Разработка и реализация численного метода расчета закрученных двухфазных потоков применительно к задачам течения в турбомашинах

• Автор: Высотина, Вера Гавриловна
• Шифр специальности: 05.04.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 240 c. : ил

Условные обозначения
Глава I. Обзор литературы
1.1. Основные особенности закрученных течений и задачи расчетных и экспериментальных исследований
1.2. Экспериментальное и теоретическое исследование однофазных закрученных течений
1.2.1. Влияние величины закрутки и закона закрутки на структуру течения в каналах различной геометрии
1.2.2. Влияние геометрических параметров на структуру течения в трубах, кольцевых каналах и диффузорах
1.2.3. Вопрос о параметре закрутки
1.2.4. Влияние вязкости на поведение закрученного потока
1.2.5. Причина и природа возникновения возвратных течений в закрученном потоке
1.3. Экспериментальное и теоретическое исследование двухфазных закрученных течений
1.4. Выводы по обзору литературы и постановка задачи исследования
Глава 2. Основные уравнения и метод решения
2.1. Модель среды и основные допуцения
2.2. Характеристические свойства системы ■'/равнений
2.2.1. Непрерывная (Газа
2.2.2. Дискретная (Газа

2.2.3. Постановка граничных условий
2.2.4. Начальные условия
2.3. Метод расчета
2.3.1. Разностные уравнения
2.3.2. Построение расчетной сетки
2.4. Контрольно-методичесиие исследования
2.4.1. Тестовые задачи
2.4.2. Исследование точности решения
2.4. 3. Влияние излома верхней стенки расширяющегося канала на распределение параметров идеальной несжимаемой жидкости
2.4.4. Влияние сглаживания выпуклого острого угла на структуру и распределение параметров
2.4.5. Влияние геометрии выходной части канала на структуру и распределение параметров закрученного потока в расширяющемся канале
2.4.6. Исследование постановки граничных условии на выходе из радиально-осевого канала
Глава 3. Влияние геометрии расширяющегося канала на структуру и характеристики двухфазного закрученного потока
3.1. Структура однофазного потока в кольцевом канале
3.2. Влияние угла раскрытия внешнего обвода канала
3.2.1. Структура потока
3.2.2. Распределение параметров двухфазного закрученного потока
3.2.3. Влияние угла раскрытия <кі на интегральные характеристики двухфазного закрученного потока
3.2.3.1. Расходные характеристики
3.2.3.2. Энергетические характеристики,140

3.2.3. Влияние угла раскрытия с(і на интегральные характеристики двухфазного закрученного потока
3.2.3.1. Расходные характеристики
3.2.3.2. Энергетические характеристики
3.3. Влияние угла наклона внутреннего обвода канала
3.3.1. Структура потока и распределение параметров
3.3.2. Расходные и энергетические характеристики
3.4. Влияние веерности канала
3.4.1. Структура потока и распределение параметров
3.4.2. Расходные и энергетические характеристики
3.5. Влияние изменения длины канала
3.5.1. Структура и распределение параметров
3.5.2. Расходные и энергетические характеристики ....
Глава 4. Течение одно- и двухфазного закрученного потока в
радиально-осевых каналах
4.1. Течение однофазного закрученного потока
4.1.1. Влияние угла закрутки потока на входе на распределение параметров в радиально-осевом канале
4.1.2. Влияние отношения давлений на распределение параметров в радиально-осевом канале ,
4.1.3. Влияние степени радиальности канала на структуру
и распределение параметров закрученного потока
4.2. Течение одно- и двухфазного закрученного потока в радиально-осевом канале
Выводы
Список использованной литературы

3) Будем искать уравнения характеристик в виде:
h(x,t) - const (2.14)
Положим, что ІЇ = {/Jt, (2.15)
Подставим уравнения (2.15) в
■г.-. уравнения У7 (V ~йгПг') = Оц поставим задачу Коти: найти решение к(х,ї), если задана функция к(Х, О) = fi0(x). (2.16)
Из общей теории дилеренциальных уравнении этого вида следует, что если пункции , Сг , Се t CL являются достаточно гладкими, то для любой непрерывной начальной функции (2.16) существует единственное решение (во всяком случае в малой окрестности по t ). С геометрической точки зрения задание начальных данных (2.15) эквива-

лентно заданию начальной кривой в Q (х) с уравнением h0(x)=const, через которую и пройдут характеристики /52,с.60-63/. = const.
В нашем случае для одной и той ке начальной поверхности таких характеристик будет три: одна контактная - решение уравнения W ^ О , и две звуковые - решения уравнения Ц^-±йП
Для V/= О имеем:
ЧР - О (2.17)
или Dh - О.
Характеристики этого уравнения (бихарактеристики), являющегося линейным относительно А , определяются просто как интегральные кривые системы: |f •с, (2<18)
где * = ?
Интегрирование (2.3В) дает прямую 5с = &0 * сі (2.19)
Следовательно, контактные бихарактеристики совпадают с траекторией частиц в