Электромагнитные поля круговой поляризации в теории зеркальных антенн

• Автор: Коган, Борис Лазаревич
• Шифр специальности: 05.12.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 179 с. : ил.

Глава 1.Элементы теории электромагнитных полей круговой поляризации

1.1 Разбиение системы уравнений Максвелла

1.2 Физическая интерпретация

1.3 Общий вид импедансных граничных условий, которые не возбуждают кроссполяризованное излучение

1.4 Векторные сферические гармоники в базисе круговых

поляризаций

'• 1.5 Геометрооптическое преобразование поляризации идеально

поляризованного точечного источника в зеркальной антенне

Глава 2. Решение дифракционных задач с использованием векторных полей круговой поляризации

2.1 Векторное решение задачи дифракции плоской волны на проводящей полуплоскости

2.2 Коротковолновая асимптотика решения задачи дифракции поля

» излучеши облучателя на выпуклом контррефлекторе
2.3 Оценка дифракционных потерь антенны Кассегрена при низком
уровне облучения края контррефлектора
2.4. О возможности применения развитой аналитической техники
Глава 3. Об источниках кроссполяризованного излучения антенн
3.1 Источники кроссполяризованного излучения антенн круговой поляризации
3.2 Источники кроссполяризованного излучения антенн линейной
поляризации
Глава 4. Оптимизация радиотехнической эффективности
* зеркальных антенн
4.1. Методика оценки эффективности зеркальной антенны
4.2.Пример оптимизации осесимметричной двухзеркалыюй .антенны
4.3. Пример оптимизации эффективности многолучевой зеркальной
антенны
Заключение
Приложения
1. Некоторые частные случаи и рекуррентные формулы для сферических функций F.(cosS)
2. Преобразование векторных сферических гармошж при повороте полярной оси
3. Вывод формулы сферической тригонометрии для углового избытка
4. Доказательство векторной формулы решения задачи дифракции плоской волны на проводящей полуплоскости
5. Высокочастотная асимптотика электромагнитного поля
5.1. Геометрооптическая асимптотика поля в свободном
пространстве
5.2. Равномерная асимптотика краевых волн
5.3. Граничные условия для асимптотических уравнений
падающих и отражённых волн
5.4. Граничные условия для краевых волн
6. Осесимметричные лучевые координаты
7. Представление поля на границе свет-тень и дифракционные потери
7.1. Общее выражение для поля
7.2. Выражения для первых членов асимптотики падающего поля
7.3. Первые члены асимптотики отражённой волны
7.4. Первые члены асимптотики краевой волны
7.5. Главный член асимптотики поля отражённой волны вблизи
границы свет-тень
7.6. Асимптотика поля и вектора Умова-Пойнтинга на границе
свет-тень
7.7. Дифракционные потери
7.8. Элементы формулы дифракционных потерь
7.9. О вычислении интегралов в выражении коэффициентов а,Ь и с
формулы дифракционных потерь
8. Асимптотика кроссполяризационных потерь при отражении от идеально проводящего рефлектора
9. Точные и приближённые выражения для профилей рефлектора и
субрефлектора многолучевой антенны
9.1. Аналитические выражения для профилей
рефлектора и субрефлектора
9.2 Многочленная аппроксимация уравнения профиля рефлектора:
9.3 Многочленная аппроксимация уравнения профиля субрефлектора:
Цитированная литература
Список публикаций автора по теме диссертации
/7±/0 - это не плоская волна, а геометрооптическая асимптотика падающей или отражённой от контррефлектора волны, образованной в результате облучения контррефлектора полем излучения облучателя. Мы предполагаем, что и Р'+р определяются следующими асимптотическими
представлениями при к—> со и фиксированном целом М:
М 1~га±
^Г0=ехр(-гЪ,,) (2.7)
т=О }&)
М Г*Р±
Р* =ехЫ-Иа„) У^—; (2.8)
*р)
Пространственные функции 5го, £ - эйконалы падающей, отражённой и
краевой волн, с началом отсчёта в фокусе антенны. Геометрооптическое асимптотическое представление отражённой волны строится по геометрооптическому представлению падающей волны, заданному ДН облучателя. Предполагается, что падающая волна идеально поляризована по кругу. Если контррефлекгор не плоский, то отражённая волна будет
содержать уже обе составляющие - правую и левую, однако паразитную поляризацшо не в главном члене высокочастотной асимптотики.
При построешш асимптотического решения [41] сначала из условия асимптотического удовлетворения уравнениям Максвелла и краевым условиям последовательно находятся коэффициенты геометрооптических представлений (2.7) падающей и отражённой волн, а затем из условий асимптотического удовлетворения уравнениям Максвелла и условиям на ребре полного выражения (2.6) также последовательно находятся
коэффициенты асимптотического разложения краевой волны (2.8). Построенные асимптотические решения будут удовлетворять уравнениям Максвелла с асимптотической невязкой. Порядок невязки убывает по степеням к вместе с ростом порядка найденных коэффициентов. Такое