Брэгговская дифракция рентгеновского излучения на кристаллах, промодулированных поверхностными акустическими волнами

• Автор: Иржак, Дмитрий Вадимович
• Шифр специальности: 05.27.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Черноголовка
• Количество страниц: 144 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ ХАРАКТЕРИСТИК

ПОВЕРХНОСТНЫХ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН

1.1. Лазерный зонд

1.2. Электронно-микроскопический метод визуализации волнового поля ПАВ

1.3. Методы исследования поверхностных акустических

волн при помощи рентгеновского излучения

1.3.1 Рентгенотопографические методы визуализации ПАВ

1.3.2. Временная модуляция рентгеновского
излучения, дифрагированного поверхностными
акустическими волнами
1.3.3 Методы рентгеновской дифрактометрии ПАВ
1.3.4. Дифракция рентгеновского излучения на ультразвуковой сверхрешетке в условиях
полного внешнего отражения
1.3.5 Дифракция рентгеновского излучения на
многослойных зеркалах, промодулированных ПАВ
1.4. Дифракция нейтронов на поверхностных акустических волнах...28 Выводы к главе
ГЛАВА 2. РАСЧЕТ КОМПОНЕНТ СМЕЩЕНИЯ
ПОВЕРХНОСТНЫХ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН
2.1. Расчет поля деформации, вызванного распространением акустической волны рэлеевского типа.
Общий подход
2.2. Расчет компонент смещения для кристалла ЬазОазБЮн

2.3 Расчет компонент смещения в кристалле LiNb
Выводы к главе
ГЛАВА 3 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С КРИСТАЛЛАМИ, ПРОМОДУ ЛИРОВАННЫМИ ПОВЕРХНОСТНОЙ АКУСТИЧЕСКОЙ ВОЛНОЙ
3.1 Взаимодействие рентгеновского излучения с
кристаллами (кинематическое приближение)
3.2. Дифракция рентгеновского излучения на кристалле La3Ga5SiOi4, промодулированном поверхностной акустической волной
3.3. Взаимодействие рентгеновского излучения с
кристаллами (динамическая теория дифракции)
3.4. Дифракция рентгеновского излучения на YZ срезе кристалла LiNb03, промодулированном поверхностной акустической волной
Выводы к главе
ГЛАВА 4 ИССЛЕДОВАНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК РАСПРОСТРАНЕНИЯ ПОВЕРХНОСТНЫХ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛН С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ
4.1. Формирование топографического контраста
4.2. Рентгеновская стробоскопическая топография ПАВ
4.3. Рентгеновская топография стоячих ПАВ
4.4. Исследование временной структуры рентгеновского излучения, дифрагированного на кристалле, промодулированном стоячей ПАВ
4.5. Исследование профиля акустического пучка с использованием рентгеновских спектров от кристалла, промодулированного ПАВ
Выводы к главе
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ОСНОВНЫХ ПУБЛИКАЦИЙ - • • СПИСОК ЦИТИРУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

Левые части первых трех уравнений (/=1, 2, 3) представляют собой основные волновые уравнения для компонент смещения, связанных между собой компонентами тензора упругих постоянных. Четвертое уравнение представляет собой по существу форму записи анизотропного уравнения Лапласа для потенциала.
Для рассмотрения вопроса о распространении поверхностной акустической волны выберем систему координат следующим образом: ось Хз будет внешней нормалью к поверхности, а х/ - направление распространения ПАВ. В этом случае граничные условия на свободной поверхности для решения системы уравнений (2.3) будут иметь вид:
Гп = Тп=Т33=0 при х3=0. (2.4)
В приближении парциальных волн, решение системы (2.3) с граничными условиями (2.4) можно представить следующим образом:
и . - а . ехр( 1кЪхъ) ехр( 1к( х, - у/))
(2 5)
ф-аА ехр(Д6х3)ехр(А(х, - у?)), х3 < О
Эти волны распространяются вдоль оси х/ с фазовой скоростью у и затухают в направлении от поверхности в среду, что характеризуется глубиной проникновения кЬ, где мнимая часть Ь должна быть отрицательной, чтобы выполнялось необходимое для ПАВ условие стремления к нулю амплитуды при х3 —> -со. Для более удобной записи парциальные волны лучше переписать, используя правило суммирования по повторяющимся индексам:
и]. = а] ехр- у/1)) ф = а4 ехр(Д(Дх( - VI)) ’
(2.6)