Исследование электромагнитных полей вблизи антенн цифровых систем передачи информации для целей электромагнитной безопасности

• Автор: Вишняков, Михаил Григорьевич
• Шифр специальности: 05.12.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Самара
• Количество страниц: 258 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
1. РАЗРАБОТКА МЕТОДИКИ РАСЧЁТА УРОВНЕЙ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ ВБЛИЗИ АНТЕНН ЦИФРОВЫХ СИСТЕМ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ
1.1. Особенности анализа электромагнитных полей вблизи антенн цифровых систем передачи информации с учётом спектральной характеристики сигнала
1.2. Вывод модифицированного интегро-дифференциального уравнения в пространственно-частотной области, учитывающего дисперсионные свойства антенны

1.3. Разработка методики расчета уровней электромагнитных

полей

1.3.1. Методика расчета для технических средств с

частотным уплотнением каналов

1.3.2. Методика расчета для технических средств с временным

и кодовым уплотнением каналов
1.3.3. Оценка степени влияния ширины спектра сигнала
в локальных областях
Выводы к разделу
2. ИССЛЕДОВАНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ ВБЛИЗИ АНТЕНН ЦИФРОВЫХ СИСТЕМ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ
2.1. Разработка вычислительных алгоритмов и программная реализация методики расчета уровней электромагнитных полей
2.2. Исследование электромагнитных полей вблизи антенн цифровых систем радиосвязи с подвижными объектами
2.2.1. Исследование полей вблизи различных вибраторных антенн базовых станций систем персонального радиовызова

2.2.2. Исследование полей вблизи различных вибраторных
антенн базовых станций систем сотовой связи
2.2.3. Исследование полей, создаваемых носимыми абонентскими станциями систем сотовой связи
2.3. Исследование электромагнитных полей вблизи антенн
систем цифрового телевизионного вещания
2.3.1. Анализ антенн цифрового телевизионного
вещания
2.3.2. Исследование полей вблизи антенн цифрового телевизионного вещания
2.4. Исследование электромагнитных полей вблизи антенн радиосетей передачи данных ЕФегпе!
2.4.1. Принципы построения антенн радиосетей
передачи данных ЕЛетЩ
2.4.2. Исследование электромагнитных полей вблизи
вибраторных антенн радиосетей ЕЙэете!
2.4.3. Исследование электромагнитных полей вблизи апертурных антенн радиосетей ЕЫете!
Выводы к разделу
3. РАЗРАБОТКА МЕТОДИКИ ИЗМЕРЕНИЙ И ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ ВБЛИЗИ ЦИФРОВЫХ СИСТЕМ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ..
3.1. Анализ методов и классификация инструментальной
базы измерений электромагнитных полей
3.2. Разработка методики измерений электромагнитных полей вблизи антенн цифровых систем передачи информации
3.3. Экспериментальные исследования электромагнитных полей вблизи антенн цифровых систем передачи информации

и результаты сравнения с расчетными данными
Выводы к разделу
4. РАЗРАБОТКА ПРЕДЛОЖЕНИЙ ПО ОБЕСПЕЧЕНИЮ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ БЕЗОПАСНОСТИ ЦИФРОВЫХ СИСТЕМ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ
4.1. Анализ нормативно-методической документации по
контролю электромагнитных полей
4.2. Разработка предложений по корректировке нормативно-методической документации для целей электромагнитной безопасности цифровых систем передачи информации
4.3. Использование разработанных методик для целей сертификации оборудования в Системе сертификации «Связь»
Выводы к разделу
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННЫХ ИСТОЧНИКОВ
ПРИЛОЖЕНИЕ 1. Результаты расчета уровней электромагнитных полей вблизи передающих антенн различных цифровых систем
передачи информации
ПРИЛОЖЕНИЕ 2. Проекты типовых программ и методик сертификационных испытаний при гигиенической оценке стационарно устанавливаемой продукции и носимой радиопередающей
продукции
ПРИЛОЖЕНИЕ 3. Акты внедрения диссертационных материалов

где Кы(г, г', (О) = К0 (г, г') е~'т г г 1 - ядро уравнения, которое теперь имеет смысл взятого с обратным знаком гармонического поля в точке г, колеблющегося с частотой со и создаваемого элементом колеблющегося с той же частотой гармонического тока, локализованного в окрестности точки г
(3(со) = со/г - волновое число для данной среды (вещественная постоянная распространения в предположении отсутствия потерь в среде).
Поскольку ядро уравнения (1.4) зависит от частоты, стороннее поле и ток как функции частоты (для некоторой фиксированной точки г = г') имеют различный вид. Это означает, что в данной структуре происходит преобразование спектра стороннего поля.
В свою очередь стороннее поле Е^ст){г, со) как функция частоты (для некоторой фиксированной точки г) тем или иным образом соотносится с функцией {/(со) - спектральной плотностью выходного сигнала передатчика (нелинейной части системы). Фактически преобразование спектра (линейное) происходит уже во входном сечении антенны вследствие неизбежной частотной зависимости входного импеданса. Между тем, характер соотношения функций Еы(ст)(1 со) и {/(со) определяется электродинамической моделью возбуждения [27]. При задании стороннего поля в электрически малых зазорах вибраторов (модель в виде «дельта-генератора») обе функции будут иметь одинаковый вид (преобразования спектра не происходит). При моделировании возбуждения посредством источников тока или введением эквивалентных кольцевых магнитных токов [27] стороннее поле является образом функции источника при отображении оператором, аналогичным оператору уравнения (1.4), что приводит к изменению функции спектральной плотности. Однако, оно не связано с отмеченным выше преобразованием спектра на входе антенны. Для учета такого преобразования электродинамическая модель возбуждения должна тем или иным образом отражать реальный уровень согласования антенны с питающим фидером. Эти вопросы рассматриваются ниже.