Влияние интенсивности вихревого движения заряда на локальные параметры рабочего процесса в двигателях с непосредственным впрыскиванием топлива

• Автор: Скрипник, Алексей Александрович
• Шифр специальности: 05.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 175 с. : ил.

ПЕРЕЧЕНЬ УСЛОВНЫХ ОБОЗНАЧЕНИЙ

ГЛАВА 1. МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ В КАМЕРАХ

СГОРАНИЯ ДИЗЕЛЕЙ С НЕПОСРЕДСТВЕННЫМ ВПРЫСКИВАНИЕМ ТОПЛИВА

1.1. Моделирование динамики топливного факела

1.1.1. Факел дизельного топлива, как турбулентная струя

1.1.2. Факел в виде отдельно летящих капель дизельного топлива

1.2. Методы расчета локальных температур рабочего тела в

объёме КС

1.2.1. Исследование процесса сгорания

1.3. Методы исследования теплообмена в КС ДВС

1.3.1. Нестационарный осредненный по поверхности КС теплообмен 3

1.3.2. Локальный теплообмен в камере сгорания
Заключение. Цель и задачи диссертационной работы
ГЛАВА 2. МОДЕЛИРОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ТОПЛИВА В КАМЕРЕ СГОРАНИЯ ДВИГАТЕЛЯ С НЕПОСРЕДСТВЕННЫМ ВПРЫСКИВАНИЕМ С УЧЕТОМ ВИХРЕВОГО ДВИЖЕНИЯ ЗАРЯДА
2.1. Влияние интенсивности вихря впускного воздуха на
динамику топливного факела
2.2. Алгоритм расчёта распределения топлива по камере
сгорания дизеля

2.3. Использование программы ЕАКЕЬ для VINDOWS
2.4. Результаты расчёта распределения топлива по объёму КС
2.5. Влияние тангенциальной скорости впускного воздуха на
распределение топлива по объёму камеры сгорания
Выводы к главе 2
ГЛАВА 3. МОДЕЛИРОВАНИЕ ЛОКАЛЬНЫХ ТЕМПЕРАТУР, ЛОКАЛЬНЫХ ОЧАГОВ ВОСПЛАМЕНЕНИЯ И ЛОКАЛЬНОГО ТЕПЛООБМЕНА В КАМЕРЕ СГОРАНИЯ
3.1. Концептуальный подход к расчету локальных параметров
рабочего тела на основе МКО
* 3.2. Расчет процессов испарения и сгорания топлива в
отдельных КО
3.3. Приближенный учет турбулентного массообмена и
сложного теплообмена между КО и участками стенки КС
3.4. Численное определение локальных нестационарных
температур рабочего тела в объеме КС
3.5. Моделирование геометрического места и момента
воспламенения топлива в факеле
3.5.1. Модель топливного факела в отсутствие химических реакций
3.5.2. Определение геометрического места воспламенения
3.5.3. О влиянии геометрического места воспламенения на
локальный теплообмен
3.6. Расчет локальных параметров рабочего процесса
быстроходного дизеля с использованием программного обеспечения БШЕ

3.6.1. Краткое описание программного комплекса FIRE фирмы AVL
List GmbH
3.6.2. Моделирование локальных параметров рабочего процесса в
камере сгорания дизеля ЧН 16,4/12,3
Выводы к главе 3
ГЛАВА 4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ
ЛОКАЛЬНОГО ТЕПЛООБМЕНА В КС
4.1. Экспериментальная установка для моделирования
нестационарных тепловых потоков на поверхности КС
4.2. Моделирование температурного поля датчика теплового
потока
* 4.3. Оценка погрешностей измерения локальных тепловых
потоков
4.4. Анализ экспериментальных данных, полученных при
испытаниях двигателей семейства КамАЗ
Выводы к главе 4
ОБЩИЕ ВЫВОДЫ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Таблица

Автор Формула для коэффициента теплоотдачи
Davis и Bongankke [118] assAK,fpK"Lj
Paolos и Hey wood [119] У а = ~ к= L [ pr 2K + 2k + v 0.8 pO.33 N210-5
V. K. Rao [120] a = AVgc-BKg'-c(pCp)cu'LB-'
T. Morel [122] « = (^рсукр^ Vg=(K2 + V/+2 К)0-5 Cf -(0.046...0.067)4
Р. Кавтарадзе [116] q = А где с ( -ь 3ci 1 I _ , ~f) fj — —i . £ ** v cpp(TM Tw)um v pr ърг %a(8r ) >/*- толщина потери энтальпии.
M.Pmar, Menquec и др. [125] вычисляли радиационный теплообмен по осесимметричной модели в цилиндре дизеля. Была предпринята попытка учета влияния рассеивания от частиц сажи и капель топлива на радиационный теплообмен. Кроме того. Chapman [126], T.Morel и др. [127] разрабатывали идеализированную модель нестационарного радиационного теплообмена в цилиндре дизеля.
Для моделирования радиационного теплообмена в цилиндре необходимы данные по составам и концентрациям газов и частиц сажи, а также данные по измерениям локальной нестационарной температуры газов. Требуется также расчет горения с учетом изменения термодинамических параметров по времени и в пространстве. Исследования горения в цилиндре в настоящее время еще совершенствуются и расширяются. Поэтому вышеизложенные модели радиационного теплообмена представляются как