Разработка универсального измельчителя эквивалентной дозы смешанного ионизирующего излучения на основе сферического пропорционального счетчика

• Автор: Маковский, Юрий Евгеньевич
• Шифр специальности: 05.11.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 198 c. : ил

ОБЩИЕ ВОПРОСЫ ИЗМЕРЕНИЯ ЭКВИВАЛЕНТНОЙ ДОЗЫ

2.1. Эквивалентная доза, ее практическое использование, принципы измерения

2.2. Измерители ЭД смешанного излучения больших энергий

2.3. Первоначальные сведения об универсальном измерителе ЭД на основе сферического пропорционального счетчика
ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ ПРИНЦИПОВ ИЗМЕРЕНИЯ ЭКВИВАЛЕНТНОЙ ДОЗЫ С ПОМОЩЬЮ УНИВЕРСАЛЬНОГО ИЗМЕРИТЕЛЯ ЭД НА ОСНОВЕ СФЕРИЧЕСКОГО ПРОПОРЦИОНАЛЬНОГО СЧЕТЧИКА

3.1. Постановка задачи

3.2. Обоснование применимости измерителя ЭД в полях гамма-нейтронного излучения на реакторах и критических сборках

3.2.1. Расчет спектров событий в детекторе с тканевым диаметром 2 мкм

3.2.2. Показания измерителя ЭД, ожидаемые в различных нейтронных полях, и выбор оптимальной характеристики нелинейного усилителя
3.2.3. Выбор оптимальной характеристики нелинейного усилителя измерителя ЭД для измерений эквивалентной дозы в гамма-нейтронных полях
3.3. Обоснование применимости измерителя ЭД в полях ионизирующего излучения большой энергии
3.3.1. Основные источники ожидаемой систематической погрешности с ростом энергии частиц
3.3.2. Оценка влияния структуры трека частиц больших энергий на показания измерителя ЭД
3.3.2.1. Приближение без учета обратного рассеяния электронов
3.3.2.2. Приближение с учетом обратного рассеяния электронов
3.3.3. Обсуждение результатов
3.3.4. Оценка величины вклада в эквивалентную дозу продуктов ядерного взаимодействия частиц большой энергии
3.3.5. Оценка суммарной систематической погрешности при измерении МЭД от протонов СКИ за барьерной защитой из алюминия с помощью измерителя ЭД
3.4. Выводы к главе 3 СОЗДАНИЕ ДЕТЕКТОРА УНИВЕРСАЛЬНОГО ИЗМЕРИТЕЛЯ ЭД
4.1. Предварительное сопоставление возможностей сферического пропорционального счетчика и ПС-счетчика
4.2. Разработка ПС-счетчика и исследование его возможностей
4.2.1. Описание детектора и регистрирующей установки
4.2.2. Описание экспериментов и их результатов
4.2.3. Обсуждение результатов
4.3. Создание автономного детектора измерителя ЭД
4.3.1. Предварительные сведения и разработка макетного образца детектора измерителя ЭД
4.3.2. Результаты измерения характеристик рабочего варианта детектора в автономном режиме

4.4. Основные выводы по главе 4
5. РАЗРАБОТКА. УНИВЕРСАЛЬНОГО ИЗМЕРИТЕЛЯ ЭД
И РЕЗУЛЬТАТЫ ЕГО ИСПЫТАНИЙ
5.1. Разработка электронной схемы измерителя ЭД
5.2. Градуировка измерителя ЭД
5.3. Конструкция измерителя ЭД 14Д
5.4. Оценка погрешности измерений с помощью
измерителя ЭД
5.5. Измерения ЭД в полях изотопных источников гамма-излучении и нейтронов
5.6. Испытания измерителя ЭД за верхней защитой Серпуховского синхротрона (Е = 70 ГэВ) 15?

5.7. Выводы к главе 5
6. ОБЩИЕ ЕЫВОда К ДИССЕРТАЦИИ
7. СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
ПРИЛОЖЕНИЕ
1. Разработка рабочего варианта детектора
измерителя ЭД и его конструкции 18'6
2. Выбор режима обезгаживания и требования
к вакуумной установке 18?
3. Описание принципиальной схемы вакуумной установки
4. Обезгаживание детектора измерителя ЭД
^ 10 МэВ. Упрощение схемы расчета позволило резко сократить программу и необходимое машинное время. Геометрия расчетов представлена на рис.3.2.
Схема расчета и используемые предположения сводятся к следующему:
I. Расчет спектров событий проводится раздельно для протонов и более тяжелых ядер отдачи, генерируемых нейтронами. Два указанных компонента полного спектра событий будут в дальнейшем обозна2. Ядра отдачи рождаются с постоянной по объему плотностью в
(VI -го типа, генерируемых нейтронами данной энергии.
3. Траектории полета рождающихся частиц - параллельны оси цилиндра.
типа соответствует упругому рассеянию нейтронов на соответствующих ядрах, изотропному в системе центра инерции:
в п>>,- массовое число ядер отдачи.
5. Если трек родившейся частицы хотя бы частично содержится
в чувствительном объеме детектора (заштрихованная часть цилиндра), производится расчет энерговыделения Ъ , а полученное значение отправляется в анализатор.
6. Б зависимости от типа пересечения расчет энерговыделения производится следующим образом (см.рис.3.2):
чаться
соответственно.
цилиндре из тканеэквивалентного вещества диаметром толщиной
^ . Здесь Йкск. - максимальный пробег заряженных частиц
4. Энергетический спектр
рождающихся частиц Уч