1<р + ^Р{(р+(/)(1<р+...+ |т(^ + (У-1)у/)с/<р ] = —- ^Р{ф)с1ф (2.21)
о о о о
То есть при переходе от отдельной случайной частицы к ансамблю осреднение сил будет производиться по ориентации площадок, на которые эти силы действуют - единственному параметру, который отличает одну частицу от другой.
Подставляем в (2.20) в качестве Б правые части (2.9-10), с учётом (2.17-19):
-А{50- Лисозф - ДУзтф}3/2созф +
+кхрА[з1ёп(35Т/31)]{0()- Лисоэф - ДУ8тф}3/2зтф (2.22)
для ип и, соответственно -А{50- ЛисоБф - АУзи1ф}3/2зшф -
-кТрА[з1цп(35г/31)]{6о- Лисоэф - АУзтф}3/2созф (2.23)
для У„.