Задачи деструкции теплозащитных материалов в высокоскоростном и высокотемпературном потоке газа

• Автор: Дружинин, Георгий Владимирович
• Шифр специальности: 05.07.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Казань
• Количество страниц: 129 c. : ил

УКАЗАТЕЛЬ УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ
Основные величины И - продольная составляющая скорости в м/с ;
15 - поперечная составляющая скорости в м/с ;
Ре - давление на внешней границе пограничного слоя в н/м2 ; А - ускорение тела в м/с2 ;
А - теплопроводность в кВт/м К;
Р - плотность в кг/м3 ;
С - удельная теплоемкость пленки расплава при постоянном давлении в кДзк/кгК ;
Т - абсолютная тешература в К ;
^ - конвективный тепловой поток с учетом влияния вдува в кВт/м2 ;
лЯ уу ~ теплота физико-химического превращения в кДж/кг' ;
Т - касательное напряжение в н/м2 ;
О - скорость уноса массы в кг с/м2 ;
£ - степень черноты ;
С - постоянная Стефана-Больпмана в кВт/м2К^ ;
Ср - удельная теплоемкость газа при постоянном давлении
в кДж/кгК ;
04 - коэффшшент теплоотдачи в кВт/м2 К ;
| - расстояние от оси симметрии до любой рассматриваемой
точки в жидкой пленке в м. , К = 0 - для плоского
случая, К = I - для осесимметричного случая ;
Тт - абсолютная температура плавления в К ;
И - теплота плавления в кДж/кг, высота полета в м. ;
& - толщина пленки расплава в м ;
Х,У - продольная и нормальная к поверхности координатные оси;

- вязкость при некоторой температуре Т в ПА с ;
I* - постоянная безразмерная величина ;
$ - радиус образующей ; характерный размер тела в м ;
Г - параметр газификации ;
1 - энтальпия в кДж/кг ;
1Эф<р- эффективная энтальпия разрушения ;
Ч - коэффициент вдува ;
Е - энергия активапии реакнии в кДж/моль ;
( - конвективный тепловой поток на нереагирующей и не-

пронипаемой поверхности в кВт/м ; а - скорость звука в м/с ; температуропроводность в м2/с ; Н - касательная составляющая инерционных сил в кг/м2 ;
М - число Маха, молекулярная масса ;
Верхние и нижние индексы
0 - непроницаемая поверхность; точка торможения ,
постоянная величина ;
0° - невозмущенный поток, непрогретый материал ;
<2 - внешняя гранила пограничного слоя ;
И - суммарный ;
V/ - условие на поверхности ;
Р - разрушение ;
— - безразмерная величина ;
1 - твердая фаза

Указатель условных обозначений
Глава I. Групповой анализ дифференциальных уравнений,
описывающих деструкцию теплозащитных материалов
§ 1.1. Постановка задачи
§ 1.2. Группы, допускаемые дифференциальными уравнениями, описывающими движение пленки расплава на осесимметричных телах вращения
§ 1.3. Инвариантные решения и физическая интерпретация некоторых из них
§ 1.4. Новые автомодельные решения уравнений несжимаемого пограничного слоя
§ 1.5. Групповые свойства и инвариантные решения
уравнения теплопроводности
Выводы по 1-ой главе
Глава II. Методы расчета деструкции некоторых теплозащитных материалов в высокоскоростном и высокотемпературном потоке газа
§ 2.1. Редукция уравнений и граничных условий, моделирующих течение пленки расплава на осесимметричных телах вращения
§ 2.2. Приближенный метод расчета основных характеристик разрушения аморфных материалов
§ 2.3. Методика расчета основных характеристик разрушения материала в окрестности точки торможения осесимметричного тела

при jx. = а Т, А=рТ, c=e^LT,-m (а, р-const); Факторсистема Е/Нл запишется
i±iii±aOzi; + i;=o, a(ia;+u;')=%i’
^[уП,-^1лагы;2-1л;.
Подгруппа \ц с оператором {)(г+Ч * случай 3 .
При Ue = U1Xn , N=0 , К = 0 ; Х2.-Х2 , см. случай I
Пусть ]Л =qT" , C = cond; , тогда выбор X диктуется условиями (1.2.44). Из этих условий, в частности при
В-о, А = £Г1, к = СР/-в)
следует т~£т а с
Х=РТ
' , где г U
Отметим, что вязкость может быть произвольной функцией температуры, но при этом X и С должны удовлетворять соотношениям (1.2.44)
В этом случае будем иметь следующий оператор растяжения :
Х2 + Y ~2(п+О эх * ^[У(нт)'3гЬн]Ту + 2 [rvM ~
T^3n+i “ YO-3'rn)]^
На - решение будем ИСКЭТЬ В ВИДв , .
Зи-УргсКи-н) 3^-0- VO-Sm)(rup
U-=x 3 If(^, у - X в 12сг)
т = х'№ 1.00 ; * - У/х