Технология получения и процессы перемагничивания пленочных магнитов из сплава системы Nd-Fe-B

• Автор: Парилов, Анатолий Александрович
• Шифр специальности: 05.02.01
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 156 с. : ил

СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. ПЛЕНОЧНЫЕ МАГНИТЫ СПЛАВА Ш-Ес-В (ЛИТЕРАТУРНЫЙ ОБЗОР)
1 Л. Применение постоянных пленочных магнитов в микроэлектро-
механических системах
1.2. Классификация пленочных магнитов
1.2.1. Пленочные магниты на основе редкоземельного и Зб-пере-ходного металлов
1.2.2. Пленочные магниты на базе переходных металлов
1.2.3. Ферритовые пленки
1.2.4. Композитные магнитные пленки
1.3. Преимущества пленочных магнитов из сплава Ий-Ее-В
1.4. Кристаллическая структура соединения МсГЕецВ и фазовый
состав в системе Иб-Ее-В
1.5. Природа высококоэрцитивного состояния в массивных магнитах
сплава Ж-Ее-В
1.5.1. Влияние фазового состава на магнитные свойства
1.5.2. Температурное поведение магнитных свойств
1.5.3. Процессы перемагничивания постоянных магнитов
1.6. Общие факторы, влияющие на формирование структуры и
кристаллической текстуры в пленках при напылении
1.7. Влияние режима напыления на магнитные свойства и кристаллическую структуру пленок сплава ТЧб-Ее-В
1.8. Влияние режима термического отжига аморфных пленок на
формирование магнитных свойств
1.9. Влияние материала подложки на свойства и текстуру пленок
1.10. Заключение по литературному обзору и постановка задач исследования

ГЛАВА 2. МЕТОДИКА ПОЛУЧЕНИЯ И ИССЛЕДОВАНИЯ ПЛЕНОЧНЫХ МАГНИТОВ НА ОСНОВЕ СОЕДИНЕНИЯ Ш-Бе-В
2.1. Методика получения образцов
2 Л Л. Получение распыляемой мишени
2.1.2. Общие положения получения образцов различной
конфигурации
2Л .3. Переоборудование установки для повышения технологичности
2.1.4. Получение плоских пленочных магнитов
2Л .5. Получение полуцилиндрических и полусферических
образцов
2.2. Описание оборудования для измерения магнитных характеристик
и оценка погрешности измерений
2.2.1. Методика измерения магнитных характеристик
2.2.2. Измерение топографии магнитного поля над поверхностью пленок различной конфигурации и формы
2.2.3. Исследование магнитных свойств пленок при 4,2 К
2.3. Определение рельефа поверхности и толщины пленок
2.4. Рентгеновские исследования фазового состава пленок
2.5. Методика компьютерного моделирования магнитных свойств
ГЛАВА 3. РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
3.1. Влияние температуры подложки на формирование кристаллической и аморфной структуры пленок
3.2. Влияние температуры и длительности отжига аморфных пленок на их магнитные свойства
3.3. Влияние материала подложки на формирование магнитных свойств и текстуры пленок
3.4. Распределение магнитных свойств пленок от их расположения
на подложке
3.5. Получение пленок сложной конфигурации

3.6. Природа высококоэрцитивного состояния и процессы перемагничивания в пленочных магнитах
3.7. Распределение магнитного поля вокруг пленочных
магнитов
3.8. Применив пленочных постоянных магнитов
ВЫВОДЫ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРНЫХ ИСТОЧНИКОВ

Таким образом в ансамбле или в образце, где перемагничивание лимитируется зародышеобразованием, на графике зависимости М(Н) наблюдается перегиб, а зависимость с12М/с1Н2 (Н) имеет один минимум. На кривой М(Н) можно выделить три участка, которые описываются разными функциями М = Г (Н). Существование максимума на кривой йМ2/с1Н2 (Н) при Н = Не служит критерием для механизма перемагничивания, обусловленного закреплением доменной стенки (рис. 8).
3. Кривые зависимости возврата намагниченности от величины намагничивающего поля и текущего значения намагниченности.
Экстремальные с максимумом зависимости величины возврата от величины отрицательного поля и величины текущего магнитного момента характерны для механизма перемагничивания путем зарождения обратной магнитной фазы.
Величина максимума существенно зависит от доли микрообъемов с устойчивым однодоменным состоянием. Предельным случаем для ансамбля, гистерезис которого лимитируется зародышеобразованием, является отсутствие максимума на зависимостях ДМ(Н) и ДМ(М), но этот предельный случай соответствует ансамблю, в котором все микрообъемы после первоначального намагничивания из термически размагниченного состояния переходят в устойчивое однодоменное состояние, неразрушаемое другими способами размагничивания [181].
В случае, когда механизм перемагничивания лимитируется отрывом доменной стенки, на зависимостях величины возврата от величины отрицательного поля и величины текущего магнитного момента экстремума не наблюдается.
В массивных постоянных магнитах на основе соединения ЫсЬРеиВ процесс перемагничивания определяется трудностью образования зародыша обратной магнитной фазы [183 - 185].