Электродинамические эффекты в диэлектрически поляризующихся водонасыщенных терригенных отложениях

• Автор: Доровский, Савва Витальевич
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2013
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 132 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение

1 Односкоростные модели геофизических полей

1.1 Электродинамика поляризующихся сред

1.1.1 Бинарный электролит

1.1.2 Термодинамика электролита в электромагнитном поле

1.1.3 Термодинамика и законы сохранения

1.1.4 Необратимые потоки

1.2 Уравнения слоистых систем

1.2.1 Кинематические соотношения слоистой среды

1.2.2 Обратимые потоки
1.3 Инварианты Галилея
2 Электродинамика флюидонасыщенных сред
2.1 Уравнения континуальной теории
2.1.1 Двухскоростная флюидонасыщенная формация
2.1.2 Формализованная модель флюидонасыщенной формации
2.1.3 Материальные связи во флюидонасыщенных средах
2.2 Электроакустический метод измерения электропроводности
2.2 .1 Электромагнитоакустические волны
2.2 .2 Индукционное возбуждение волн
2.2 .3 Измерение электропроводности и кинетического отношения
3 Электродинамика поляризующихся слоистых структур
3.1 Водонефтяная система
3.1.1 Термодинамика водонефтяной слоистой системы
3.1.2 Формализация идеальной модели
3.1.3 Диссипативная модель
3.2 Параметрическое возбуждение
3.2.1 Акустика слоистых систем

3.2.2 Акустическое возбуждение водонефтяных систем
3.3 Электродинамический диэлектрический эффект
3.3.1 Уравнения электродинамической модели
3.3.2 Потенциальное электрическое поле в слоистой системе
3.3.3 Электрический параметрический резонанс
Заключение
Литература

ВВЕДЕНИЕ
Прогресс геофизических методов разведки, часто связан с построением новых уравнений геофизических полей и развитием на их непротиворечивой основе геофизических методов измерения физических величин. Развитие методов индукционного электромагнитного каротажа (см., например, монографию [1]) не исключает поиска новых методов измерения электропроводности и других физических величин, характеризующих пористую среду, насыщенную природными рассолами. Поиск новых методов измерения электропроводности в многопараметрических средах является актуальной проблемой. Классическая электроразведка основана на модели среды, представленной уравнениями Максвелла. Уравнения замыкаются соотношением между электрическим полем и плотностью тока (закон Ома), а также линейной материальной связью электрической индукции и электрическим полем. По измеренным амплитудам электромагнитных полей (например, в скважине), восстанавливают согласно уравнениям Максвелла электропроводность, диэлектрическую проницаемость. Зная электропроводность, интерпретация позволяет делать косвенные выводы о сравнительных характеристиках разрезов формации. Но, уравнения Максвелла не отражают многообразие свойств флюдо-насыщенной среды, не учитывают проницаемость формации, ее пористость, потенциал двойного электрического слоя, т.е. всего того, что представляет реальную среду с электрическим током.
Проявление двойного электрического слоя сказывается на двух положениях электродинамической теории. Во-первых, в плотности тока появляется элек-трокинетический член
е = ар,{ 11-у) + сг
' V дВл Е +

где а—электроакустический параметр; /э,— парциальная плотность флюида;

д(„ р2 Е2 + В2^
Еп +-— +

+ СІІУ
ґ 2 ^
+ ТБ + р/л у + Ь-ЕлН + Ч-уЛ*
2 4 п
= К + ±ЧТ + 11уЦі;-{ї-Х'У)
Е + — лВ
рр, н— В А Р С.
СІІУ V

ъ,к + Р5,к
ВкН,+РкЕ,

К -В--ВМV Д(ВлР),
8л- ) * с.

Давление определено формулой р - -Е0 + ТБ + рр + ЕР. Диссипативная функция имеет структуры
Д =-2*-уг - ІГУ

( 2 4 V
+(ґ-хлО Ен— л В

Кроме того, получаем связь двух химических потенциалов (которую можно интерпретировать как закон преобразования химического потенциала)
рр' = рр +—( Ра В),

тензор напряжении
у — +
,к 4 п
ГЕ2+В2 8 п

3,к ~Р8,к (ВлР), с.

и закон сохранения энергии
д(„ р2 Е2+В2Л
— Еп + у '

2 8л-

1- р + Тз

+ —^-ЕлН + а 4л